Kniha seznamuje stručně se základy polovodičové techniky. Obsahuje jednoduché vztahy a mnoho příkladů úplně vyřešených, čímž umožňuje čtenáři samostatný návrh základních elektronických obvodů. Kniha je určena nejširší technické veřejnosti.
Diferenciální odpor
diody této oblasti příliš velký, obecně větší než odpor obr.
Pro vnitřní odpor náhradního zdroje napětí znamená, paralelně
k odporu zapojen velký odpor, takže ,R; obr. Které pracovní body charakteristice podle obr.
ÚLOHA 10. Tak vznikne charakte
ristice diody oblast záporného diferenciálního odporu, tj.
a) Napětí nechť plynule vzrůstá nuly 0,7 pak opět klesá
k nule. znázorněno
napětí jako funkce proudu procházejícího zátěží IL. zdrojem proměnného napětí U0,
odporem tunelovou diodou, jejíž charakteristika obr. A
Tunelová (též Esakiho) dioda dioda přechodem PN, níž materiál
polovodiče velmi silně dotován (asi 1025 -3). při rostoucím
napětí proud zmenšuje.
Souřadnice vrcholu jsou označeny symboly Up, souřadnice sedla
symboly Uv. Nastavení pracovního bodu tunelových diod
Je dáno zapojení podle obr. postupně
nastaví 200 Q)?
44
.
3.tvrzení, proud procházející zátěží musí být vždy menší než proud sta
bilizační diodou při —0
/ Lma (9-27)
Je-li proud procházející zátěží příliš velký, zmenší proud procházející
stabilizační diodou normální diodový závěrný proud.
V návaznosti výklad stabilizačních diodách možné říci, při
vysokém stupni dotování dojde Zenerovu průrazu již při nulovém
napětí, takže při přivedení malého závěrného napětí (zvětšení intenzity
elektrického pole) prochází diodou již velký proud. 30. obr. Při přivedení napětí
v přímém směru prochází nejprve proud stejné velikosti, který však klesá,
protože vzrůstajícím kladným napětím zmenšuje intenzita pole, až
zaniknou předpoklady pro Zenerův průraz. Jak název diody napovídá,
spočívá nezvyklý průběh voltampérové charakteristiky tunelovém jevu. Jestliže napětí dále zvyšuje, začne proud
opět zvětšovat normálním propustném stavu. znázorněn
průběh charakteristiky germaniové tunelové diody proudem vrcholu
/„ mA. 25