Kniha podává zhuštěnou formou celou látku silnoproudé elektrotechniky, a to jak z hlediska vysvětlení principů funkce a vlastností silnoproudých strojů, přístrojů a zařízení, tak i z hlediska jejich provozu, výpočtu a návrhu. V knize jsou probrána nejen zařízení klasická, ale i výhledově perspektivní, např. výkonová elektronika, supravodiče, jaderné elektrárny apod.Kniha je určena nejširšímu okruhu inženýrů a techniků, zajímajících se o obor silnoproudé elektrotechniky nebo pracujících v tomto oboru.
16. POMÉRY VEDENÍ RŮZNÝCH PROVOZNÍCH STAVECH
Předpokládejme vedení vlnové impedanci zatížené konci známou impedancí Z2.11. Podrobněji viz kap.2.
N ernstův jev.
b) vedení nakrátko, postupující vlna opačné znaménko než odražená;
činitel odrazu —1.4. vláštní elektrofyzikální jevy
4.1.
Potom je
a dosazení (4-300) dostaneme úpravě
Vidíme, velikost činitele odrazu závislá zatěžovad impedanci Z2:
a) Z<i —»■00 vedení rozpojeno, postupující vlna rovna vlně odražené, neboť
e 1.10.11. Při průchodu proudu vodičem
s proměnnou teplotou podél jeho délky vznikají mimo Joulových ztrát další kladné nebo
záporné ztráty, které jsouzávislé na'směru velikosti proudu teplotním poli vodiči.
c) vedení zatížené vlnovou impedancí nevznikne vlna odražená: činitel
odrazu 0. dotykovém místě dvou kovů vzniká kontaktní napětí Č7křádu
asi 10~2 10-3 které závisí druhu kovů teplotě.
Inverzní Benediktově jevu jev hom sonův. Obdobný vznik
napětí jako důsledek teplotních rozdílů krystalů nazýváme nepřímý piezoelektrický jev. Nerovnoměrná teplota podle vodiče působí jednosměrný
pohyb elektronů, tudíž rozdíl napětí mezi místy nestejnou teplotou. Když takovým spojem prochází
elektrický proud, projevuje zde podle směru proudu pozitivní nebo negativní ztráta
výkonu navíc Joulovým ztrátám (Peltierův efekt). Tepelný tok kovovou deskou ním mimoběžné magnetické pole
U* Z2- 0
Zo 2Z2 2Za •
kde první člen vyjadřuje vlnu postupující druhý vlnu odraženou. TERMICKÉ JEVY
a) Seebeckův jev.
4.
b) enediktův jev.
Zavedeme-li činitel odrazu, definovaný poměrem
Z2 0
(4-307)
(4-308)
dostaneme pro postupující vlnu
a pro vlnu odraženou
(4-309)
P Ri2 (4-310)
171
