Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 145 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
Použijeme tomu okrajové podmínky dané
poměry obou koncích vedení určíme integrační konstanty Up1(p) Ur1(p) vztazích
(6.3 Odvození obecných vztahů pro poměry vedení konečné délky
V úvahách předcházejícím odstavci jsme sledovali situaci vedení prvních
okamžicích přivedení signálu vstup. Nyní odvodíme vztahy, které umožní simulovat
poměry vedení libovolném okamžiku.2-21) určíme integrační konstanty
lv
r
lv
p e
IRU
Ue
IRU
U −
=
+
=
2
,
2
22
1
22
1 (6.xly −=
Dosadíme x=0 rovnic (6.3-21)
Řešením rovnic (4.3 Odvození obecných vztahů pro poměry vedení konečné délky6.
Na blízkém konci dosadíme x=0
)(
1
)(),0(,)(),0( 111111 rp
v
rp UU
R
pIpIUUpUpU +==+== (6.1.3-24) získáme vztahy pro napětí proud na
blízkém konci závislosti veličinách vzdáleném konci
.3-5) (6.3-20)
Podobně vzdáleném konci, x=l
)(
1
)(),(
,)(),(
112
112
l
r
l
p
v
l
r
l
p
eUeU
R
pIplI
eUeUpUplU
γγ
γγ
+−
+−
−==
+==
(6.3-23)
Podobně proud
yIy
R
UpxI
v
γγ coshsinh
1
),( (6.3-6). uplynutí dalšího intervalu dorazí počátek vedení od
okamžiku t=2τl napětí u1(t)=U. Zde vlna napětí odrazí původním kladným
znaménkem běží zpět.3.3-24)
kde vzdálenost měřená (vzdáleného) konce vedení. uplynutí doby rovné τl
dospěje vlna vzdálený konec vedení.
6.Elektrotechnika 145
vedení vzdáleném konci naprázdno, zatím nemůže projevit.3-23) (6.3-22)
Potom napětí libovolném místě ≤≤0 bude
=−+−=
−
+
+
= −−−+
)(sinh)(cosh
22
),( 22
)(22)(22
xlRIxlUe
IRU
e
IRU
pxU v
xlvxlv
γγγγ
yRIyU sinhcosh (6.3. Proudová vlna naproti tomu odrazí činitelem odrazu
rovným -1, takže okamžiku t=2τl, kdy zpětná vlna dospěje blízký konec vedení, je
vstupní proud roven nule vnitřním odporu zdroje nulový úbytek napětí.
Tento příklad ukazuje možný princip generování velmi krátkých obdélníkových
impulsů proudu.1
