Kniha sa zaoberá jedným z kľúčových problémov súčasnosti — zdrojmi energie a ich premenami. Po úvodnej kapitole, ktorá stručne hodnotí význam energie pre potreby ľudstva, nasledujú tri ťažiskové kapitoly, v ktorých autori podrobne opisujú jednotlivé energetické zdroje (kap.2), perspektívne technológie premeny energie (kap.3) a akumulátory energie (kap.4). V poslednej, piatej kapitole knihy je rozpracovaná jedna z najaktuálnejších tém súčasnosti, ekologické problémy pri získavaní energie. Kniha je určená v prvom rade širokému okruhu elektrotechnikov, inžinierom, študentom vysokých a stredných odborných škôl, ktorí sa špecializujú na problematiku rôznych druhov energetických zdrojov a premien energie. Zaujme však aj širokú čitateľskú verejnosť, ktorá sa chce komplexne oboznámiť v súčasnosti s tak veľmi aktuálnou oblasťou.
Zjednodušene povedané, jadrové príťažlivé sily začínajú prevládať
vtedy, keď jadrá „dotýkajú“ jedno druhého.10-15.10 15m,
potom
Uoá 360 keVu ax
Na prekonanie bariéry využíva energia chaotického tepelného
pohybu. Táto energia predstavuje niekoľko desiatok keV,
čomu zodpovedá teplota rádové 100. Základným problémom pri syntéze dvoch jadier ich vzájomné
odpudzovanie vyvolané kladným nábojom obidvoch jadier.106K.prekonať potenciálovú bariéru priblížiť dostatočne malú vzdia
lenosť. však
jadrá pohybujú proti sebe dostatočnou energiou, môžu priblížiť
natoľko, jadrové sily malým dosadom (ktoré zabraňujú rozpadu
jadra) prekonajú Coulombove odpudivé sily umožnia reakciu synté
zy. 1/3 (m) (3. Použitie výrazu „dotý
kajú“ nie celkom správne, pretože jadrá kvantomechanické častice
a nemajú presné hranice.
Ak teda jadro protónovým číslom polomerom bude
dotýkať jadra protónovým číslom polomerom R2tak maximál
na potenciálna energia Coulombovho odpudzovania Uoáje daná vzťa
hom
= (Z,e) (Z2e)
4 ns0( 2)
Keďže pre izotopy vodíka platí 2. Preto potrebné zohriať termojadrové palivo takú teplotu,
aby kinetická energia tepelného pohybu jadier stačila prekonanie
potenciálovej bariéry. (Teploty pri fúzii udá
vajú obyčajne jednotkami energie, pričom vzťahu, ktorý existuje
medzi energiou častíc teplotou, platí keV 11,4.) Pri tejto
teplote látka existuje len stave plne ionizovanej plazmy, zmesi
holých atómových jadier voľných elektrónov.
Aj keď kinetická energia tepelného pohybu jadier pri takýchto teplo-
264
. 106K.8.1)
kde nukleónové číslo jadra. Napriek tomu polomer jadra približne
určuje vzťahu
R
