Pri paralelnej rezonancii prúdy j-
vačšie tečú len okruhu (pozři šípky obr.co. sin^,
t ■
U ■co. 339. svorkové napátie Keby sme mali
len vetvu cievkou jej ohmickým
odporom výsledný prúd bol fá
zovým posunom <pv Dve zložky prúdu
I 1by boli: činná zložka jalová zložka ij> přidáme paralelne druhu vetvu
s kondenzátorom, ktorým bude prechádzať rovnaký prúd ako nastane
rezonancia zdroja pojde len rezonančný prúd diagrame obr. Kondenzátor sa
striedavo nabíja vybíja cez cievku L
a odpor Vnútorný obvod R
představuje pri rezonancii najváčší odpor
proti vonkajšiemu obvodu, preto rezo-
nančný výsledný prúd najmenší, po
třebný len vyrovnanie strát, ktoré
vznikajú ohmickom odpore li.
]/R* (co )2
20 Meluzin 305
. 339 rovná
I j,
U ■co. 338). sm</;.
cJc
lr
h R
-0 P-
Obr. ■smyj,
/jx
t U
U. při určitej frek-
vencii (rezonančnej) b\idú odpory prúdy obidvoch vetievrovnaké; takto
nastane paralelná rezonancia..
sin'f
Obr. 340. Prúdy
Iq jalové, ktoré nevytvárajú
činný výkon. 339 najprv zakres
líme spoločnú veličinu pre obidve vetvy,
t.
Z diagramu obr. Obr. 338.
Y diagrame obr. Prúd ktorý vyvolá teplo,
je čin ý.vyššej frekvencii prechádza viacej prúdu kondenzétorom. 339
vidíme, přidáním kapacitného prúdu změní póvodný prúd vel’kom
obvode pri jednej vetve prúd p
