Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 153 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
protifázi
πδα −=+− 2min2 tj. Pro vedení naprázdno nebo nakrátko 1±=ρ ∞→PSV .6.4-2) platí pro bezeztrátové vedení harmonickém
ustáleném stavu
.4-2) usuzujeme argument činitele odrazu δ2. (6. Čas, který postupující vlna
potřebuje, aby dorazila bodu ymax konec vedení, je
α
ω
maxmax
max
y
v
y
t (6.4-15)
.)cosh()sinh(
1
,)sinh()cosh(
221
221
ljlj
R
ljRlj
v
v
αα
αα
IUI
IUU
+=
+=
(6. ρ2=0 poměr stojatých vln PSV=1
(0 dB).3-25) (6.4-12)
resp. )
2
(2 min2
π
αδ (6. ymin
vypočítat komplexní hodnotu zatěžovací impedance )(2 ωjZ .4-13)
Při známé velikosti charakteristické impedance dokážeme pak hodnot PSV ymax resp.4-10)
Fáze vlny mezitím zpozdí maxmax Činitel odrazu natočí ještě fázi úhel δ2, takže
odražená vlna přichází bodu ymax natočením proti postupující vlně rovným
2max2 (6.
Podle vzdálenosti ymax prvního maxima resp.2 Vstupní impedance bezeztrátového vedení konečné délky
Na základě rovnic (6.Elektrotechnika 153
Pro dokonale přizpůsobenou zátěž vZZ =2
2
, tj. prvního minima ymin vzdáleného konce
vedení (viz obr.
6.4-11)
Aby byly obě vlny fázi, musí být
πδα 2max −=+− tj.4. )(2 max2 παδ (6.4-14)
Uvážíme, ,sinh(xjx cos)cosh( xjjx sin) ,
λ
π
α
2
= dostaneme
)2cos()2sin(
1
)2sin()2cos(
221
221
λ
π
λ
π
λ
π
λ
π
ll
R
j
l
Rj
l
v
v
IUI
IUU
+=
+=
