Cílem tohoto učebního textu je seznámení čtenářů znalých základů výkonové elektroniky a elektrických pohonů s problematikou konstrukce některých řídicích obvodů a čidel používaných v těchto oborech.
Vydal: FEKT VUT Brno
Autor: UVEE - Pavel Vorel, Petr Procházka
Strana 19 z 101
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
21)
Pro maximální sycení jádra bude platit:
( )
Fe
Fz
SN
tUU
B
2
max1max
max
+
= (2. prvním kroku
volíme zkusmo jádro itém ezu SFe jistou plochou okna.18) upravíme:
21max1
max1
max
NNt
I
UU Fz
<<
Λ
+
(2. katalogu
ode teme (nebo rozm relativní permeability ibližn vypo teme) také
magnetickou vodivost jádra . Díky požadavku malý magnetiza proud
bývá tšinou sycení ádov menší, než maximální dovolené sycení materiálu.22) spo teme pot ebný sekundárních závit pro nep ekro ení
maximálního sycení:
. Volba
materiálu pak není ani ohledem ztráty kritická.ídicí leny elektrických pohonech 19
Λ= 2
22 (2.25)
3) Podle (2.18) žeme pro maximální hodnotu výstupního nap napsat:
zz R
N
N
IU
2
1
max1max (2.20)
P spln (2.23)
Ztrátový výkon Zenerov diod bude:
T
IL
PZ
2
max2
2
1
µ
= (2.
2) Podle (2. Zvolíme nej ast toroidní jádro
(malý rozptyl) feritového materiálu nejv tší permeabilitou.19) (2.19)
kde magnetická vodivost jádra.20) volíme pot ebný sou primárních sekundárních závit tak, aby
magnetiza proud soboval zanedbatelnou chybu ení:
max1
max1
max
21 t
I
UU
NNK Fz
Λ
+
>>= (2.24)
Postup návrhu:
1) Zvolíme feritové jádro vhodné hmoty ohledem hysterezní ztráty, pracovní
kmito zamýšlené maximální sycení. Pro zajišt spolehlivé demagnetizace dob vypnutí musí být
spln nerovnost (zanedbáváme-li úbytek D2):
( max1maxmax1 tUUTtTU FzZD +>− (2.22)
kde SFe jádra. Dosadíme (2
