|
Kategorie: Diplomové, bakalářské práce |
Tento dokument chci!
Diplomová práce se zabývá návrhem štěrbinové anténní řady na bázi vlnovodu integrovaného do substrátu (SIW). V práci jsou rozebrány různé způsoby napájení antény a samotný postup návrhu antény. Anténní řada byla navrhnuta v simulačním programu Ansoft HFSS pro Wi-Fi pásmo 5 GHz. Optimalizovanými parametry antény jsou impedanční šířka pásma (minimalizace hodnoty činitele odrazu na vstupu antény v celém pracovním pásmu) a zisk (maximální hodnota). Výsledkem práce jsou 3 prototypy anténních řad na bázi vlnovodu integrovaného do substrátu, anténní řada 2x1, 2x2 a anténní řada 2x2 doplněná o ochranný box pro venkovní použití. Práce obsahuje srovnání simulovaných a měřených parametrů realizovaných antén.
5)
3.2) dostáváme výsledný vztah pro intenzitu elektrického pole
vyzářeného dipólem pro Fraunhoferovu oblast
sin
sincoscos
60 max lklk
r
eI
jE
rjk
, (3. Jde například o
štěrbinu proužek stejné šířky“ [5]. Pro vzdálenou Fraunhoferovu oblast platí .
. štěrbinové antény vyzářené pole
vyjádřeno magnetickou intenzitou [4], [14]. teorii elektromagnetického pole definice:
„Pokud pole obrazcem otvorem přičteno poli komplementární struktury, součet je
ekvivalentní poli bez obrazce [5]. dalším textu budou tyto definice objasněny.
U Babinetova principu oboru optiky však není uvažována polarizace, která je
podstatná anténní teorii.2 Babinetův princip
V optice tento princip definován jako: „Difrakce komplementárních stínítkách je
prakticky stejná.
sin
sincoscos
60 max lklk
r
eU
jH
rjk
, (3. Komplementární stínítko rozumí dvojice difrakčních stínítek, nichž
jedno nepropustné oblasti právě tam, kde druhé propustné. 17.2)
kde vlastní impedance okolí funkce záření, vlnové číslo
a vzdálenost dipólu.3)
a dosazení (3. Vztah pro intenzitu elektrického pole dipólu je
r
e
FI
r
e
F
IZ
E
rjkrjk
max
max0
60
2
(3.4)
kde tedy celková fyzická délka dipólu.21
proudu dochází tomu, ose dipól nezáří.
Funkce záření pro dipól vyjádřena vztahem
sin
sincoscos lklk
jF
(3. 18a). Fraunhoferovy, platí následující vztahy pro pole vyzářené dipólem
v ose viz Obr. Pokud existuje zdroj elektrického pole zářící volného
prostředí vlastní impedancí (ε/μ)1/2
, produkuje bodě pole E0, H0
viz Obr. Pro vzdálené oblasti,
tzv
