Značí to, pole změní vteřinu ampérů/m.
Pokud měly silové čáry elektrického pole začátek konec, byl součet inten
zity podél uzavřené čáry nebot byl roven napětí mezi počátkem
a koncem dráhy bez zřetele tvar dráhy.
Plyne toho vzorec napětí
Ui nebo /a0 SH' pro (48)
Máme tím při závit objímající libovolné dráze měnící magne
tické pole průřezu obr. (7)
To známá rovnice (7), odvozená dříve jiným postupem. .
106
. Rychlost změny magnetic
kého pole označíme H'.
svazku magnetických čar vytvoří elektrické
pole uzavřených silových čárách. Jako elektrickém poli elek
trické napětí dáno součtem intenzit podle proběhnuté dráhy, voltů =
= (vzorec 7), možný magnetickém poli podobný součet magne
tických intenzit podél délky dostáváme magnetické napětí
Um Hi. důle
žitá novinka, protože dosud jsme mluvili jen o
elektrických silových čárách, které někde začí
naly končily (na koncích sedí elektrické nábo
je, atomy elektřiny).
U Ki.H' (49)
Tím máme vztah pro intenzitu elektrického pole závislosti rychlosti
změny intenzity magnetického pole Báká druhý Maxwellův zákon. (50)
Jeho jednotkou ampérzávit nebo stručně ampér. Záleží počtu smyček, použitím smyček namě-
říme napětí ŤV-krát větší (vzorec 48). /a0. elektrodynamického pole to
neplatí, zde jsou silové'čáry uzavřeny, ale napětí konečnou hodnotu
i podél uzavřené čáry. Smyčku můžeme vynechat, obr. snadno měřit. 115-A. Dosazením rov
nice (48) dostáváme
j Ki.
Smyčka obr. Vidíme, mohou vznikat i
elektrická pole bez elektrických nábojů, élektro-
kinetická pole. 115-A sbírá celé své délce
l atomy elektřiny (napětí elektrického pole in
tenzity K), takže velikost napětí zjistí sečte
ním čili integrací podél všech maličkých diferen
ciálů délky dZ. kolem
w'- přírůstek sec.Při studiu indukce nás často nezajímá náraz napětí měřený voltsec,
nýbrž indukované napětí měřené voltech.
První Maxwellův zákon určuje také závislost magnetických elektrických
polí, úloha veličin jen zaměněna
