Štěrbinová anténní řada na bázi vlnovodu integrovaného do substrátu

| Kategorie: Diplomové, bakalářské práce  | Tento dokument chci!

Diplomová práce se zabývá návrhem štěrbinové anténní řady na bázi vlnovodu integrovaného do substrátu (SIW). V práci jsou rozebrány různé způsoby napájení antény a samotný postup návrhu antény. Anténní řada byla navrhnuta v simulačním programu Ansoft HFSS pro Wi-Fi pásmo 5 GHz. Optimalizovanými parametry antény jsou impedanční šířka pásma (minimalizace hodnoty činitele odrazu na vstupu antény v celém pracovním pásmu) a zisk (maximální hodnota). Výsledkem práce jsou 3 prototypy anténních řad na bázi vlnovodu integrovaného do substrátu, anténní řada 2x1, 2x2 a anténní řada 2x2 doplněná o ochranný box pro venkovní použití. Práce obsahuje srovnání simulovaných a měřených parametrů realizovaných antén.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: Petr Sedláček

Strana 34 z 102

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
3) a dosazení (3. Funkce záření pro dipól vyjádřena vztahem     sin sincoscos lklk jF   (3. teorii elektromagnetického pole definice: „Pokud pole obrazcem otvorem přičteno poli komplementární struktury, součet je ekvivalentní poli bez obrazce [5]. Komplementární stínítko rozumí dvojice difrakčních stínítek, nichž jedno nepropustné oblasti právě tam, kde druhé propustné. štěrbinové antény vyzářené pole vyjádřeno magnetickou intenzitou [4], [14]. 17. Jde například o štěrbinu proužek stejné šířky“ [5].21 proudu dochází tomu, ose dipól nezáří.2 Babinetův princip V optice tento princip definován jako: „Difrakce komplementárních stínítkách je prakticky stejná.      sin sincoscos 60 max lklk r eU jH rjk      , (3. . Pro vzdálenou Fraunhoferovu oblast platí .2) kde vlastní impedance okolí funkce záření, vlnové číslo a vzdálenost dipólu. 18a). Pokud existuje zdroj elektrického pole zářící volného prostředí vlastní impedancí (ε/μ)1/2 , produkuje bodě pole E0, H0 viz Obr.4) kde tedy celková fyzická délka dipólu. Fraunhoferovy, platí následující vztahy pro pole vyzářené dipólem v ose viz Obr.2) dostáváme výsledný vztah pro intenzitu elektrického pole vyzářeného dipólem pro Fraunhoferovu oblast      sin sincoscos 60 max lklk r eI jE rjk      , (3. U Babinetova principu oboru optiky však není uvažována polarizace, která je podstatná anténní teorii. dalším textu budou tyto definice objasněny.5) 3. Pro vzdálené oblasti, tzv. Vztah pro intenzitu elektrického pole dipólu je r e FI r e F IZ E rjkrjk      max max0 60 2   (3