Kniha vysvětluje principy nekonvenčních zdrojů elektrické energie, jako jsou magnetohydrodynamické, termoelektrické, termoemisní, fotoelektrické a jiné generátory, palivové články apod. Přitom jsou uvedeny také možnosti použití těchto zdrojů v praxi s popisem některých skutečných zařízení. Kniha je určena širokému okruhu techniků a inženýrů, kteří se zajímají o nové zdroje elektrické energie. Přeloženo z polského originálu Zdzislaw Celinski: Nowe metody wytwarzania energii elektrycznej, vydaného nakladatelstvím Wydawnictwa Naukowo-Techniczne ve Varšavé v roce 1977.
Teplo dodané katodě odvádí těmito různými způsoby:
a) vyzařováním (QT)',
b) tepelnou vodivostí plazmatu (Qp);
c) tzv. Při teplotě 1600 1700°C (obr.
Je-li 9?a 1,8 potom 3,9 V. 77; cha
rakteristický velký úbytek napětí katody. lek trick param etry
4.3. „elektronovým chlazením“ (Qc)',
Tepla určují skutečné (efektivní) tepelné ztráty, zčásti
mění elektrickou energii.2. 74a). Napití nezatíženém stavu
Současně emisním proudem elektronů katody prochází
i emisní proud anody daný teplotou jejího povrchu výstupní prací
jejího materiálu (obr. Proud procházející vnějším obvodem rovná
rozdílu obou proudů, neboli
Při běžných pracovních podmínkách je: 1800 600 K.
4.charakteristický úsek nasycení emisního proudu; přiložení vnějšího
napětí (pravá část charakteristiky) nastane zapálení oblouku při Uz. tunelový jev).
Na obr.
I A(Jx Ja)
kde plocha povrchu elektrody.
Objeví hysterezní smyčka charakteristická pro výboje plynech (při
zmenšení proudu oblouk zhasne při Ug).2.1.
Typický průběh potenciálu při obloukovém režimu obr.
Velikost napětí naprázdno lze určit vztahu
(89)
(90)
133
. Účinnost přeměny
Účinnost přeměny TEM stanoví jako poměr elektrické ener
gie vyrobené jednotku času tepelné energi dodané témže
času katodě. 76d)
hystereze zcela zanikne.3. Velikost proudu (jak
ukazují pokusy) značně převyšuje proud nasycení termoemise daný
Richardsonovým vzorcem. zvyšováním teploty
katody nastává přechod obloukového režimu při stále nižších napětích
a hysterezní smyčka postupně zaniká.2.
4.2.3. jsou průběhy různých režimů plazmových TEM závislosti
na teplotě povrchu katody tlaku cesiových par. způsobeno zvětšením termoemisního
proudu důsledku Schottkyho jevu, jakož jinými mechanismy uvolňo
vání elektronů katody (např
