Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 153 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
4-12)
resp. Pro vedení naprázdno nebo nakrátko 1±=ρ ∞→PSV .4-11)
Aby byly obě vlny fázi, musí být
πδα 2max −=+− tj. ymin
vypočítat komplexní hodnotu zatěžovací impedance )(2 ωjZ . )(2 max2 παδ (6.4-2) platí pro bezeztrátové vedení harmonickém
ustáleném stavu
.4-15)
.3-25) (6.Elektrotechnika 153
Pro dokonale přizpůsobenou zátěž vZZ =2
2
, tj.4-2) usuzujeme argument činitele odrazu δ2.4-14)
Uvážíme, ,sinh(xjx cos)cosh( xjjx sin) ,
λ
π
α
2
= dostaneme
)2cos()2sin(
1
)2sin()2cos(
221
221
λ
π
λ
π
λ
π
λ
π
ll
R
j
l
Rj
l
v
v
IUI
IUU
+=
+=
. Čas, který postupující vlna
potřebuje, aby dorazila bodu ymax konec vedení, je
α
ω
maxmax
max
y
v
y
t (6. protifázi
πδα −=+− 2min2 tj. ρ2=0 poměr stojatých vln PSV=1
(0 dB).4.6. (6.
Podle vzdálenosti ymax prvního maxima resp.
6.2 Vstupní impedance bezeztrátového vedení konečné délky
Na základě rovnic (6. )
2
(2 min2
π
αδ (6.4-13)
Při známé velikosti charakteristické impedance dokážeme pak hodnot PSV ymax resp.4-10)
Fáze vlny mezitím zpozdí maxmax Činitel odrazu natočí ještě fázi úhel δ2, takže
odražená vlna přichází bodu ymax natočením proti postupující vlně rovným
2max2 (6.)cosh()sinh(
1
,)sinh()cosh(
221
221
ljlj
R
ljRlj
v
v
αα
αα
IUI
IUU
+=
+=
(6. prvního minima ymin vzdáleného konce
vedení (viz obr
