Fyzika - fundamentální přírodní věda

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.

Vydal: - Neznámý vydavatel Autor: Vojtěch Ullmann

Strana 227 z 673

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
mocnině protonového čísla ozařovaných atomů nepřímo úměrná 3. 1. místo "uprázdněné" elektronu, který vyletěl fotoefektem, okamžitě přeskočí vyšší slupky atomovém obalu elektron, přičemž energetický rozdíl vazbové energie vyšší nižší slupce vyzáří formě kvanta (fotonu) elektromagnetického záření vyzáří charakteristické rentgenové záření (pokud slupka jedná se o čáry Kα,β energiích cca 20-80keV těžších prvků, pro slupku jsou čáry Lα,β podstatně nižších energiích).mocnině energie fotonů pro látku celkově tato pravděpodobnost roste hustotou terčových atomů, tj.1.htm (14 32) [15. Energie fotonu při tomto absorbčním ději spotřebuje uvolnění elektronu z atomového obalu kinetickou energii vyraženého fotoelektronu. Vojtěch Ullmann: Jaderná radiační fyzika. Při tomto pochodu však nemusí dojít vyzáření charakteristického elektromagnetického záření, ale jako alternativní jev může nastat předání energie některému elektronu vyšší slupce, který pak uvolní vyzáří jako tzv.3 (pátý způsob, rezonanční jaderná absorbce Mösbauerův jev, zde zobrazen není, však níže podrobně popsán): Obr. Pro účinný průřez fotoefektu záření vlnové délce slupce atomu protonovým číslem Z platí přibližná závislost Z5.cz/JadRadFyzika6.6 Ionizující záření astrofyzice, excitace následná deexcitace atomů zdrojem značné části viditelného, infračerveného a UV elektromagnetického záření, které přírodě pozorujeme.1. ■ Fotoefekt Foton záření "srazí" elektronem vázaným atomovém obalu, předá veškerou svou energii a zanikne. zrekombinuje některým atomem).1. ■ Comptonův rozptyl Pokud foton záření "srazí" elektronem buďto volným, nebo jen slabě vázaným (energie fotonu musí http://astronuklfyzika.2 "Radioaktivita", pasáž "Vnitřní konverze záření gama". hustotou látky Fotoefekt proto nastává nejčastěji záření nižšími energiemi látkách velkým protonovým číslem Nejvyšší účinný průřez pro fotoefekt tehdy, když záření energii jen málo vyšší než vazbová energie elektronů slupce slupce atomech dané látky (rezonanční jev viz zářez grafu na obr. Elektron který získal tuto energii se uvolní vazby atomu vyletí kinetickou energií Ev, danou rozdílem energie záření Eγ a vazbové energie elektronu atomu. Ionizační procesy Interakce záření (pro krátkost budeme dalším psát jen pro X-záření situace analogická) látkou, vedoucí k ionizačním účinkům, může probíhat čtyřmi různými způsoby vyznačenými obr.10.1.2.6. Čtyři způsoby interakce záření gama látkou.6.λ7/2 Z5/Eγ 3 (platí předpokladu, energie vyšší než vazbová energie elektronu této slupce).3.7 v §1. Při energiích nad 1-2MeV pravděpodobnost fotoefektu již minimální. Další chování tohoto fotoelektronu stejné jako záření β: bude "cik-cak" pohybovat odrážet mezi atomy, ionizovat nakonec zabrzdí (a příp. Tento jev bývá někdy vykládán jako proces vnitřní konverze Rentgenova záření, když podobně jako vnitřní konverze záření jde alternativní jev, při němž energie předává elektromagnetickou interakcí přímo, bez faktického vyzáření fotonu viz obr.2008 12:13:55] .6. Pravděpodobnost fotoefektu tedy úměrná 5.RNDr.4). Augerův elektron