Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 29 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
U1+ .Kz symbolickém tvaru :
, (3.7.I případně Y.)
Na výsledný jednoduchý obvod potom můžeme aplikovat zobecněný Ohmův zákon snadno
určit hledanou obvodovou veličinu.2 Příklad smyčky
také princip superpozice. Pro libovolný uzel obvodu můžeme psát pro fázory proudu 1.7.2 Metoda postupného zjednodušování
Je jednou metod pro speciální použití vychází toho, obvodě můžeme postupně
nahrazovat jednotlivých větvích sériově řazené impedance jedinou impedancí, která je
součtem dílčích impedancí
Z ∑=
n
i 1
iZ (3.7.Elektrotechnika 29
pasivních prvků vyústily definice obecných imitancí.7 2), (3.
.7 2.3.Kz pro fázory
napětí obvodové smyčce příkladu obr. Všechny metody řešení obvodů vycházející jeho aplikace
mohou být tedy využity symbolické podobě.7 3)0
1
=∑=
n
i
iI 0
1
=∑=
n
i
iU
Pro příklad obr.
(Přes to, fázory představují amplitudy fáze, okamžité hodnoty harmonicky
proměnných veličin, přiřazujeme jim zde směr pomocí orientačních šipek napětí proudu
v duchu již dříve uvedených
zásad.)
V případě, řešíme
lineární obvody ustáleném
harmonickém stavu při jediném
kmitočtu, mezi fázory potom platí
Obrázek 3.
.Kz, pro
libovolnou obvodovou smyčku pak 2. Při analýze obvodů pomocí fázorů tak
můžeme použít všech metod řešení obvodů ustáleném stejnosměrném stavu, kterými
jsme seznámili minulém semestru.7 1)
Při analýze obvodů můžeme vycházet obecné platnosti Kirchhoffových zákonů
v symbolickém tvaru.1 Příklad uzlu Obrázek 3. nich platí mezi fázory napětí a
proudu zobecněný Ohmův zákon
U Z.7 5)
(Pro paralelní spojení dvou dvojpólů impedancemi platí pro výslednou impedanci
21
21
ZZ
ZZ
Z
+
=
.7 4)
Podobně pak nahrazujeme paralelní spojení admitancí výslednou admitancí, která je
součtem dílčích admitancí
Y =∑=
n
i 1
iY (3.U (3.7-1 tedy platí Podobně můžeme aplikovat 2. 3.
3
