Energetické zdroje a premeny

| Kategorie: Kniha  | Tento dokument chci!

Kniha sa zaoberá jedným z kľúčových problémov súčasnosti — zdrojmi energie a ich premenami. Po úvodnej kapitole, ktorá stručne hodnotí význam energie pre potreby ľudstva, nasledujú tri ťažiskové kapitoly, v ktorých autori podrobne opisujú jednotlivé energetické zdroje (kap.2), perspektívne technológie premeny energie (kap.3) a akumulátory energie (kap.4). V poslednej, piatej kapitole knihy je rozpracovaná jedna z najaktuálnejších tém súčasnosti, ekologické problémy pri získavaní energie. Kniha je určená v prvom rade širokému okruhu elektrotechnikov, inžinierom, študentom vysokých a stredných odborných škôl, ktorí sa špecializujú na problematiku rôznych druhov energetických zdrojov a premien energie. Zaujme však aj širokú čitateľskú verejnosť, ktorá sa chce komplexne oboznámiť v súčasnosti s tak veľmi aktuálnou oblasťou.

Vydal: Alfa, vydavateľstvo technickej a ekonomickej litera­túry, n. p., 815 89 Bratislava, Hurbanovo nám. 3 Autor: Štefan Marko a kolektiv

Strana 265 z 446

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
8.8. Potom celková energia, ktorú možno získať každého impulzu reaktora pri objeme plazmy bude Ev (rP, zPb 3nkT) (3.8.8.6) ak predpokladáme, teplota počas trvania impulzu konštantná.8) /yOn!AT> ' n r Keďže rastie taktiež úmerná potom ľavá časť nerov­ nosti závisí nr.elektrónov iónov rovná hodnote potom stredná energia pripa­ dajúca časticu 3/2 Boltzmanova konštanta). (3.7) 3 Túto nerovnosť možno prepísať tvaru - (3. Na získanie kladného energetického výstupu musí teda platiť - (rPt rPb 3nkT) (rPb 3nkT) (3. Potom udržanie samočinnej činnosti reaktora nevy­ hnutné, aby využívaná časť výstupnej energie rovnala 1/3 (rPt rPb 3nkT prevyšovala vstupnú energiu (3nkT rPb) Výraz pre vstupnú energiu zahŕňa sebe energiu (3nkT) nepotrebnú vytvorenie plazmy teplotou energiu (rPb) nevyhnutnú kompenzáciu strát brzdné vyžarovanie. Keďže začia­ točná teplota plynuje porovnaní teplotou plazmy nízka poten­ ciál ionizácie atómov vodíka malý porovnaní 3/2 hustota energie nevyhnutná nahriatie paliva teplotu bude rovnať 3 nkT. Pre zmes deutériovo-tríciového paliva sa minimálna hodnota vyhovujúca nerovnosti pri teplote okolo 13 keV, rovná čo vlastne Lawsonovo kritérium. n 1020m ~3. Nech hustota výkonu uvoľňovaného pri termojadrovej syntéze a Pbhustota brzdného žiarenia plazme.9) 267 . Predpokladajme ďalej, plná účinnosť využitia tejto energie za­ hriatie 1/3