Kniha podává zhuštěnou formou celou látku silnoproudé elektrotechniky, a to jak z hlediska vysvětlení principů funkce a vlastností silnoproudých strojů, přístrojů a zařízení, tak i z hlediska jejich provozu, výpočtu a návrhu. V knize jsou probrána nejen zařízení klasická, ale i výhledově perspektivní, např. výkonová elektronika, supravodiče, jaderné elektrárny apod.Kniha je určena nejširšímu okruhu inženýrů a techniků, zajímajících se o obor silnoproudé elektrotechniky nebo pracujících v tomto oboru.
Teoreticky obsahuje vektor intenzity elektrického pole složku Ez, která obvykle
neuvažuje, poněvadž potlačena vodivým zkratem vytvářeným elektrodami, které jsou ve
směru osy celistvé přes celý rozměr MHD kanálu. 887a), tj.2. 888). Ionizační energie eU\ některých důležitých atomů molekul plynném stavu)
Prvek Ar
e£/i[eV] 3,89 4,38 5,14 5,39 24,5 21,5 15,8
Prvek/molekula O2
eUi [eV] 10,4 13,6 14,5 13,6 15,8 15,7 12,4
Sloučenina CH
eUi [eV] 12,6 14,1 14,4 14,5
863
.3.
Při 1je plyn zcela ionizován; MHD generátoru pracuje plyny velmi slabě ionizo
vanými stavu 0,1. Určitému druhu plynu přísluší určitá hodnota ionizační práce (tab. O2, N2,
H2O, CO, CO2 leží oboru eV. Podle Eggertovy-Sahovy
rovnice
= (Ŕ<9)5/2 exp (eUi)l(k0)] (16_u )
závisí stupeň ionizace stavu plynu vyjádřeném jeho tlakem teplotou dávce
energie eUi, tzv. 888.
Z toho vyplývají různé průběhy závislostí x(O) pro různé plyny, znázorněné obr. látky obsahující některý snadno ionizovatelných prvků jako je
Cs, nebo Na. Nejvýhodnější nich Cs, cenových důvodů však používá např. 203). Aby nastala jejich znatelná tepelná ionizace, bylo
by třeba dosáhnout při spalování teplot větších než 5000 (obr.
V rovnici (16-11) 9,108 10~31kg hmotnost elektronu, 6,626 10"34 Js
Planckova konstanta, 1,380 10_a3 _1Boltzmannova konstanta 1,602 19C
je náboj elektronu. obrázku 888 patrné, při použití césia tepelná ionizace projevuje
již při teplotách asi 2000 K. stupněm ionizace který definován poměrem hustoty ionizovaných
molekul hustotě všech částic plynu, tedy ne/ ne).
Uvedené poměry poskytují pouze neúplný kvalitativní pohled elektrickou vodivost
Tab. POMĚRY MHD KANÁLU
Důležitým požadavkem dosažení dostačující elektrické vodivosti plynu proudícího
do MHD kanálu měniče. Protože tak vysoká
teplota není běžnými prostředky dosažitelná, zavádí spalovací komory tzv. ionizační práce, která potřebná ionizaci molekuly příslušného plynu. Přitom obvykle platí, n-x. Měřítkem vodivosti koncentrace elektronů kladných iontů
m, jež vznikají tepelnou ionizací plameni.
Ionizační práce plynů, které obsahují složky vzduchu zplodin hoření, např. 203.
K vektoru intenzity elektrického pole kanálu přísluší vektor proudové hustoty J,
pro nějž platí podle Ohmová zákona
J ctE (16-10)
V obecném případě elektrická vodivost tenzorem. Tento proces
je charakterizován tzv.
16. ionizační
přísady (obr.
ve formě uhličitanu
