Kniha podává zhuštěnou formou celou látku silnoproudé elektrotechniky, a to jak z hlediska vysvětlení principů funkce a vlastností silnoproudých strojů, přístrojů a zařízení, tak i z hlediska jejich provozu, výpočtu a návrhu. V knize jsou probrána nejen zařízení klasická, ale i výhledově perspektivní, např. výkonová elektronika, supravodiče, jaderné elektrárny apod.Kniha je určena nejširšímu okruhu inženýrů a techniků, zajímajících se o obor silnoproudé elektrotechniky nebo pracujících v tomto oboru.
3. Amplituda stojatého vlnění ř7'je však funkcí souřadnice Podrobnějším
kde amplituda vzniklého vlnění dána vztahem
UL 2Ulmu 2mcos {<P2- )
a výsledná fáze
ř/imsinwi Uzmsin ®2
tg ---------- ------------------ -—
Uím COS<pi t/2mCOS<P2
(3-19)
<*= l)A
56
.3.
3. zeslabení vlnění, bude-li vlnění dráhově posunuto
o celistvý násobek, resp.2.Potom můžeme výraz pro toto vlnění napsat tvaru
(3-18)
Tato rovnice představuje výraz pro vlnění šířící kladným směrem osy x.1. 13). STOJATÉ VLNÉNÍ
Obdobným postupem jako předcházejícím odstavci lze dospět závěru cho
vání výsledného vlnění, které vznikne tehdy, budou-li proti sobě postupovat dvě vlnění
o stejných úhlových kmitočtech stejných amplitudách.. Vlnění popsané rovnicí (3-20) vlnění popsaného rovnicí (3-18) liší tom,
že částice kmitají stejnou fází, ale mají různou amplitudu. Maximální amplitudě
odpovídá dráhový rozdíl skládaných vlnění, daný vztahem
K analogickému závěru diskuse rovnice (3-19) dojdeme pro hodnotu minimální amplitudy
vlnění, které odpovídá dráhový rozdíl skládaných vlnění
Interferencí dojde zesílení, resp. INTERFERENCE VLNĚNÍ STEJNÝCH KMITOČTŮ
Skládáme-li dvě vlnění stejných kmitočtů, řídících obecně rovnicí (3-18), pak vý
sledné vzniklé vlnění lze popsat rovnicí
Z rovnice (3-19) vyplývá důležitý závěr, ten, výsledná amplituda vlnění Umje závislá
na vzájemnémfázovém posuvu obou vlnění (<p2 q>i).
3. Vzhledem tomu, argu
mentu rovnice (3-20) není člen (x/c)], toto vlnění nepostupuje, proto nazýváme
vlněním stojatým. Amplituda bude maximální tehdy,
bude-li fázový posun (<p2 <pi) 2kn, kde . Výsledné vlnění popsáno rovnicí
u U'mcos (3-20)
(je-li fázový posun jednotlivých vlnění roven nule), kde amplituda výsledného vlnění U’m
je dána vztahem
(obr.
Šíří-li vlnění různých kmitočtů nebo výsledné vlnění, vzniká periodické vlnění jen
za předpokladu, kmitočty skládaných vlnění jsou soudělné. lichý násobek A/2 .
