|
Kategorie: Diplomové, bakalářské práce |
Tento dokument chci!
Tato práce se zabývá problematikou vícekanálových bezkabelových spojů s vyšším dosahem určeným pro komunikaci ve volném atmosférickém prostředí. Je proveden rozbor šíření optického svazku atmosférickým prostředím a popsány různé vlivy, které působí na kvalitu přenášeného signálu. V práci je provedena simulace duálního optického spoje, kterou jsou zjištěny energetické bilance optických zdrojů pracujících na vlnových délkách v atmosférických oknech v oblasti 850 a 1550nm. Je také zkoumáno rozložení optické intenzity vevysílací části. Na závěr práce jsou proveden měření, která ověřují správnost simulací a také použitých komponent bezdrátového spoje.
Disperzní rovnice určuje tvary
elektrických magnetických polí těchto vln jejich fázové grupové rychlosti.1: Tabulka typických hodnot jednotlivých typů optických vláken.
modovou strukturu vlnovodu.6)
kde poloměr jádra je vlnová délka vakuu. aperturní
(příjmový) úhel vlákna.
Podmínkou efektivního šíření světla vláknu vznik totálního odrazu rozhraní jádro/pláš_. Tuto podmínku nutno doplnit ještě podmínkou fázové koincidence
vlnoploch záření tvořených axiálními posunutými paprsky. Tato fázová podmínka vede vyjádření tzv. znalosti způsobu šíření jednotlivých modů vlnovodem lze odvodit chování
vlnovodu při přenosu signálů, zejména šířku přenosového pásma vlnovodu.
5. Předně
musí být splněna nerovnost: Nejmenší úhel dopadu rozhraní jádro/plášť, při kterém dochází k
totálnímu odrazu, označme αmax.5)
kde n1− rozdíl indexech lomu jádra pláště, přičemž Φmax tzv. 5.
Typ vlákna SM
NA 0,3 0,3 0,055
Tab. Pro různé typy vláken viz Tab. Počet modů, které vlnovodem
mohou šířit úměrný čtverci normovaného kmitočtu označovaného též jako charakteristický parametr vlákna:
( )NA
a
V
0
2
λ
π= (5. Pro je:
. Určuje tak jednoznačně tzv.
disperzní rovnice vlnovodu, jejíž řešení vymezuje konečný počet vln, které mohou pro dané geometrické
uspořádání daný kmitočet studovanou vlnovodnou strukturou samostatně šířit.1.
Podle průběhu indexu lomu jádra pláště podle průměru jádra dochází různým způsobům šíření
optického signálu (vznik tzv. Typy optických vláken
Podle geometrických relací jádra pláště vlákna dělí jednomodová, mnohomodová gradientní a
stepindexová plastová vlákna. 5.32
A podobně pro rozhraní jádro/plášť platí:
1
2
sin
sin
n
n
=
β
α
, (5.2)
kde index lomu jádra, index lomu pláště, úhel dopadu světla rozhraní jádro/plášť, úhel
lomu světla plášti.4)
( )2
1
2
1
2
2
2
12
1
2
2
2
1
max
2
2
1
max 21cos1sin ∆≈−≈−=′−= nnn
n
n
n
n
n
n
θθ (5.3)
max
2
max cos1sin ′−=′ (5.
Podmínka nepřekročení kritického úhlu při šíření záření optickým vláknovým vlnovodem není jedinou
podmínkou pro vedení světla vláknech.
2
1
maxmax cossin
n
n
=′= (5.
kde jsou mnohomodová vlákna skokovou změnou indexu lomu, mnohomodová vlákna s
postupnou změnou indexu lomu jednomodová vlákna. Pak sin nastává totální odraz.
Veličina sin Φmax definuje jako numerická apertura (NA) optického vlákna mírou schopnosti vlákna
přijmout optický výkon.1. vidů) vláknem
