|
Kategorie: Diplomové, bakalářské práce |
Tento dokument chci!
Tato práce se zabývá rešerší dostupné literatury v oblasti teorie přenosových vedení aověření možnosti simulace dějů na těchto vedeních pomocí vhodného simulačního programu. Zpočátku jde o seznámení s parametry a ději, které charakterizují vedení a jsou důležité pro pochopení dané problematiky. Tyto parametry jsou následně měřeny a srovnávány s průběhy ze simulací programem PSpice. V další části práce je čtenář seznámen se základy reflektometrie a možnostmi detekce poruch na přenosových vedeních a to jak pomocí základních reflektometrických metod TDR a FDR, tak idalších metod OTDR, MSR a PD-FDR. Pro metody TDR, FDR a MSR byly provedeny experimentální měření se zaměřením na určení polohy různých typů poruch na testovaném vedení..
Napětí konci vedení stejný tvar jako na
začátku, však zpožděné čas td. tohoto vedení nebude docházek odrazům zpětných vln začátku vedení. Obr. podmínky (36) lze také odvodit
)()(
0
VV
Z
R
IIRVV L
L (42)
ze kterého vyplívá vztah pro zpětnou napěťovou vlnu to
V
R
R
V
Ln
Ln
1
1
. čase 2l/v dosáhne zpětná napěťová vlna zdroje ve
vzdálenosti začátku vedení.
Nyní budeme uvažovat bezeztrátové vedení, které začátku přizpůsobené
(Rs=Z0). 7b. Obr. Reflexní koeficienty jsou =0, což znamená, odrazům
na vedení nedochází (viz. 7c. Základní podmínka (36) bude splněna jedině tehdy, pokud bude poslána
zpětná napěťová vlna tedy vlna odražená konce vedení, směru xy
s odpovídajícím proudem -V-/V0. Výše uvedené rovnice platí pro Z0. Základní podmínka (40) potom udává vztah
)()(
0
0
VVV
Z
R
VVVV s
, (46)
ze kterého lze odvodit
V
R
R
V
sn
sn
1
1
. (43)
Definujeme reflexní koeficient zátěži jako
1
1
Ln
Ln
L
R
R
, (44)
potom lze přepsat (43) na
(45)
viz. Obr 8. (47)
Definujeme reflexní koeficient zdroje jako
1
1
sn
sn
s
R
R
, (48)
potom lze přepsat (46) na
(49)
viz. Následně generována nová vlna
V a
0/ ZVI
směru x
. Pro tento případ platí:
.
Mohou zde nastat případy průběhu napětí vedení závislosti jeho zakončení:
A) Přizpůsobené vedení vedení zakončené vlnovou impedancí impedance
zdroje Z0.).10
11/
0
0
0
sns R
V
ZR
V
V (41)
V čase dosáhne napěťová vlna konce vedení vzdálenosti od
začátku vedení
