|
Kategorie: Diplomové, bakalářské práce |
Tento dokument chci!
Tato práce se zabývá problematikou vícekanálových bezkabelových spojů s vyšším dosahem určeným pro komunikaci ve volném atmosférickém prostředí. Je proveden rozbor šíření optického svazku atmosférickým prostředím a popsány různé vlivy, které působí na kvalitu přenášeného signálu. V práci je provedena simulace duálního optického spoje, kterou jsou zjištěny energetické bilance optických zdrojů pracujících na vlnových délkách v atmosférických oknech v oblasti 850 a 1550nm. Je také zkoumáno rozložení optické intenzity vevysílací části. Na závěr práce jsou proveden měření, která ověřují správnost simulací a také použitých komponent bezdrátového spoje.
16)
kde poloměr maximálního zúžení svazku vlnová délka.
4.
Jde kužel vrcholovým úhlem 2Θ, němž šíří 86% celkového výkonu.3.14)
kde poloměr maximálního zúžení svazku, souřadnice podélné osy směru šíření vlny je
Rayleighova vzdálenost.1.
4.6.29
4. Poloměr svazku
Je definován jako poloměr příčného průřezu, jímž šíří 86% celkového výkonu přenášeného svazkem [1]:
( )
2
1
2
0
0 1
+=
z
z
WzW (4.
4.4.5. Ohnisková hloubka
Obr.15)
kde poloměr maximálního zúžení svazku vlnová délka. Fázi rovinné vlny zde
bude představovat člen fázové zpoždění člen ζ(z) [1]:
( )
( )zR
kp
zkzz
2
,0
2
+−=Φ (4. 4.1. Divergence svazku.
Je axiální vzdálenost místě, němž poloměr svazku roven nebo menší 02W [1]:
λ
π 2
0
0
2
2
W
z (4.1. Vzniká místě, kde poloměr
svazku roste téměř lineárně rostoucím Úhel nazýváme divergenčním úhlem [1]:
0
0
2
2
W
λ
π
=Θ (4.1.
. Fáze
Vztah pro fázi získáme úpravou rovnice pro komplexní amplitudu Gaussova svazku.3: Závislost poloměru svazku axiální vzdálenosti z.17)
kde R(z) poloměr křivosti vlnoplochy, (x2
+ y2
)½
je radiální vzdálenost vlnové číslo
