Praktické výpočty v tranzistorové technice

| Kategorie: Kniha  | Tento dokument chci!

Kniha seznamuje stručně se základy polovodičové techniky. Obsahuje jednoduché vztahy a mnoho příkladů úplně vyřešených, čímž umožňuje čtenáři samostatný návrh základních elektronických obvodů. Kniha je určena nejširší technické veřejnosti.

Vydal: Státní nakladatelství technické literatury Autor: Curt Moerder, Horst Henke

Strana 42 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
25. Jak název diody napovídá, spočívá nezvyklý průběh voltampérové charakteristiky tunelovém jevu. zdrojem proměnného napětí U0, odporem tunelovou diodou, jejíž charakteristika obr. Diferenciální odpor diody této oblasti příliš velký, obecně větší než odpor obr. V návaznosti výklad stabilizačních diodách možné říci, při vysokém stupni dotování dojde Zenerovu průrazu již při nulovém napětí, takže při přivedení malého závěrného napětí (zvětšení intenzity elektrického pole) prochází diodou již velký proud. Jestliže napětí dále zvyšuje, začne proud opět zvětšovat normálním propustném stavu. Souřadnice vrcholu jsou označeny symboly Up, souřadnice sedla symboly Uv. ÚLOHA 10. 30. A Tunelová (též Esakiho) dioda dioda přechodem PN, níž materiál polovodiče velmi silně dotován (asi 1025 -3).tvrzení, proud procházející zátěží musí být vždy menší než proud sta­ bilizační diodou při —0 / Lma (9-27) Je-li proud procházející zátěží příliš velký, zmenší proud procházející stabilizační diodou normální diodový závěrný proud. Které pracovní body charakteristice podle obr. Nastavení pracovního bodu tunelových diod Je dáno zapojení podle obr. při rostoucím napětí proud zmenšuje. postupně nastaví 200 Q)? 44 . a) Napětí nechť plynule vzrůstá nuly 0,7 pak opět klesá k nule. obr. znázorněno napětí jako funkce proudu procházejícího zátěží IL. Pro vnitřní odpor náhradního zdroje napětí znamená, paralelně k odporu zapojen velký odpor, takže ,R; obr. Při přivedení napětí v přímém směru prochází nejprve proud stejné velikosti, který však klesá, protože vzrůstajícím kladným napětím zmenšuje intenzita pole, až zaniknou předpoklady pro Zenerův průraz. Tak vznikne charakte­ ristice diody oblast záporného diferenciálního odporu, tj. 3. znázorněn průběh charakteristiky germaniové tunelové diody proudem vrcholu /„ mA