|
Kategorie: Diplomové, bakalářské práce |
Tento dokument chci!
Diplomová práce se zabývá návrhem štěrbinové anténní řady na bázi vlnovodu integrovaného do substrátu (SIW). V práci jsou rozebrány různé způsoby napájení antény a samotný postup návrhu antény. Anténní řada byla navrhnuta v simulačním programu Ansoft HFSS pro Wi-Fi pásmo 5 GHz. Optimalizovanými parametry antény jsou impedanční šířka pásma (minimalizace hodnoty činitele odrazu na vstupu antény v celém pracovním pásmu) a zisk (maximální hodnota). Výsledkem práce jsou 3 prototypy anténních řad na bázi vlnovodu integrovaného do substrátu, anténní řada 2x1, 2x2 a anténní řada 2x2 doplněná o ochranný box pro venkovní použití. Práce obsahuje srovnání simulovaných a měřených parametrů realizovaných antén.
4)
kde tedy celková fyzická délka dipólu. teorii elektromagnetického pole definice:
„Pokud pole obrazcem otvorem přičteno poli komplementární struktury, součet je
ekvivalentní poli bez obrazce [5]. 17.
sin
sincoscos
60 max lklk
r
eU
jH
rjk
, (3. štěrbinové antény vyzářené pole
vyjádřeno magnetickou intenzitou [4], [14].
.2)
kde vlastní impedance okolí funkce záření, vlnové číslo
a vzdálenost dipólu. Komplementární stínítko rozumí dvojice difrakčních stínítek, nichž
jedno nepropustné oblasti právě tam, kde druhé propustné.2 Babinetův princip
V optice tento princip definován jako: „Difrakce komplementárních stínítkách je
prakticky stejná. Pro vzdálenou Fraunhoferovu oblast platí .2) dostáváme výsledný vztah pro intenzitu elektrického pole
vyzářeného dipólem pro Fraunhoferovu oblast
sin
sincoscos
60 max lklk
r
eI
jE
rjk
, (3. Pro vzdálené oblasti,
tzv.5)
3.3)
a dosazení (3.
U Babinetova principu oboru optiky však není uvažována polarizace, která je
podstatná anténní teorii.21
proudu dochází tomu, ose dipól nezáří. Jde například o
štěrbinu proužek stejné šířky“ [5]. dalším textu budou tyto definice objasněny. Vztah pro intenzitu elektrického pole dipólu je
r
e
FI
r
e
F
IZ
E
rjkrjk
max
max0
60
2
(3. Fraunhoferovy, platí následující vztahy pro pole vyzářené dipólem
v ose viz Obr. 18a). Pokud existuje zdroj elektrického pole zářící volného
prostředí vlastní impedancí (ε/μ)1/2
, produkuje bodě pole E0, H0
viz Obr.
Funkce záření pro dipól vyjádřena vztahem
sin
sincoscos lklk
jF
(3
