|
Kategorie: Diplomové, bakalářské práce |
Tento dokument chci!
Tato práce se zabývá problematikou vícekanálových bezkabelových spojů s vyšším dosahem určeným pro komunikaci ve volném atmosférickém prostředí. Je proveden rozbor šíření optického svazku atmosférickým prostředím a popsány různé vlivy, které působí na kvalitu přenášeného signálu. V práci je provedena simulace duálního optického spoje, kterou jsou zjištěny energetické bilance optických zdrojů pracujících na vlnových délkách v atmosférických oknech v oblasti 850 a 1550nm. Je také zkoumáno rozložení optické intenzity vevysílací části. Na závěr práce jsou proveden měření, která ověřují správnost simulací a také použitých komponent bezdrátového spoje.
3: Závislost poloměru svazku axiální vzdálenosti z. Ohnisková hloubka
Obr.17)
kde R(z) poloměr křivosti vlnoplochy, (x2
+ y2
)½
je radiální vzdálenost vlnové číslo.1.1.14)
kde poloměr maximálního zúžení svazku, souřadnice podélné osy směru šíření vlny je
Rayleighova vzdálenost. Vzniká místě, kde poloměr
svazku roste téměř lineárně rostoucím Úhel nazýváme divergenčním úhlem [1]:
0
0
2
2
W
λ
π
=Θ (4. Poloměr svazku
Je definován jako poloměr příčného průřezu, jímž šíří 86% celkového výkonu přenášeného svazkem [1]:
( )
2
1
2
0
0 1
+=
z
z
WzW (4.4.15)
kde poloměr maximálního zúžení svazku vlnová délka.
Jde kužel vrcholovým úhlem 2Θ, němž šíří 86% celkového výkonu. Fázi rovinné vlny zde
bude představovat člen fázové zpoždění člen ζ(z) [1]:
( )
( )zR
kp
zkzz
2
,0
2
+−=Φ (4.
4. 4.5. Fáze
Vztah pro fázi získáme úpravou rovnice pro komplexní amplitudu Gaussova svazku.1.
4. Divergence svazku.
Je axiální vzdálenost místě, němž poloměr svazku roven nebo menší 02W [1]:
λ
π 2
0
0
2
2
W
z (4.16)
kde poloměr maximálního zúžení svazku vlnová délka.
4.29
4.1.3.6.
