Cílem tohoto učebního textu je seznámení čtenářů znalých základů výkonové elektroniky a elektrických pohonů s problematikou konstrukce některých řídicích obvodů a čidel používaných v těchto oborech.
Vydal: FEKT VUT Brno
Autor: UVEE - Pavel Vorel, Petr Procházka
Strana 19 z 101
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
Dosadíme (2.22) spo teme pot ebný sekundárních závit pro nep ekro ení
maximálního sycení:
.25)
3) Podle (2.20)
P spln (2.19) (2.ídicí leny elektrických pohonech 19
Λ= 2
22 (2.23)
Ztrátový výkon Zenerov diod bude:
T
IL
PZ
2
max2
2
1
µ
= (2. Volba
materiálu pak není ani ohledem ztráty kritická.22)
kde SFe jádra.19)
kde magnetická vodivost jádra. Zvolíme nej ast toroidní jádro
(malý rozptyl) feritového materiálu nejv tší permeabilitou.20) volíme pot ebný sou primárních sekundárních závit tak, aby
magnetiza proud soboval zanedbatelnou chybu ení:
max1
max1
max
21 t
I
UU
NNK Fz
Λ
+
>>= (2. prvním kroku
volíme zkusmo jádro itém ezu SFe jistou plochou okna.21)
Pro maximální sycení jádra bude platit:
( )
Fe
Fz
SN
tUU
B
2
max1max
max
+
= (2.18) upravíme:
21max1
max1
max
NNt
I
UU Fz
<<
Λ
+
(2.
2) Podle (2.24)
Postup návrhu:
1) Zvolíme feritové jádro vhodné hmoty ohledem hysterezní ztráty, pracovní
kmito zamýšlené maximální sycení.18) žeme pro maximální hodnotu výstupního nap napsat:
zz R
N
N
IU
2
1
max1max (2. katalogu
ode teme (nebo rozm relativní permeability ibližn vypo teme) také
magnetickou vodivost jádra . Díky požadavku malý magnetiza proud
bývá tšinou sycení ádov menší, než maximální dovolené sycení materiálu. Pro zajišt spolehlivé demagnetizace dob vypnutí musí být
spln nerovnost (zanedbáváme-li úbytek D2):
( max1maxmax1 tUUTtTU FzZD +>− (2
