ELEKTROTECHNIKA II

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.

Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.

Strana 157 z 186

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Při ztrátovém vedení jsou harmonické vlny tlumené (amplitudy kmitů exponenciálně klesají). 6.4-23) Vedení představuje indukčnost L0l.00 ω=&Y (6.4 Řešením telegrafních rovnic (parciální diferenciální rovnice pro fázory napětí proudu) pro harmonický ustálený stav jsou fázory napětí ),( ωjxU proudu ),( ωjxI představující harmonickou postupnou odraženou vlnu, jejíž délka vedení je α π α ω λ vT 2 = T . Podobně vstupní admitance naprázdno lCjvst .4-24) vedení chová jako soustředěná kapacita C0l. Superpozicí postupné odražené vlny vznikají vedení stojaté vlny Velikost stojatých vln mírou nepřizpůsobení vedení zátěži. Okamžitá hodnota napětí proudu) vedení každém místě vedení dána superpozicí postupných odražených vln. Při bezeztrátovém vedení (R0 =0, G0= vedení měrný útlum nulový, charakteristická impedance přechází reálný vlnový odpor vedení jsou harmonické vlny netlumené.3 Shrnutí podkapitole 6. Je-li vedení nekonečně dlouhé, nebo přizpůsobené (odpor zátěže rovná charakteristické impedanci vedení), odrazům konci vedení nedochází vedení pouze vlna postupná.ρ). Měření musí uskutečnit dostatečně nízkých kmitočtech. . Tyto výsledky umožňují určit primární parametry měřením indukčnosti krátkého úseku vedení nakrátko kapacity naprázdno. Amplituda odražených vln závisí činiteli odrazu (U2 U1.Elektrotechnika 157 lLjlCL C L jljR l jR vvvstk . Jejich amplitudy určíme pomocí fázorů napětí proudu) , které závisejí sekundárních parametrech vedení - konstantě šíření (jω) charakteristické impedanci x O x P ejejjx γγ ωωω )()(),( UUU − ZV(jω) : ))(()( 0000 CjGLjRjj ωωαβωγ ++=+= , 00 00 )( CjG LjR jv ω ω ω + + =Z .2 000 0 0 ωωα λ π ====&Z (6..4. Měříme-li například kmitočtu MHz, kterému odpovídá vlnová délka přibližně 300 vezmeme úsek vedení délce nejvýše několika metrů tím splníme podmínku l<<λ/4. Ze získaných hodnot pak vypočítáme vlnový odpor 0 0 C L Rv měrné zpoždění 00CL== ω α τ