Kniha podává zhuštěnou formou celou látku silnoproudé elektrotechniky, a to jak z hlediska vysvětlení principů funkce a vlastností silnoproudých strojů, přístrojů a zařízení, tak i z hlediska jejich provozu, výpočtu a návrhu. V knize jsou probrána nejen zařízení klasická, ale i výhledově perspektivní, např. výkonová elektronika, supravodiče, jaderné elektrárny apod.Kniha je určena nejširšímu okruhu inženýrů a techniků, zajímajících se o obor silnoproudé elektrotechniky nebo pracujících v tomto oboru.
Předpokládáme, parametry obvodu nabývají
postupně takových hodnot, kořeny charakteristické rovnice odpovídají dříve uvedeným
případům. Za
vádíme dvě následující základní charakteristiky:
Im pulsová charakteristika. 92, kdy
v okamžiku byl spínač rozepnut. kořeny charakteristické
rovnice soustava počátečních podmínek (spolupůsobí funkce pravých stranách rovnic).1.7.
4.
Abychom mohli srovnávat elektrické obvody podle jejich chování přechodných jevech,
vyšetřujeme závislost (jedné) výstupní veličiny určitém průběhu veličiny vstupní. Jako vstupní signál předpokládejme jednotkový
Diracův impuls <5(í), jehož Laplaceův obraz roven
Impulsová charakteristika potom dána zpětnou transformací přenosu označuje také
jako váhová funkce.
P řechodová charakteristika. Přechodová charakteristika odezva jednotkový
skok vstupní veličiny (při nulových počátečních podmínkách). PŘENOSOVÉ CHARAKTERISTIKY
Z předchozího výkladu patrné, přechodné jevy mohou být velmi rozmanité.
nalezení předmětů^k daným obrazům rozloženým součin kořenových činitelů. Laplaceův obraz jednotko
vého skoku
t0 Ri
Uo
U0R
s charakteristickou rovnicí
jejíž kořeny jsou
(4-275)
(4-276)
(4-277)
161
.
Na jejich průběh mají podstatný vliv zapojené pasívní prvky, resp.
Jako příklad uvedeme výpočet přechodného jevu obvodu podle obr.pólů obrazu. Počáteční podmínky jsou potom dány
Odpor nemá vliv přechodný jev (rezistorem neprochází proud), který popsán
integrodiferenciální rovnicí
Proud obecně vyjádříme tvaru
i ex‘‘ eA,;
Jednotlivé případy kořenů jsou obr. Tato část nejpracnější celé metodě stejná pro oba způsoby řešení, tzn. 93a, b
