Kniha podává zhuštěnou formou celou látku silnoproudé elektrotechniky, a to jak z hlediska vysvětlení principů funkce a vlastností silnoproudých strojů, přístrojů a zařízení, tak i z hlediska jejich provozu, výpočtu a návrhu. V knize jsou probrána nejen zařízení klasická, ale i výhledově perspektivní, např. výkonová elektronika, supravodiče, jaderné elektrárny apod.Kniha je určena nejširšímu okruhu inženýrů a techniků, zajímajících se o obor silnoproudé elektrotechniky nebo pracujících v tomto oboru.
Magnetické napětí feromagnetické části obvodu neuvažujeme. Záporné znaménko (4-155) udává, obě části magnetického obvodu
přitahují.Změníme-li polohou vodiče indukčnost, působí proti této změně síla, kterou stanovíme
derivací energie magnetického pole
(4-152)
Při změně vzájemné polohy cívek, která ovlivňuje vzájemnou indukčnost, působící síla
dM
F h
áx
(4-153)
Pomocí uvedených vztahů můžeme stanovit síly, které působí vodiče, kterými prochází
proud, nebo síly mezi cívkami indukční vazbou. Oba vztahy (4-155) (4-156) předkládají rovno
běžné silové čáry, všude kolmé hraniční plochy vzduchové mezery.
Obr. Skutečnost však může
být zejména (4-156) značně odchylná. Příčná síla magnetickém
obvodu
Ovlivnění indukčnosti vinutí změnou vzduchové mezery jejího magnetického obvodu
má následek sílu, kterou vypočteme, když (4-152) dosadíme vztah
L =
N srn
Působící síla je
F -¿to (NI)2 2S
(4-154)
(4-155)
2x2 2/xo
kde celková délka vzduchové mezery.
Při vzájemném pohybu částí magnetického obvodu směru kolmém indukční
čáry uplatňuje změna průřezu cesty magnetického toku vzduchovou mezerou stejným
omezením jako (4-155), platí
Ft /i0 B*xb
x 2/liq
(4-156)
Uvedené rozměry jsou patrné obr. 41. Síla působící pohybující
se náboj
Obr. Můžeme jej ale
respektovat odpovídajícím zvětšením vzduchové mezery fiktivní hodnotu, která stejné
magnetické napětí.
122
