Kniha podává zhuštěnou formou celou látku silnoproudé elektrotechniky, a to jak z hlediska vysvětlení principů funkce a vlastností silnoproudých strojů, přístrojů a zařízení, tak i z hlediska jejich provozu, výpočtu a návrhu. V knize jsou probrána nejen zařízení klasická, ale i výhledově perspektivní, např. výkonová elektronika, supravodiče, jaderné elektrárny apod.Kniha je určena nejširšímu okruhu inženýrů a techniků, zajímajících se o obor silnoproudé elektrotechniky nebo pracujících v tomto oboru.
Střed křivosti středem
a o(t)
můžeme jeho polohu určit integrací vztahu
a
(3-3)
46
. 1), tedy
a a„
Tečné zrychleni udává časovou změnu velikosti postupné rychlosti normálové zrychleni
o» charakterizuje změnu směru míří vždy středu křivosti. Mechanika
3. KINEMATIKA HMOTNÉHO BODU
Pod pojmem hmotný bod chápeme těleso, jehož rozměry pokládáme nekonečně
malé. Tato kapitola podává přehled základních fyzikálních zákonů, vztahů, rovnic
a jejich případné použití při běžné inženýrské praxi.FYZIK A
Současný rozvoj elektrotechniky neobejde bez znalostí oblasti fyziky, které je
třeba znát při posuzování vlastností chování nových materiálů součástek pro elektro
techniku.1. Rychlost v
a zrychleni hmotného bodu jsou definovány vztahy
Je-li orientace vektoru zrychlení souhlasná orientací vektoru rychlosti jde pohyb
zrychlený, je-li opačná, jde pohyb zpožděný. Vzhledem zaměření celé příručky
a logické návaznosti jednotlivých článků jsou části pojednávající elektřině, magnetismu,
elektromagnetickém poli některé statě termiky zpracovány samostatných kapitolách.
V případě, jedná kňvočarý pohyb, hmotný bod pohybuje obecné prosto
rové křivce polohový vektor určující polohu hmotného bodu mění časem svou velikost
i směr.
Známe-li rychlost hmotného bodu nebo ještě častěji jeho zrychlení jako funkci času
kde jsou integrační konstanty vyjadřující polohu rychlost bodu čase to.
Translačním pohybem hmotného bodu chápeme pohyb přímce. Každý pohyb hmotného bodu vyšetřujeme vždy vzhledem nějaké libovolně zvolené
souřadnicové soustavě. Zrychlení obecného křivočarého pohybu rovná vektorovému součtu zrychleni
tečného normálového (obr.1.1.
3
