ELEKTROTECHNIKA II

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.

Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.

Strana 151 z 186

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
4-6) Na vedení pak existuje vedle postupné vlny vlna odražená, šířící opačným směrem a mající amplitudu rovnou (stále uvažujeme vedení beze ztrát). Rovnice (6.4-2) Podobně jako při řešení časové oblasti, řešení ustáleném harmonickém stavu skládá z postupné odražené vlny. obr. každém místě na vedení pak obě vlny superponují. 6.1 Postupná zpětná vlna vedení Pro bezeztrátové vedení platí: 0 0 C L Rvv ==Z , v jCLjjj ω ωαωγ === 00)( (6.4-3) kde )(1 ωjU fázor efektivní hodnoty napětí blízkém konci. Na vzdáleném konci vedení konečné délky dochází obecně odrazu činitelem 2 2 2 2 2 )()( )()( )( δ ρ ωω ωω ωρ j v v e jj jj j = + − = ZZ ZZ .4.4-1) 6.∆t, jak obrázku 6. (6.3-8) pak přejde rovnici pro fázor efektivní hodnoty napětí vzdálenosti blízkého konce, tj.4.4-1b nakreslen průběh postupné tlumené vlny vedení, kterého nebylo možné ztráty zanedbat. Okamžitá hodnota napětí pak )](sin[)sin(2]),(2Im[),( 11 v x tU v x tUejxtxu m tj −=−== ωωωω ω U (6. Podobně jako časové oblasti, nekonečně dlouhém vedení nemůže odražená vlna existovat.4-5) V následujícím okamžiku t+∆t celá vlna posune rychlostí směru kladného x o úsek v. Tam, kde setkávají stejnou fází, jejich hodnoty .4-4) Pro jednoduchost předpokládáme nulovou počáteční fázi napětí Zvolíme určitý okamžik t1U a zakreslíme rozložení napětí závislosti Rozložení napětí periodické periodou (ve směru proměnné rovnou fvTv /==λ Veličina nazývá délka vlny vedení. Platí pro ni α π α ω λ 2 === T vT (6.-1a naznačeno čárkovaně. v x j ejjx ω ωω − = )(),( 1UU (6.Elektrotechnika 151 Laplaceových obrazů napětí proudů zavedeme příslušné fázory operátorové výrazy pro charakteristickou impedanci konstantu šíření nahradíme komplexními hodnotami 00 00 )( CjG LjR jv ω ω ω + + =Z ))(()( 0000 CjGLjRjj ωωαβωγ ++=+= (6