Kniha podává zhuštěnou formou celou látku silnoproudé elektrotechniky, a to jak z hlediska vysvětlení principů funkce a vlastností silnoproudých strojů, přístrojů a zařízení, tak i z hlediska jejich provozu, výpočtu a návrhu. V knize jsou probrána nejen zařízení klasická, ale i výhledově perspektivní, např. výkonová elektronika, supravodiče, jaderné elektrárny apod.Kniha je určena nejširšímu okruhu inženýrů a techniků, zajímajících se o obor silnoproudé elektrotechniky nebo pracujících v tomto oboru.
833
. 863. naopak, je-li kmitočet
nízký, spotřebuje natáčením dipólů málo energie materiál opět zahřívá málo.
Vzájemný vztah mezi proudem který prochází tímto obvodem napětím konden
zátoru je
I U(y jwe08r) (15-16)
a graficky vyznačen obr. Kondenzátor ztrátovým
dielektrikem náhradní schéma
Pro dielektrický ohřev používají kmitočty řádově 106až 109 Hz.
Obr. Schéma dielektrického ohřevu Obr. . Snaží sle
dovat změny elektrické polarity, natáčí tím musí překonávat vzájemné tření. Průměrné hodnoty ně
kterých látek jsou uvedeny tab. relaxační čas ovlivňuje závislost zahřívání kmitočtu. ztrátový činitel
tg <5= (15-17)
CO£ r
Čím větší poměrná permitívita ztrátový činitel (jejich součin nazývá -ztrátové
číslo), tím více (resp. 861. Je-li kmitočet příliš
vysoký, nemohou jej dipóly sledovat materiál zahřívá pomalu. rychleji) dielektrikum zahřívá. orientaci dipólu
v elektrickém poli zapotřebí určitý čas, který závislý vlastnostech ohřívaného mate
riálu.
Kapacita kondenzátoru velikosti jednotkové krychle tedy
C s0£r (15-13)
Uvažujeme-li, mezi desky kondenzátoru vloženo dielektrikum ztrátami, je
možné tuto situaci znázornit podle obr.Vznik tepla při dielektrickém ohřevu možné vysvětlit tak, molekuly materiálu
vloženého elektrického pole kondenzátoru chovají jako elektrické dipóly. 862.
Z diagramu lze odvodit vztah pro tzv. Tento tzv. 192. Při kmi
točtu, který periodu blízkou relaxačnímu času, spotřeba energie dielektriku největší
a zahřívání materiálu nejrychlejší. 862 určitým rezistorem odporem zapojeným
paralelně kondenzátoru Výsledná vodivost tohoto uspořádání je
G j<uC (15-14)
a výsledná vodivost krychle materiálu jednotkové délce hrany bude analogicky
g jo>eoerj jwso£r) (15-15)
kde myšlený měrný odpor dielektrika [Í2 jeho převrácená hodnota vodivost y
[S m-i]. pří
činou vzniku tepla materiálu
