Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 154 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
154 Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně
Protože dále vstupní impedanci získáme jako podíl222 IZU vstZ
)2sin()2cos(
)2sin()2cos(
)2cos()2sin(
1
)2sin()2cos(
2
2
2
2
1
1
λ
π
λ
π
λ
π
λ
π
λ
π
λ
π
λ
π
λ
π
l
j
l
R
l
jR
l
R
ll
R
j
l
jR
l
v
v
v
v
v
vst
Z
Z
Z
Z
I
U
Z
+
+
=
+
+
== (6. Vedení nakrátko, 0=2
)2(
λ
π
l
tgjRvvstk (6.4. Pro 0<l<λ/4 čistě induktivní, pro λ/4<l<λ/2 je
λ/43λ/4λ λ/2
jX
-jX
0
Obrázek 6.
6.4-16)
Vstupní impedance závisí vlnovém odporu vedení, zatěžovací impedanci poměru
délky vedení délce vlny vedení. (viz obr.4-17)
Vstupní impedance čistě imaginární.2.vvst R=Z
Tento závěr proto platí pro vedení nekonečné délky.6.4.
. Vedení impedančně přizpůsobené, vR=2Z
Vstupní impedance bez ohledu délku vedení.4-3).
Je-li délka vedení rovna lichým násobkům λ/4 vstupní impedance nekonečně veliká
(vedení chová jako paralelní rezonanční okruh rezonanci), je-li délka rovna sudým
násobkům λ/4, vstupní impedance rovna nule (vedení chová jako sériový rezonanční
okruh rezonanci).
2.1 Některé zvláštní případy
1.3 Vstupní impedance vedení nakrátko
čistě kapacitní atd
