Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 91 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
Druhou rovnici pro neznámé integrační konstanty dostaneme podmínky pro derivaci
v čase t=0dtduC :
)0(
1
1
1
2211
0
1
+
=
=+= i
C
AA
dt
du
t
C
λλ .5.
Řešením rovnic dostaneme
mm U
CR
AU
CR
A
12
1
11
2
12
2
11
1
1
,
1
λλ
λ
λλ
λ
−
+
=
−
+
−= (5.3-39)
a výsledné řešení tedy
)(
11
)(
12
12
21
21
121211
12
1
11
12
2
11
1
ttm
tt
m
m
t
m
t
mmC
ee
Uee
CR
U
U
e
CR
Ue
CR
UUtu
λλ
λλ
λλ
λλ
λλλλ
λλ
λ
λλ
λ
−
−
+
−
−
+=
=
−
+
+
−
+
−=
(5.3-41)
Průběhy obou napětí závislosti čase jsou zobrazeny obr. Parametry prvků
obvodu jsou FCRFCR 235,0,k12,10,1680 2211 =Ω==Ω=.Elektrotechnika 91
.3-11.m
tt
C UeAeAtu ++= 21
211 λλ
Z podmínky plyne0)0(1 =+C
021 =++ mUAA .3-40)
Napětí vypočítáme jako)(2 tC
1221
1
1112
12
)(
λλ
λλ
−
−
=−−=
tt
mC
CmC
ee
CR
U
dt
du
CRuUtu (5.
Proud okamžiku t=0 mění skokem nulové hodnoty)(1 0)0(1 =−i na
. Napětí obou kondenzátorech skokem změnit nemůže tak proud v
počátečním okamžiku omezen pouze odporem Integrační konstanty vypočítáme tedy z
rovnic
11 )0( /Um
1R
11
2211
21 ,
RC
U
AA
UAA
m
m
=+
−=+
λλ
