Elektronická zařízení potřebují ke své činnosti zdroj elektrické energie a to nejčastěji ve formě stejnosměrného DC výkonu. Postupem času zastarala klasická koncepce napájecích zdrojů proti napájenému zařízení tak mohutně, že disproporce byla nepřiměřená. Proto je možno cca od začátku 70-tých let 20. století pozorovat snahu i renomovaných firem tuto otázku řešit. U nás jsou tyto pokusy spojeny se jménem Ing.Kabeše, ve světě s tak proslulými firmami jako Hewlett§Packard a jiné. Každý napájecí zdroj lze podle Theveninovy věty nahradit sériovým spojením ideálního zdroje napětí a jeho ...
Vydal: FEKT VUT Brno
Autor: UREL - Vlastislav Novotný, Pavel Vorel, Miroslav Patočka
Strana 23 z 139
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
(2.
. říci, hlavně poslední době zažívá zapojení
s nárazovou indukčností velikou renezanci, protože hlavně pro zátěže typu „velký proud malé
napětí“ tedy pro polovodičivé aplikace jsou přímo „šité míru“.13) pro případ dává
MAV .11 použijeme opět oblíbené grafické řešení normovaných
souřadnicích. Zde je
rezonance (obvod sériový) naprosto nežádoucí došlo nečekanému nakmitání rušivé složky,
což pravý opak toho požadujeme.07,0
2 (2.14)
Diody jsou opět namáhány závěrným napětím
UR 2.12)
Pak tedy kritická–(název trochu matoucí, kupodivu nejmenší postačující)–hodnota indukčnosti
tlumivky dosazení bude
( )
f
R
f
RR
If
IRU
LL LMsLM
AV
AVsAV
krit
.
.03,0
min
min
min ≅
+
=
+
==
π
, (2.2. Tedy
IAV ∆I2 (2. Navíc při napájení měniči
s vysokým pracovním kmitočtem odpadají obvyklé potíže zapojení nabízí netušené možnosti vit
dále.
. obvodu zátěží u
kterého používáme filtrační kondensátor pro odlehčený stav velmi dobré zkontrolovat použitím
Thompsonova vztahu, zda obvod bezpečně mimo rezonanci pracovní frekvenci obvodu.
Chod naprázdno IAV rovnice (2.15)
Pro oba případy obr. vyřešení vlastností hodnot součástek dobré zkontrolovat velikost
kritické indukčnosti vztahu (2.UM (2.L, který stejný fyzikální význam jako
parametr f.
Chod nakrátko UAV Pro 2
s
M
AVs
R
U
I
.19.23
Lf
U
I M
.
.11)
Stejnosměrnou složku výstupního napětí pro např.13).
Vyšetříme opět oba krajní možné případy, tedy chod naprázdno nakrátko.2.Rs. Odpor obou posledních vzorcích zahrnuje očekávaný vnitřní
ohmický odpor tlumivky.2
π
= (2. Parametrem tomto případě člen f. Pokud použijeme cívky feromagnetické jádro (to bude velmi
častý případ), můžeme použít návrh uvedený kapitole těchto skript.10 obr.10)
Pro kritický stav, jak jsme již poznali, bude platit podmínka rovnosti složky této amplitudy
rušení. Pro n=1 vyjde pochopitelně indukčnost dojnásobná.C zátěže.
2
.19. dvoucestné usměrnění určíme známé
podmínky Teveninovy věty
AVsMAV IRUU . Tlumivky jsou pak rozumných rozměrů obvod pracuje velmi dobře.
2
−=
π
.
2
0
π
=
Je stejný výsledek, jako dvoucestného usměrňovače nesetrvačnou zátěží.13)
kde symbol RLM chápeme jako ohmicky největší zatěžovací odpor, tedy při nejmenším výstupním
proudu odlehčeném stavu)
