Kniha vysvětluje principy nekonvenčních zdrojů elektrické energie, jako jsou magnetohydrodynamické, termoelektrické, termoemisní, fotoelektrické a jiné generátory, palivové články apod. Přitom jsou uvedeny také možnosti použití těchto zdrojů v praxi s popisem některých skutečných zařízení. Kniha je určena širokému okruhu techniků a inženýrů, kteří se zajímají o nové zdroje elektrické energie. Přeloženo z polského originálu Zdzislaw Celinski: Nowe metody wytwarzania energii elektrycznej, vydaného nakladatelstvím Wydawnictwa Naukowo-Techniczne ve Varšavé v roce 1977.
„elektronovým chlazením“ (Qc)',
Tepla určují skutečné (efektivní) tepelné ztráty, zčásti
mění elektrickou energii. Napití nezatíženém stavu
Současně emisním proudem elektronů katody prochází
i emisní proud anody daný teplotou jejího povrchu výstupní prací
jejího materiálu (obr.3.
Na obr. lek trick param etry
4. Proud procházející vnějším obvodem rovná
rozdílu obou proudů, neboli
Při běžných pracovních podmínkách je: 1800 600 K.2.2.
Objeví hysterezní smyčka charakteristická pro výboje plynech (při
zmenšení proudu oblouk zhasne při Ug).charakteristický úsek nasycení emisního proudu; přiložení vnějšího
napětí (pravá část charakteristiky) nastane zapálení oblouku při Uz. 74a).
4.
Velikost napětí naprázdno lze určit vztahu
(89)
(90)
133
. 76d)
hystereze zcela zanikne. tunelový jev).2.2. zvyšováním teploty
katody nastává přechod obloukového režimu při stále nižších napětích
a hysterezní smyčka postupně zaniká. způsobeno zvětšením termoemisního
proudu důsledku Schottkyho jevu, jakož jinými mechanismy uvolňo
vání elektronů katody (např.
Je-li 9?a 1,8 potom 3,9 V. Při teplotě 1600 1700°C (obr.
Teplo dodané katodě odvádí těmito různými způsoby:
a) vyzařováním (QT)',
b) tepelnou vodivostí plazmatu (Qp);
c) tzv. Účinnost přeměny
Účinnost přeměny TEM stanoví jako poměr elektrické ener
gie vyrobené jednotku času tepelné energi dodané témže
času katodě. Velikost proudu (jak
ukazují pokusy) značně převyšuje proud nasycení termoemise daný
Richardsonovým vzorcem.
I A(Jx Ja)
kde plocha povrchu elektrody. jsou průběhy různých režimů plazmových TEM závislosti
na teplotě povrchu katody tlaku cesiových par. 77; cha
rakteristický velký úbytek napětí katody.
Typický průběh potenciálu při obloukovém režimu obr.
4.3.3.1
