Kniha podává zhuštěnou formou celou látku silnoproudé elektrotechniky, a to jak z hlediska vysvětlení principů funkce a vlastností silnoproudých strojů, přístrojů a zařízení, tak i z hlediska jejich provozu, výpočtu a návrhu. V knize jsou probrána nejen zařízení klasická, ale i výhledově perspektivní, např. výkonová elektronika, supravodiče, jaderné elektrárny apod.Kniha je určena nejširšímu okruhu inženýrů a techniků, zajímajících se o obor silnoproudé elektrotechniky nebo pracujících v tomto oboru.
1.1. Energie magnetického pole cívky dána vztahy (viz též
kap. Uvažujeme-li, vektory veličin jsou obvykle
navzájem kolmé, možné psát
(7-8)
kde přírůstek dráhy vodiče směru rychlosti v.
7.
Protože skutečných strojích jsou opět vektory veličin vždy vzájemně kolmé,
zjednoduší vztah tvar
F BII [N; (7-11)
7. SÍLA PŮSOBÍCÍ PROUDOVODIČ MAGNETICKÉM POLI
Při použití Biotova-Savartova zákona dostaneme pro tuto sílu vektorový vztah
F (7-10)
Tento vztah vychází Lorenzovy rovnice soustavy Maxwellových rovnic, viz rovnice
(4-12).3. SÍLA PŮSOBÍCÍ PŘI ZMĚNĚ VLASTNÍCH
I VZÁJEMNÝCH INDUKČNOSTÍ
V magnetickém obvodu, jehož část pohyblivá, dochází při pohybu této části ke
změně energie magnetického pole.
V elektrických strojích točivých jsou zpravidla směry vektorů kolmé lze tudíž napsat
pro indukované napětí
uí vBl [V; s"1, (7-9)
kde jsou okamžité hodnoty těchto veličin. 4):
pro vlastní indukčnost
l^i (7-12)
pro vzájemnou indukčnost Mv
W\2 y>i2h W21 V21h (7-13)
1^12 riihh Aívai/a/i Mwh (7-14)
Síla, působící při změně polohy pohyblivé části magnetického obvodu pak vyjádřena
vztahy
nebo
F (7-16)
Jde-li pohyb rotační, dostáváme výrazy
1 dL
.4. Vektorový tvar rovnice
pro indukované napětí je
U (7-7)
Rovnice jinou formou vztahu (7-3).NAPĚTÍ INDUKOVANÉ VODIČI, KTERÝ POHYBUJE
V MAGNETICKÉM POLI
Tyto jevy vyskytují zejména stejnosměrných strojích
