Kniha sa zaoberá jedným z kľúčových problémov súčasnosti — zdrojmi energie a ich premenami. Po úvodnej kapitole, ktorá stručne hodnotí význam energie pre potreby ľudstva, nasledujú tri ťažiskové kapitoly, v ktorých autori podrobne opisujú jednotlivé energetické zdroje (kap.2), perspektívne technológie premeny energie (kap.3) a akumulátory energie (kap.4). V poslednej, piatej kapitole knihy je rozpracovaná jedna z najaktuálnejších tém súčasnosti, ekologické problémy pri získavaní energie. Kniha je určená v prvom rade širokému okruhu elektrotechnikov, inžinierom, študentom vysokých a stredných odborných škôl, ktorí sa špecializujú na problematiku rôznych druhov energetických zdrojov a premien energie. Zaujme však aj širokú čitateľskú verejnosť, ktorá sa chce komplexne oboznámiť v súčasnosti s tak veľmi aktuálnou oblasťou.
n 1020m ~3.8. Na
získanie kladného energetického výstupu musí teda platiť
- (rPt rPb 3nkT) (rPb 3nkT) (3.elektrónov iónov rovná hodnote potom stredná energia pripa
dajúca časticu 3/2 Boltzmanova konštanta). Pre zmes deutériovo-tríciového paliva sa
minimálna hodnota vyhovujúca nerovnosti pri teplote okolo
13 keV, rovná
čo vlastne Lawsonovo kritérium. Potom udržanie samočinnej činnosti reaktora nevy
hnutné, aby využívaná časť výstupnej energie rovnala
1/3 (rPt rPb 3nkT prevyšovala vstupnú energiu
(3nkT rPb) Výraz pre vstupnú energiu zahŕňa sebe energiu
(3nkT) nepotrebnú vytvorenie plazmy teplotou energiu
(rPb) nevyhnutnú kompenzáciu strát brzdné vyžarovanie.8)
/yOn!AT> '
n r
Keďže rastie taktiež úmerná potom ľavá časť nerov
nosti závisí nr.8.
Predpokladajme ďalej, plná účinnosť využitia tejto energie za
hriatie 1/3. Potom celková energia, ktorú
možno získať každého impulzu reaktora pri objeme plazmy bude
Ev (rP, zPb 3nkT) (3.8.
Nech hustota výkonu uvoľňovaného pri termojadrovej syntéze
a Pbhustota brzdného žiarenia plazme.8. (3.7)
3
Túto nerovnosť možno prepísať tvaru
- (3.9)
267
. Keďže začia
točná teplota plynuje porovnaní teplotou plazmy nízka poten
ciál ionizácie atómov vodíka malý porovnaní 3/2 hustota
energie nevyhnutná nahriatie paliva teplotu bude rovnať
3 nkT.6)
ak predpokladáme, teplota počas trvania impulzu konštantná
