339
vidíme, přidáním kapacitného prúdu změní póvodný prúd vel’kom
obvode pri jednej vetve prúd p. 339 rovná
I j,
U ■co. svorkové napátie Keby sme mali
len vetvu cievkou jej ohmickým
odporom výsledný prúd bol fá
zovým posunom <pv Dve zložky prúdu
I 1by boli: činná zložka jalová zložka ij> přidáme paralelne druhu vetvu
s kondenzátorom, ktorým bude prechádzať rovnaký prúd ako nastane
rezonancia zdroja pojde len rezonančný prúd diagrame obr. Prúdy
Iq jalové, ktoré nevytvárajú
činný výkon. 339 najprv zakres
líme spoločnú veličinu pre obidve vetvy,
t. 338. Obr.
Y diagrame obr. 339. Kondenzátor sa
striedavo nabíja vybíja cez cievku L
a odpor Vnútorný obvod R
představuje pri rezonancii najváčší odpor
proti vonkajšiemu obvodu, preto rezo-
nančný výsledný prúd najmenší, po
třebný len vyrovnanie strát, ktoré
vznikajú ohmickom odpore li. 338).vyššej frekvencii prechádza viacej prúdu kondenzétorom. sm</;. ■smyj,
/jx
t U
U.
cJc
lr
h R
-0 P-
Obr.
sin'f
Obr. sin^,
t ■
U ■co. Pri paralelnej rezonancii prúdy j-
vačšie tečú len okruhu (pozři šípky obr. 340. Prúd ktorý vyvolá teplo,
je čin ý. při určitej frek-
vencii (rezonančnej) b\idú odpory prúdy obidvoch vetievrovnaké; takto
nastane paralelná rezonancia..
Z diagramu obr.
]/R* (co )2
20 Meluzin 305
.co
