Štěrbinová anténní řada na bázi vlnovodu integrovaného do substrátu

| Kategorie: Diplomové, bakalářské práce  | Tento dokument chci!

Diplomová práce se zabývá návrhem štěrbinové anténní řady na bázi vlnovodu integrovaného do substrátu (SIW). V práci jsou rozebrány různé způsoby napájení antény a samotný postup návrhu antény. Anténní řada byla navrhnuta v simulačním programu Ansoft HFSS pro Wi-Fi pásmo 5 GHz. Optimalizovanými parametry antény jsou impedanční šířka pásma (minimalizace hodnoty činitele odrazu na vstupu antény v celém pracovním pásmu) a zisk (maximální hodnota). Výsledkem práce jsou 3 prototypy anténních řad na bázi vlnovodu integrovaného do substrátu, anténní řada 2x1, 2x2 a anténní řada 2x2 doplněná o ochranný box pro venkovní použití. Práce obsahuje srovnání simulovaných a měřených parametrů realizovaných antén.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: Petr Sedláček

Strana 34 z 102

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
U Babinetova principu oboru optiky však není uvažována polarizace, která je podstatná anténní teorii. Komplementární stínítko rozumí dvojice difrakčních stínítek, nichž jedno nepropustné oblasti právě tam, kde druhé propustné. Funkce záření pro dipól vyjádřena vztahem     sin sincoscos lklk jF   (3. dalším textu budou tyto definice objasněny. teorii elektromagnetického pole definice: „Pokud pole obrazcem otvorem přičteno poli komplementární struktury, součet je ekvivalentní poli bez obrazce [5].3) a dosazení (3.4) kde tedy celková fyzická délka dipólu.2) kde vlastní impedance okolí funkce záření, vlnové číslo a vzdálenost dipólu. 18a). 17. Pro vzdálené oblasti, tzv.2 Babinetův princip V optice tento princip definován jako: „Difrakce komplementárních stínítkách je prakticky stejná.5) 3.      sin sincoscos 60 max lklk r eU jH rjk      , (3. Pro vzdálenou Fraunhoferovu oblast platí . Jde například o štěrbinu proužek stejné šířky“ [5]. Fraunhoferovy, platí následující vztahy pro pole vyzářené dipólem v ose viz Obr.21 proudu dochází tomu, ose dipól nezáří. štěrbinové antény vyzářené pole vyjádřeno magnetickou intenzitou [4], [14].2) dostáváme výsledný vztah pro intenzitu elektrického pole vyzářeného dipólem pro Fraunhoferovu oblast      sin sincoscos 60 max lklk r eI jE rjk      , (3. Vztah pro intenzitu elektrického pole dipólu je r e FI r e F IZ E rjkrjk      max max0 60 2   (3. . Pokud existuje zdroj elektrického pole zářící volného prostředí vlastní impedancí (ε/μ)1/2 , produkuje bodě pole E0, H0 viz Obr