Kniha vysvětluje principy nekonvenčních zdrojů elektrické energie, jako jsou magnetohydrodynamické, termoelektrické, termoemisní, fotoelektrické a jiné generátory, palivové články apod. Přitom jsou uvedeny také možnosti použití těchto zdrojů v praxi s popisem některých skutečných zařízení. Kniha je určena širokému okruhu techniků a inženýrů, kteří se zajímají o nové zdroje elektrické energie. Přeloženo z polského originálu Zdzislaw Celinski: Nowe metody wytwarzania energii elektrycznej, vydaného nakladatelstvím Wydawnictwa Naukowo-Techniczne ve Varšavé v roce 1977.
14)
Rex(x) (44)
v
přitom kinematické viskozita plynu funkcí teploty
v 0,195 1O-603M (45)
Je-li gradient tlaku podél proudu plynu malý Prandtlovo číslo je
blízké jedné, můžeme považovat rozdělení rychlosti entalpie plynu
v mezní vrstvě stejné určit vztahu
w
Wa>
- (46)
1*000 2-0 _
přitom i0, ios i0oo značí celkovou entalpii plynu odpovídající (postupně)
hodnotě stěny, bezprostředně stěny jádru proudu. Mezní vr«tvy určují
přechodnou oblast, které mění parametry plynu hodnot jádru
proudu Wao), hodnot stěnách kanálu S,
w 0).6.2.
V podmínkách MHD generátoru lze předpokládat, mezní vrstvy
mají hlediska dynamiky teploty stejnou tloušťku danou vzorcem [72]
d(x) 0,37x -1'5 (43)
Lokální hodnota Reynoldsova čísla určí jako pro rovinnou desku, kde x
značí vzdálenost okraje (obr. ektr kanálu generátoru
V MHD generátoru kromě tepelných ztrát (vznikajících předá
váním tepla plynu stěn kanálu), vyskytují také ztráty, které mají původ
v dynamice plynů (způsobené vnitřním třením plynu třením stěny
kanálu), rovněž různé druhy elektrických ztrát.
Rozložení teploty mezní vrstvě pro podzvukové proudění dosta
tečnou přesností dáno vzorcem
0 =08 +(0 CO- B)(-f) 1/7 (47)
2. Parametry obsažené těchto rovnicích budou potom představovat
střední hodnoty rovině příčného řezu kanálu.
Nerovnoměrnosti rychlosti teploty plynu, které objevují příčném
řezu kanálu, jsou vyvolány dynamickými mezními vrstvami stěnách
kanálu. kanálu MHD generátoru průtok plynu obvykle není rozvinutý.(38). 13).
Lze rozdělit dvě oblasti obdobně jako klasické dynamice plynů:
jádro proudu rovnoměrnými vlastnostmi plynu mezní vrstvy stě
nách velkým gradientem změn parametrů (obr.
39
