Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 29 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
7 3)0
1
=∑=
n
i
iI 0
1
=∑=
n
i
iU
Pro příklad obr.
.Kz, pro
libovolnou obvodovou smyčku pak 2.7 5)
(Pro paralelní spojení dvou dvojpólů impedancemi platí pro výslednou impedanci
21
21
ZZ
ZZ
Z
+
=
.7.)
V případě, řešíme
lineární obvody ustáleném
harmonickém stavu při jediném
kmitočtu, mezi fázory potom platí
Obrázek 3.3. Při analýze obvodů pomocí fázorů tak
můžeme použít všech metod řešení obvodů ustáleném stejnosměrném stavu, kterými
jsme seznámili minulém semestru.7.1 Příklad uzlu Obrázek 3. Pro libovolný uzel obvodu můžeme psát pro fázory proudu 1.I případně Y.2 Příklad smyčky
také princip superpozice.
U1+ .Elektrotechnika 29
pasivních prvků vyústily definice obecných imitancí.Kz symbolickém tvaru :
, (3. nich platí mezi fázory napětí a
proudu zobecněný Ohmův zákon
U Z.
(Přes to, fázory představují amplitudy fáze, okamžité hodnoty harmonicky
proměnných veličin, přiřazujeme jim zde směr pomocí orientačních šipek napětí proudu
v duchu již dříve uvedených
zásad.7 4)
Podobně pak nahrazujeme paralelní spojení admitancí výslednou admitancí, která je
součtem dílčích admitancí
Y =∑=
n
i 1
iY (3.Kz pro fázory
napětí obvodové smyčce příkladu obr.7 2.7. 3. Všechny metody řešení obvodů vycházející jeho aplikace
mohou být tedy využity symbolické podobě.7 2), (3.
.U (3.7 1)
Při analýze obvodů můžeme vycházet obecné platnosti Kirchhoffových zákonů
v symbolickém tvaru.7-1 tedy platí Podobně můžeme aplikovat 2.2 Metoda postupného zjednodušování
Je jednou metod pro speciální použití vychází toho, obvodě můžeme postupně
nahrazovat jednotlivých větvích sériově řazené impedance jedinou impedancí, která je
součtem dílčích impedancí
Z ∑=
n
i 1
iZ (3.)
Na výsledný jednoduchý obvod potom můžeme aplikovat zobecněný Ohmův zákon snadno
určit hledanou obvodovou veličinu.
3
