H' (49)
Tím máme vztah pro intenzitu elektrického pole závislosti rychlosti
změny intenzity magnetického pole Báká druhý Maxwellův zákon.
Plyne toho vzorec napětí
Ui nebo /a0 SH' pro (48)
Máme tím při závit objímající libovolné dráze měnící magne
tické pole průřezu obr. (50)
Jeho jednotkou ampérzávit nebo stručně ampér. Jako elektrickém poli elek
trické napětí dáno součtem intenzit podle proběhnuté dráhy, voltů =
= (vzorec 7), možný magnetickém poli podobný součet magne
tických intenzit podél délky dostáváme magnetické napětí
Um Hi.
106
. . kolem
w'- přírůstek sec. Dosazením rov
nice (48) dostáváme
j Ki. elektrodynamického pole to
neplatí, zde jsou silové'čáry uzavřeny, ale napětí konečnou hodnotu
i podél uzavřené čáry.
Smyčka obr. /a0. Rychlost změny magnetic
kého pole označíme H'. Záleží počtu smyček, použitím smyček namě-
říme napětí ŤV-krát větší (vzorec 48).
První Maxwellův zákon určuje také závislost magnetických elektrických
polí, úloha veličin jen zaměněna.Při studiu indukce nás často nezajímá náraz napětí měřený voltsec,
nýbrž indukované napětí měřené voltech. 115-A. snadno měřit. Smyčku můžeme vynechat, obr.
svazku magnetických čar vytvoří elektrické
pole uzavřených silových čárách.
U Ki. 115-A sbírá celé své délce
l atomy elektřiny (napětí elektrického pole in
tenzity K), takže velikost napětí zjistí sečte
ním čili integrací podél všech maličkých diferen
ciálů délky dZ. důle
žitá novinka, protože dosud jsme mluvili jen o
elektrických silových čárách, které někde začí
naly končily (na koncích sedí elektrické nábo
je, atomy elektřiny).
Pokud měly silové čáry elektrického pole začátek konec, byl součet inten
zity podél uzavřené čáry nebot byl roven napětí mezi počátkem
a koncem dráhy bez zřetele tvar dráhy. Značí to, pole změní vteřinu ampérů/m. (7)
To známá rovnice (7), odvozená dříve jiným postupem. Vidíme, mohou vznikat i
elektrická pole bez elektrických nábojů, élektro-
kinetická pole
