Kniha podává zhuštěnou formou celou látku silnoproudé elektrotechniky, a to jak z hlediska vysvětlení principů funkce a vlastností silnoproudých strojů, přístrojů a zařízení, tak i z hlediska jejich provozu, výpočtu a návrhu. V knize jsou probrána nejen zařízení klasická, ale i výhledově perspektivní, např. výkonová elektronika, supravodiče, jaderné elektrárny apod.Kniha je určena nejširšímu okruhu inženýrů a techniků, zajímajících se o obor silnoproudé elektrotechniky nebo pracujících v tomto oboru.
82)
Pouze jediném případě existuje reálně.
Střídavý proud nahrazujeme fiktivním stejnosměrným proudem obíhajícím synchronně
s rotorem označujeme .
Popsaný zjednodušený stroj obdélníkový průběh magnetomotorického napětí.reakce působila stále jednom směru pulsovala záporného maxima kladného
maxima. Podle [20] působí dipól moment, jehož velikost
je dána vztahem
M FbFc sin Ihl^ sin (7-84)
338
. proud stejno
směrný měřítku rotorového proudu.
= (7. Uvažujme nyní statoru tři cívky, jejichž magnetické osy jsou prostorově pooto
čeny 120° jsou připojeny shodné zatěžovací impedance. Konečně lze tedy
napsat rovnici pro fázory proudů synchronního stroje
Ilí (7-83)
M ent synchronního stroje.Aby měřítko bylo shodné, vyplývá pro převodní činitel g
vztah
kyuNt, 31/2 Nkv _
~ h
3 kvN
g AvtAfc (7' 81)
Výsledné magnetomotorické napětí protlačuje strojem skutečný magnetický tok. tomuto
napětí přiřazujeme magnetizační proud který však fiktivní. Jestliže I\>. reálných
strojů jsou vinutí uspořádána tak, aby průběhy magnetomotorických napětí nejvíce
blížily sinusovému průběhu.
Magnetomotorické napětí reakce kotvy jeden pól pro trojfázové souměrné vinutí
Ft ]!2 vhí2p (7-80)
kde činitel vinutí statoru,
N počet závitů jedné fáze,
Ix efektivní hodnota proudu jedné fáze. předcházejícím výkladu byla popsána magneto-
motorická napětí. Lze ukázat, výsledné
magnetomotorické napětí všech tří vinutí stálé jeho směr otáčí smyslu otáčení
rotoru synchronní úhlovou rychlostí [91].
Budicí magnetomotorické napětí Ft, tvořeno stejnosměrným proudem, který prochází
rotorovým vinutím jeho první harmonická složka vyjádřena vztahem (pro jeden pól)
Fb )
kde &Vb činitel budicího vinutí,
Nt> počet závitů budicího vinutí,
2p počet pólů,
/ stejnosměrný budicí proud. Rotor tvoří magnetický dipól, reprezentovaný magnetomotoric-
kým napětím Ft, proudem It>, vložený magnetického pole reprezentovaného magneto-
motorickým napětím proudem Iv. Pokud přiblížení není dokonalé, platí všechny další vztahy
pro první harmonické složky skutečných průběhů. fázorům magnetomotorických napětí
můžeme přiřadit fázory proudů. Potom vzájemná poloha fázorů Ft„ stálá. Osy magnetomotorických napětí synchronně otáčejí podle zatížení
svírají stálé prostorové úhly
