Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 154 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
(viz obr.2.
. Vedení nakrátko, 0=2
)2(
λ
π
l
tgjRvvstk (6.4-3).vvst R=Z
Tento závěr proto platí pro vedení nekonečné délky.6.4.4-16)
Vstupní impedance závisí vlnovém odporu vedení, zatěžovací impedanci poměru
délky vedení délce vlny vedení.154 Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně
Protože dále vstupní impedanci získáme jako podíl222 IZU vstZ
)2sin()2cos(
)2sin()2cos(
)2cos()2sin(
1
)2sin()2cos(
2
2
2
2
1
1
λ
π
λ
π
λ
π
λ
π
λ
π
λ
π
λ
π
λ
π
l
j
l
R
l
jR
l
R
ll
R
j
l
jR
l
v
v
v
v
v
vst
Z
Z
Z
Z
I
U
Z
+
+
=
+
+
== (6. Pro 0<l<λ/4 čistě induktivní, pro λ/4<l<λ/2 je
λ/43λ/4λ λ/2
jX
-jX
0
Obrázek 6.1 Některé zvláštní případy
1.
Je-li délka vedení rovna lichým násobkům λ/4 vstupní impedance nekonečně veliká
(vedení chová jako paralelní rezonanční okruh rezonanci), je-li délka rovna sudým
násobkům λ/4, vstupní impedance rovna nule (vedení chová jako sériový rezonanční
okruh rezonanci).4-17)
Vstupní impedance čistě imaginární.3 Vstupní impedance vedení nakrátko
čistě kapacitní atd.4. Vedení impedančně přizpůsobené, vR=2Z
Vstupní impedance bez ohledu délku vedení.
2.
6
