ELEKTROTECHNIKA II

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.

Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.

Strana 145 z 186

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Zde vlna napětí odrazí původním kladným znaménkem běží zpět. 6. uplynutí doby rovné τl dospěje vlna vzdálený konec vedení.3-24) kde vzdálenost měřená (vzdáleného) konce vedení. Použijeme tomu okrajové podmínky dané poměry obou koncích vedení určíme integrační konstanty Up1(p) Ur1(p) vztazích (6. Na blízkém konci dosadíme x=0 )( 1 )(),0(,)(),0( 111111 rp v rp UU R pIpIUUpUpU +==+== (6.Elektrotechnika 145 vedení vzdáleném konci naprázdno, zatím nemůže projevit. Tento příklad ukazuje možný princip generování velmi krátkých obdélníkových impulsů proudu.3 Odvození obecných vztahů pro poměry vedení konečné délky6. Proudová vlna naproti tomu odrazí činitelem odrazu rovným -1, takže okamžiku t=2τl, kdy zpětná vlna dospěje blízký konec vedení, je vstupní proud roven nule vnitřním odporu zdroje nulový úbytek napětí.3-24) získáme vztahy pro napětí proud na blízkém konci závislosti veličinách vzdáleném konci .3.3-6).1.2-21) určíme integrační konstanty lv r lv p e IRU Ue IRU U − = + = 2 , 2 22 1 22 1 (6.3-5) (6. Nyní odvodíme vztahy, které umožní simulovat poměry vedení libovolném okamžiku.xly −= Dosadíme x=0 rovnic (6.3.3-23) (6.1.3-22) Potom napětí libovolném místě ≤≤0 bude =−+−= − + + = −−−+ )(sinh)(cosh 22 ),( 22 )(22)(22 xlRIxlUe IRU e IRU pxU v xlvxlv γγγγ yRIyU sinhcosh (6.3-20) Podobně vzdáleném konci, x=l )( 1 )(),( ,)(),( 112 112 l r l p v l r l p eUeU R pIplI eUeUpUplU γγ γγ +− +− −== +== (6.3-23) Podobně proud yIy R UpxI v γγ coshsinh 1 ),( (6.3-21) Řešením rovnic (4. uplynutí dalšího intervalu dorazí počátek vedení od okamžiku t=2τl napětí u1(t)=U.3 Odvození obecných vztahů pro poměry vedení konečné délky V úvahách předcházejícím odstavci jsme sledovali situaci vedení prvních okamžicích přivedení signálu vstup