Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 151 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
4-1)
6.4-4)
Pro jednoduchost předpokládáme nulovou počáteční fázi napětí Zvolíme určitý okamžik t1U
a zakreslíme rozložení napětí závislosti Rozložení napětí periodické periodou (ve
směru proměnné rovnou fvTv /==λ Veličina nazývá délka vlny vedení.4.Elektrotechnika 151
Laplaceových obrazů napětí proudů zavedeme příslušné fázory operátorové výrazy pro
charakteristickou impedanci konstantu šíření nahradíme komplexními hodnotami
00
00
)(
CjG
LjR
jv
ω
ω
ω
+
+
=Z ))(()( 0000 CjGLjRjj ωωαβωγ ++=+= (6.4-2)
Podobně jako při řešení časové oblasti, řešení ustáleném harmonickém stavu skládá z
postupné odražené vlny. Podobně jako časové oblasti, nekonečně dlouhém vedení
nemůže odražená vlna existovat.
Okamžitá hodnota napětí pak
)](sin[)sin(2]),(2Im[),( 11
v
x
tU
v
x
tUejxtxu m
tj
−=−== ωωωω ω
U (6. Tam, kde setkávají stejnou fází, jejich hodnoty
.4-1b nakreslen
průběh postupné tlumené vlny vedení, kterého nebylo možné ztráty zanedbat. Platí
pro ni
α
π
α
ω
λ
2
===
T
vT (6.4-6)
Na vedení pak existuje vedle postupné vlny vlna odražená, šířící opačným směrem a
mající amplitudu rovnou (stále uvažujeme vedení beze ztrát).4.
v
x
j
ejjx
ω
ωω
−
= )(),( 1UU (6.1 Postupná zpětná vlna vedení
Pro bezeztrátové vedení platí:
0
0
C
L
Rvv ==Z ,
v
jCLjjj
ω
ωαωγ === 00)( (6.4-3)
kde )(1 ωjU fázor efektivní hodnoty napětí blízkém konci.3-8) pak přejde rovnici pro fázor efektivní
hodnoty napětí vzdálenosti blízkého konce, tj. obr. (6.-1a naznačeno čárkovaně.∆t, jak obrázku 6. 6. každém místě na
vedení pak obě vlny superponují. Rovnice (6.4-5)
V následujícím okamžiku t+∆t celá vlna posune rychlostí směru kladného x
o úsek v.
Na vzdáleném konci vedení konečné délky dochází obecně odrazu činitelem
2
2
2
2
2
)()(
)()(
)( δ
ρ
ωω
ωω
ωρ j
v
v
e
jj
jj
j =
+
−
=
ZZ
ZZ
