Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 145 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
uplynutí doby rovné τl
dospěje vlna vzdálený konec vedení. Nyní odvodíme vztahy, které umožní simulovat
poměry vedení libovolném okamžiku. Zde vlna napětí odrazí původním kladným
znaménkem běží zpět.3 Odvození obecných vztahů pro poměry vedení konečné délky
V úvahách předcházejícím odstavci jsme sledovali situaci vedení prvních
okamžicích přivedení signálu vstup.2-21) určíme integrační konstanty
lv
r
lv
p e
IRU
Ue
IRU
U −
=
+
=
2
,
2
22
1
22
1 (6.
Na blízkém konci dosadíme x=0
)(
1
)(),0(,)(),0( 111111 rp
v
rp UU
R
pIpIUUpUpU +==+== (6.
6.3 Odvození obecných vztahů pro poměry vedení konečné délky6. Proudová vlna naproti tomu odrazí činitelem odrazu
rovným -1, takže okamžiku t=2τl, kdy zpětná vlna dospěje blízký konec vedení, je
vstupní proud roven nule vnitřním odporu zdroje nulový úbytek napětí.3. Použijeme tomu okrajové podmínky dané
poměry obou koncích vedení určíme integrační konstanty Up1(p) Ur1(p) vztazích
(6.Elektrotechnika 145
vedení vzdáleném konci naprázdno, zatím nemůže projevit.3-24) získáme vztahy pro napětí proud na
blízkém konci závislosti veličinách vzdáleném konci
.3-22)
Potom napětí libovolném místě ≤≤0 bude
=−+−=
−
+
+
= −−−+
)(sinh)(cosh
22
),( 22
)(22)(22
xlRIxlUe
IRU
e
IRU
pxU v
xlvxlv
γγγγ
yRIyU sinhcosh (6.xly −=
Dosadíme x=0 rovnic (6.
Tento příklad ukazuje možný princip generování velmi krátkých obdélníkových
impulsů proudu.3-20)
Podobně vzdáleném konci, x=l
)(
1
)(),(
,)(),(
112
112
l
r
l
p
v
l
r
l
p
eUeU
R
pIplI
eUeUpUplU
γγ
γγ
+−
+−
−==
+==
(6.3-6).3-23)
Podobně proud
yIy
R
UpxI
v
γγ coshsinh
1
),( (6.1.3-21)
Řešením rovnic (4.3. uplynutí dalšího intervalu dorazí počátek vedení od
okamžiku t=2τl napětí u1(t)=U.3-24)
kde vzdálenost měřená (vzdáleného) konce vedení.1.3-23) (6.3-5) (6
