|
Kategorie: Diplomové, bakalářské práce |
Tento dokument chci!
Tato práce se zabývá rešerší dostupné literatury v oblasti teorie přenosových vedení aověření možnosti simulace dějů na těchto vedeních pomocí vhodného simulačního programu. Zpočátku jde o seznámení s parametry a ději, které charakterizují vedení a jsou důležité pro pochopení dané problematiky. Tyto parametry jsou následně měřeny a srovnávány s průběhy ze simulací programem PSpice. V další části práce je čtenář seznámen se základy reflektometrie a možnostmi detekce poruch na přenosových vedeních a to jak pomocí základních reflektometrických metod TDR a FDR, tak idalších metod OTDR, MSR a PD-FDR. Pro metody TDR, FDR a MSR byly provedeny experimentální měření se zaměřením na určení polohy různých typů poruch na testovaném vedení..
(43)
Definujeme reflexní koeficient zátěži jako
1
1
Ln
Ln
L
R
R
, (44)
potom lze přepsat (43) na
(45)
viz. Základní podmínka (36) bude splněna jedině tehdy, pokud bude poslána
zpětná napěťová vlna tedy vlna odražená konce vedení, směru xy
s odpovídajícím proudem -V-/V0. Obr 8.).10
11/
0
0
0
sns R
V
ZR
V
V (41)
V čase dosáhne napěťová vlna konce vedení vzdálenosti od
začátku vedení. Výše uvedené rovnice platí pro Z0. 7b. Reflexní koeficienty jsou =0, což znamená, odrazům
na vedení nedochází (viz. (47)
Definujeme reflexní koeficient zdroje jako
1
1
sn
sn
s
R
R
, (48)
potom lze přepsat (46) na
(49)
viz. Napětí konci vedení stejný tvar jako na
začátku, však zpožděné čas td.
Nyní budeme uvažovat bezeztrátové vedení, které začátku přizpůsobené
(Rs=Z0). Základní podmínka (40) potom udává vztah
)()(
0
0
VVV
Z
R
VVVV s
, (46)
ze kterého lze odvodit
V
R
R
V
sn
sn
1
1
.
Mohou zde nastat případy průběhu napětí vedení závislosti jeho zakončení:
A) Přizpůsobené vedení vedení zakončené vlnovou impedancí impedance
zdroje Z0. Následně generována nová vlna
V a
0/ ZVI
směru x
. Obr. čase 2l/v dosáhne zpětná napěťová vlna zdroje ve
vzdálenosti začátku vedení. Pro tento případ platí:
. Obr. 7c. tohoto vedení nebude docházek odrazům zpětných vln začátku vedení. podmínky (36) lze také odvodit
)()(
0
VV
Z
R
IIRVV L
L (42)
ze kterého vyplívá vztah pro zpětnou napěťovou vlnu to
V
R
R
V
Ln
Ln
1
1
