Fyzika - fundamentální přírodní věda

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.

Vydal: - Neznámý vydavatel Autor: Vojtěch Ullmann

Strana 595 z 673

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Určitou výhodou, umožňující přesnější provedení korekce atenuaci PET srovnání SPECT je skutečnost, atenuace dvojice fotonů prakticky nezávislá poloze pozitronového radionuklidu v tkáni směru koincidenční přímky jeden druhý paprsek musí projít celou vrstvou tkáně.htm (28 50) [15..e−µ. Nejdokonalejší transmisní metodu korekce atenuace poskytuje využití současného zobrazení a tomografické scintigrafie, která využívána nejnovějších generací hybridních přístrojů PET v kombinaci (viz níže). ■ Náhodné (falešné) koincidence Pro získání dostatečně velkého počtu užitečných impulsů tvořících kvalitní obraz třeba pacientům http://astronuklfyzika. ■ Odchylky úhlu 180° Pokud dojde anihilaci elektron-pozitronového páru při určité zbytkové rychlosti pozitronu, bude úhel rozletu obou anihilačních fotonů zlehka lišit 180°.. Pro nejčastěji používaný 18F činí dolet pozitronů tkáni asi 0,9mm, což podstaně méně, než činí vlastní rozlišení PET- aparatury.6.6. Vojtěch Ullmann: Radioisotopová scintigrafie ■ Absorbce záření Určité množství anihilačního záření absorbováno při průchodu tkání místa svého vzniku směrem k detektoru důsledku fotoefektu Comptonova rozptylu tkáni.1.1), která se nazývá jeho doletem (dosahem).1.cz/Scintigrafie.. potlačení tohoto jevu třeba snímat okénku analyzátoru pečlivě nastaveném fotopík 511keV, aby rozptýlené fotony sníženou energií nebyly registrovány. Tato brzdná dráha pozitronu látce velmi klikatá, pozitron zastaví anihiluje) určité průměrné vzdálenosti místa emise (tato vzdálenost menší než délka klikaté dráhy podle obr. ■ Rozptyl záření Část fotonů při průchodu tkání podlehne Comptonovu rozptylu, což vede jejich odchýlení z původního směru snížení jejich energie. Registrovaný počet impulsů je přibližně dán vztahem No.10... Teprve na konci jeho dráhy, zabrzdění, dochází anihilaci vzniku dvojice kvant gama (obr..RNDr.. e+e−-anihilaci proto nedochází okamžitě místě emise (tj.. Tento dolet pozitronového záření tkáni určuje základní mez, pod niž nelze dostat rozlišením PET zobrazení.(d1+d2), kde lineární součinitel zeslabení tkáni pro 511keV, d2 jsou vzdálenosti, které musí fotony projít místa anihilace protilehlým detektorům.. eliminaci .2008 12:15:17] .. Pozitrony vylétají inkoherentně průměru do všech směrů spojitým rozdělením energie, takže kolem bodového pozitronového zářiče vznikne jakási efektivní "koule" ploměru daném doletem, bodů jejíhož prostoru budou vylétat anihilační γ- fotony. Zeslabení koincidenčně detekovaných anihilačních fotonů tedy výrazně závisí celkové velikosti absorbční schopnosti vyšetřované tkáně, avšak prakticky nezávislé poloze pozitronového zářiče tkáni. Korekci tuto absorbci možno provést zásadě stejnými metodami, které byly výše uvedeny u SPECT. tvrdších pozitronových zářičů však tento efekt může být významější. když anihilační záření má relativně vysokou energii tkání jen slabě absorbováno, díky koincideční metodě detekce tato slabá absorbce projevuje výrazněji než planární SPECT scintigrafie. Tato atenuace záření po rekonstrukci obrazech příčných řezů projevuje arteficielním snížením počtu impulsů strukturách uložených větších hloubkách, srovnání strukturami povrchu. Pro kruhový objem d1+d2 rovno celkovému průměru vyšetřovaného objektu.6 "Ionizující záření"). praxi jsou tyto odchylky velmi malé, cca 0,2°, což při průměru detektorového prstence cca 60-80cm může zhoršit rozlišovací schopnost maximálně 2mm. Mezi polohou atomu beta+-radioindikátoru místem anihilace určitá vzdálenost daná doletem pozitronu tkáni. ■ Dolet pozitronů Pozitron při své emisi beta+-rozpadem vylétá značnou kinetickou energií (stovky keV několik MeV) a rychlostí řádu 105km/s.1 §1. místě lokalizace radioindikátoru), ale pozitron nejdříve brzdí při srážkách elektrony atomovch obalů látce. důsledku změny směru tak dochází chybnému určení koincidenční přímky skutečného místa anihilace. Vzhledem poměrně špatnému energetickému rozlišení scintilačních detektorů nelze použít příliš úzké okénko, takže určitá část rozptýleného záření vždy detekována