Kniha vysvětluje principy nekonvenčních zdrojů elektrické energie, jako jsou magnetohydrodynamické, termoelektrické, termoemisní, fotoelektrické a jiné generátory, palivové články apod. Přitom jsou uvedeny také možnosti použití těchto zdrojů v praxi s popisem některých skutečných zařízení. Kniha je určena širokému okruhu techniků a inženýrů, kteří se zajímají o nové zdroje elektrické energie. Přeloženo z polského originálu Zdzislaw Celinski: Nowe metody wytwarzania energii elektrycznej, vydaného nakladatelstvím Wydawnictwa Naukowo-Techniczne ve Varšavé v roce 1977.
6. Kromě termoemise elektronů, doplněné
Schottkyho jevem, může objevit studená emise (autoemise). druhém
případě objeví silná elektrická pole povrchu elektrod mohou do
sáhnout intenzity 108 m_1. 16c). čistě tepelná emise (termoemise) elektronů buď bez Schott-
kyho jevu, anebo jen jeho malým podílem. 15), což může
vést výsledkům značně odlišným výsledků získaných experimentálně. 16b). Při malých emisních proudech při velké kon
centraci příměsi malá hustota proudu nízký stupeň ionizace (cha
rakteristika obr. Ztráty vyvolané nerovnoměrností parametrů plynu kanálu
Nerovnoměrnosti parametrů plynu magnetického pole kanálu
jsou příčinou vzniku prostorových nábojů plynu vyrovnávacích
proudů [13,14].
Přesto však většina výsledků dovoluje sestrojit obecnou empirickou cha
rakteristiku tvaru podle obr.
Protože mezní vrstvy elektrodové izolační stěně mají různé pod
mínky vzhledem směrům vektorů mezní vrstvě elektrodě
41
. Každá porušení rovnoměrnosti zmenšuje elektrický výkon
vytvářený kanálu zvětšuje ztráty Joúlovým teplem.
V prvním případě existuje povrchu elektrod malé elektrické pole;
vznikne tzv.
Hlavní příčinou nerovnoměrnosti parametrů plynu jsou mezní vrstvy.
V případě, kdy nízká teplota katody malá koncentrace příměsi, je
také velký úbytek potenciálu Aip" malé hustoty proudu (charak
teristika obr.
2.
Mechanismus jevů elektrod, nimž dochází rozhraní katoda —
plyn, nebyl dosud dostatečně prozkoumán, mnoho výsledků měření
získaných zdánlivě při podobných podmínkách podstatně liší (rozdíly
potenciálů změřené podkladě různých experimentů, měly hodnoty
několik desítek, krajních případech dokonce několik stovek voltů).Jsou-li ionty povrchu elektrod neutralizované, blíží rozložení
potenciálu mezní vrstvě katodě průběhu obr.
Zmíněné parametry jsou dány hlavně materiálem teplotou katody
a také koncentrací příměsi plynu. Protože chybí údaje pro
výpočet, předpokládá často průběh potenciálu (obr. 15; jsou-li naproti
tomu ionty odpuzované povrchu zpět plynu, rozložení potenciálu
podobné průběhu 3. tomu
dochází tehdy, když intenzita elektrického pole překročí hodnotu
107 m_1 (pro hrubě obrobené povrchy) [46]. vnější hranici vrstvy
vznikne silné elektrické pole, které vyvolá srážkovou ionizaci.2. 16a [92], určena třemi para
metry :
J' maximální hustota proudu, při níž ještě nevyskytuje pří-
elektrodový úbytek napětí;
« úhel sklonu charakteristiky oblasti nasycení;
Acp" úbytek napětí katody oblasti obloukového výboje.2
