|
Kategorie: Diplomové, bakalářské práce |
Tento dokument chci!
Tato práce se zabývá problematikou vícekanálových bezkabelových spojů s vyšším dosahem určeným pro komunikaci ve volném atmosférickém prostředí. Je proveden rozbor šíření optického svazku atmosférickým prostředím a popsány různé vlivy, které působí na kvalitu přenášeného signálu. V práci je provedena simulace duálního optického spoje, kterou jsou zjištěny energetické bilance optických zdrojů pracujících na vlnových délkách v atmosférických oknech v oblasti 850 a 1550nm. Je také zkoumáno rozložení optické intenzity vevysílací části. Na závěr práce jsou proveden měření, která ověřují správnost simulací a také použitých komponent bezdrátového spoje.
5.2)
kde index lomu jádra, index lomu pláště, úhel dopadu světla rozhraní jádro/plášť, úhel
lomu světla plášti. Určuje tak jednoznačně tzv.
kde jsou mnohomodová vlákna skokovou změnou indexu lomu, mnohomodová vlákna s
postupnou změnou indexu lomu jednomodová vlákna.
Veličina sin Φmax definuje jako numerická apertura (NA) optického vlákna mírou schopnosti vlákna
přijmout optický výkon. 5.
Podmínkou efektivního šíření světla vláknu vznik totálního odrazu rozhraní jádro/pláš_.1.1: Tabulka typických hodnot jednotlivých typů optických vláken.
Typ vlákna SM
NA 0,3 0,3 0,055
Tab.5)
kde n1− rozdíl indexech lomu jádra pláště, přičemž Φmax tzv. Pro je:
.
Podle průběhu indexu lomu jádra pláště podle průměru jádra dochází různým způsobům šíření
optického signálu (vznik tzv. Pro různé typy vláken viz Tab. Předně
musí být splněna nerovnost: Nejmenší úhel dopadu rozhraní jádro/plášť, při kterém dochází k
totálnímu odrazu, označme αmax.
disperzní rovnice vlnovodu, jejíž řešení vymezuje konečný počet vln, které mohou pro dané geometrické
uspořádání daný kmitočet studovanou vlnovodnou strukturou samostatně šířit. znalosti způsobu šíření jednotlivých modů vlnovodem lze odvodit chování
vlnovodu při přenosu signálů, zejména šířku přenosového pásma vlnovodu. Pak sin nastává totální odraz.
modovou strukturu vlnovodu. Tuto podmínku nutno doplnit ještě podmínkou fázové koincidence
vlnoploch záření tvořených axiálními posunutými paprsky.4)
( )2
1
2
1
2
2
2
12
1
2
2
2
1
max
2
2
1
max 21cos1sin ∆≈−≈−=′−= nnn
n
n
n
n
n
n
θθ (5. Disperzní rovnice určuje tvary
elektrických magnetických polí těchto vln jejich fázové grupové rychlosti.32
A podobně pro rozhraní jádro/plášť platí:
1
2
sin
sin
n
n
=
β
α
, (5. aperturní
(příjmový) úhel vlákna. Počet modů, které vlnovodem
mohou šířit úměrný čtverci normovaného kmitočtu označovaného též jako charakteristický parametr vlákna:
( )NA
a
V
0
2
λ
π= (5.1. Typy optických vláken
Podle geometrických relací jádra pláště vlákna dělí jednomodová, mnohomodová gradientní a
stepindexová plastová vlákna. Tato fázová podmínka vede vyjádření tzv.
2
1
maxmax cossin
n
n
=′= (5.6)
kde poloměr jádra je vlnová délka vakuu. 5.3)
max
2
max cos1sin ′−=′ (5. vidů) vláknem.
Podmínka nepřekročení kritického úhlu při šíření záření optickým vláknovým vlnovodem není jedinou
podmínkou pro vedení světla vláknech
