... čas, kdy tato publikace vznikla, je ve znamení pokračujících dynamických změn v energetice. Energetika jako celek, nejen výroba, přenos a distribuce elektřiny, na které se zaměřuje tato edice odborných publikací, je ovlivňována zásadními událostmi. Plně se otevřel trh s elektřinou a plynem, stále narůstá podíl obnovitelných zdrojů na výrobě elektřiny, mění se a vyhraňují postoje k jaderné energetice. V rámci Evropy se stále více diskutuje o využití primárních zdrojů i paliv, rostou nároky na přenosovou soustavu.
(6. (6.12) dále derivujeme podle x
tx
txi
L
x
txu
),(),( 2
02
2
.16)
Stejným postupem tj. Jejich analytické řešení známo jako d'Alembertovo
řešení vlnových rovnic [3], podle něhož můžeme hodnoty napětí proudu zapsat
pomocí funkcí argumentu vt), kde
00
1
CL
v rychlost šíření. derivací rovnice (6.13) podle rovnice (6.14) rovnice (6.17)
Tyto rovnice nazývají vlnové rovnice vedení jsou parciální diferenciální
rovnice druhého řádu.20)
.15) dostáváme jednu
rovnici pro napětí:
2
2
002
2
),(),(
t
txu
CL
x
txu
.19)
a následnou integrací obdržíme rovnici pro napětí
)()(),( vtxGvtxFvLtxu (6. (6.10) derivujeme podle t
2
2
0
2
),(),(
t
txu
C
tx
txi
.12) podle t
a substitucí dostáváme rovnici pro proud
2
2
002
2
),(),(
t
txi
LC
x
txi
.14)
Rovnici (6.12) dostaneme
)()(
),(
0 vtxGvtxF
t
L
x
txu
, (6.17) získáme vztah
)()(),( vtxGvtxFtxi (6.
D'Alembertovým řešením vlnové rovnice proudu (6.18)
jeho dosazením rovnice (6. (6.15)
Dosazením pravé strany rovnice (6.192
Pro eliminaci neznámých, kterými jsou proud napětí obou rovnicích
použijeme následující úpravy:
Rovnici (6
