Štěrbinová anténní řada na bázi vlnovodu integrovaného do substrátu

| Kategorie: Diplomové, bakalářské práce  | Tento dokument chci!

Diplomová práce se zabývá návrhem štěrbinové anténní řady na bázi vlnovodu integrovaného do substrátu (SIW). V práci jsou rozebrány různé způsoby napájení antény a samotný postup návrhu antény. Anténní řada byla navrhnuta v simulačním programu Ansoft HFSS pro Wi-Fi pásmo 5 GHz. Optimalizovanými parametry antény jsou impedanční šířka pásma (minimalizace hodnoty činitele odrazu na vstupu antény v celém pracovním pásmu) a zisk (maximální hodnota). Výsledkem práce jsou 3 prototypy anténních řad na bázi vlnovodu integrovaného do substrátu, anténní řada 2x1, 2x2 a anténní řada 2x2 doplněná o ochranný box pro venkovní použití. Práce obsahuje srovnání simulovaných a měřených parametrů realizovaných antén.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: Petr Sedláček

Strana 34 z 102

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
2) kde vlastní impedance okolí funkce záření, vlnové číslo a vzdálenost dipólu. Jde například o štěrbinu proužek stejné šířky“ [5]. teorii elektromagnetického pole definice: „Pokud pole obrazcem otvorem přičteno poli komplementární struktury, součet je ekvivalentní poli bez obrazce [5]. U Babinetova principu oboru optiky však není uvažována polarizace, která je podstatná anténní teorii. dalším textu budou tyto definice objasněny. štěrbinové antény vyzářené pole vyjádřeno magnetickou intenzitou [4], [14].      sin sincoscos 60 max lklk r eU jH rjk      , (3. Vztah pro intenzitu elektrického pole dipólu je r e FI r e F IZ E rjkrjk      max max0 60 2   (3. Pokud existuje zdroj elektrického pole zářící volného prostředí vlastní impedancí (ε/μ)1/2 , produkuje bodě pole E0, H0 viz Obr. Pro vzdálenou Fraunhoferovu oblast platí .3) a dosazení (3. .5) 3.2 Babinetův princip V optice tento princip definován jako: „Difrakce komplementárních stínítkách je prakticky stejná. Funkce záření pro dipól vyjádřena vztahem     sin sincoscos lklk jF   (3. Komplementární stínítko rozumí dvojice difrakčních stínítek, nichž jedno nepropustné oblasti právě tam, kde druhé propustné.21 proudu dochází tomu, ose dipól nezáří. 17. Pro vzdálené oblasti, tzv.2) dostáváme výsledný vztah pro intenzitu elektrického pole vyzářeného dipólem pro Fraunhoferovu oblast      sin sincoscos 60 max lklk r eI jE rjk      , (3. 18a). Fraunhoferovy, platí následující vztahy pro pole vyzářené dipólem v ose viz Obr.4) kde tedy celková fyzická délka dipólu