Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 157 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
4-23)
Vedení představuje indukčnost L0l.4-24)
vedení chová jako soustředěná kapacita C0l. Je-li vedení nekonečně dlouhé, nebo
přizpůsobené (odpor zátěže rovná charakteristické impedanci vedení), odrazům konci
vedení nedochází vedení pouze vlna postupná.
Tyto výsledky umožňují určit primární parametry měřením indukčnosti krátkého
úseku vedení nakrátko kapacity naprázdno.ρ).
Okamžitá hodnota napětí proudu) vedení každém místě vedení dána superpozicí
postupných odražených vln. Podobně vstupní admitance naprázdno
lCjvst .
6.4.Elektrotechnika 157
lLjlCL
C
L
jljR
l
jR vvvstk . Měření musí uskutečnit dostatečně
nízkých kmitočtech.
Amplituda odražených vln závisí činiteli odrazu (U2 U1.
Při bezeztrátovém vedení (R0 =0, G0= vedení měrný útlum nulový,
charakteristická impedance přechází reálný vlnový odpor vedení jsou harmonické
vlny netlumené.
Ze získaných hodnot pak vypočítáme vlnový odpor
0
0
C
L
Rv měrné zpoždění
00CL==
ω
α
τ .2 000
0
0
ωωα
λ
π ====&Z (6.00 ω=&Y (6.
. Při ztrátovém vedení jsou harmonické vlny tlumené (amplitudy
kmitů exponenciálně klesají). Jejich amplitudy určíme pomocí fázorů napětí proudu)
, které závisejí sekundárních parametrech vedení -
konstantě šíření (jω) charakteristické impedanci
x
O
x
P ejejjx γγ
ωωω )()(),( UUU −
ZV(jω) :
))(()( 0000 CjGLjRjj ωωαβωγ ++=+= ,
00
00
)(
CjG
LjR
jv
ω
ω
ω
+
+
=Z .4
Řešením telegrafních rovnic (parciální diferenciální rovnice pro fázory napětí proudu)
pro harmonický ustálený stav jsou fázory napětí ),( ωjxU proudu ),( ωjxI představující
harmonickou postupnou odraženou vlnu, jejíž délka vedení je
α
π
α
ω
λ vT
2
=
T
.
Superpozicí postupné odražené vlny vznikají vedení stojaté vlny Velikost
stojatých vln mírou nepřizpůsobení vedení zátěži. Měříme-li například kmitočtu MHz, kterému odpovídá vlnová délka
přibližně 300 vezmeme úsek vedení délce nejvýše několika metrů tím splníme
podmínku l<<λ/4.3 Shrnutí podkapitole 6.
