R •
Pri rezonancii nie fázový posun medzi rezonančným prúdom napatím
zdroja Z7.£)2 '
Po dosadení predošlej rovnice
U mL
U. 2
dosadíme do
1 77
I =
i CO2 i
C.L '
Po krátení vynásobení
c L
iž2 CO2,i ■
Z toho rezonančná kruhová frekvencia
R 2
L U
Výsledný prúd, ktorý vychádza zdroja diagramu o&?\ 339. G
]/iž2 (coi)2 ]/R2 (ío. 340. ’
R
U ■
R2+ (co. predošlej rovnice
L
O =-
' co2 2’
O 1
i co2. iž
kde výraz bude výsledný odpor i?,, pri rezonanoii
(j Jtb
Rr L
C.
UI CO&fpi •COSIrp1
a dosadení coscpx (pozři obr.známého trojuholníka odporov obr.L)
vodu.L)2>
kde činitel —j—------^ Vodivost čiže obrátená -hodnota odporu celého ob-
R
‘ R^+~((o.
306
.
coL mL
z 1/iž2+ (co.co. 340)
U R
Ir =
1/ 1/iž2 (co
