Cílem tohoto učebního textu je seznámení čtenářů znalých základů výkonové elektroniky a elektrických pohonů s problematikou konstrukce některých řídicích obvodů a čidel používaných v těchto oborech.
Vydal: FEKT VUT Brno
Autor: UVEE - Pavel Vorel, Petr Procházka
Strana 19 z 101
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
Pro zajišt spolehlivé demagnetizace dob vypnutí musí být
spln nerovnost (zanedbáváme-li úbytek D2):
( max1maxmax1 tUUTtTU FzZD +>− (2.19) (2. Zvolíme nej ast toroidní jádro
(malý rozptyl) feritového materiálu nejv tší permeabilitou. prvním kroku
volíme zkusmo jádro itém ezu SFe jistou plochou okna.23)
Ztrátový výkon Zenerov diod bude:
T
IL
PZ
2
max2
2
1
µ
= (2.22) spo teme pot ebný sekundárních závit pro nep ekro ení
maximálního sycení:
. Dosadíme (2.18) žeme pro maximální hodnotu výstupního nap napsat:
zz R
N
N
IU
2
1
max1max (2.21)
Pro maximální sycení jádra bude platit:
( )
Fe
Fz
SN
tUU
B
2
max1max
max
+
= (2.22)
kde SFe jádra.19)
kde magnetická vodivost jádra. katalogu
ode teme (nebo rozm relativní permeability ibližn vypo teme) také
magnetickou vodivost jádra . Volba
materiálu pak není ani ohledem ztráty kritická.20)
P spln (2.
2) Podle (2.18) upravíme:
21max1
max1
max
NNt
I
UU Fz
<<
Λ
+
(2.ídicí leny elektrických pohonech 19
Λ= 2
22 (2.25)
3) Podle (2.24)
Postup návrhu:
1) Zvolíme feritové jádro vhodné hmoty ohledem hysterezní ztráty, pracovní
kmito zamýšlené maximální sycení.20) volíme pot ebný sou primárních sekundárních závit tak, aby
magnetiza proud soboval zanedbatelnou chybu ení:
max1
max1
max
21 t
I
UU
NNK Fz
Λ
+
>>= (2. Díky požadavku malý magnetiza proud
bývá tšinou sycení ádov menší, než maximální dovolené sycení materiálu
