Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 142 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
3-18b)
Odražená vlna šíří směrem vzdáleného konce vedení blízkému konci rychlostí v.2-5b,c.
Časové průběhy napětí u1(t) proudu i1(t) začátku (blízkém konci) vedení jsou
nakresleny obr. Proud i1(0)=U/(2Rv). Zde se
vlna napětí odrazí záporným znaménkem běží zpět.,().
Poznámka:
Činitelé odrazu mohou nabývat hodnot mezi (pro případ, zakončovací odpor resp.142 Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně
),(.
. 4. zakončovací
odpor nekonečně veliký). uplynutí dalšího intervalu τl
dorazí počátek vedení. Proudová vlna naproti tomu odrazí činitelem odrazu rovným
+1, takže okamžiku t=2τl, kdy zpětná vlna dospěje blízký konec vedení, vstupní
proud omezen pouze vnitřním odporem zdroje roven U/Rv.3-2
Bezeztrátové vedení obr.3-17)
udává činitel odrazu (na vzdáleném konci vedení). okamžiku t=0 napětí u1(t) skokem změní nuly U/2,
protože vstupní odpor vedení vnitřním odporem zdroje napětí tvoří dělič dělicím poměrem
½. R2
je roven nule) případě, vedení příslušném konci naprázdno, tj.
Jakmile dorazí blízký konec bodu x=0, odrazí tentokrát činitelem odrazu (na
blízkém konci)
v
v
RR
RR
+
−
=
1
1
1ρ (6. Skutečnost, vedení vzdáleném konci zkratováno, zatím
nemůže projevit. uplynutí doby rovné dospěje vlna vzdálený konec vedení. Teprve okamžiku t=2τl napětí u1(t)=0, zkrat konci vedení
se projeví jeho začátku.(,(),(),(),( 2ρ+=+= tlutlutlutlu prp (6.3-18a)
a proud konci vedení
)1).2-5a vlnovým odporem činitelem šíření je
napájeno zdroje napětí, které čase t=0 mění skokem konstantní hodnotu Vnitřní
odpor zdroje roven vlnovému odporu, Ri=Rv. 4.,(),( 2
2
2
tlu
RR
RR
tluRtlitlu p
v
v
pvrr ρ=
+
−
== (6.).(,(),(),(),( 2ρ−=+= tlitlitlitli prp (6. směrem rostoucího x. Vedení délky vzdáleném konci
zkratováno, zatěžovací odpor R2=0 činitel odrazu ρ2= -1.3-19)
a odražená část opět postupuje zpět, tj.
Příklad 6.
Celkové napětí vzdáleném konci rovno součtu napětí postupné odražené vlny
)1).3-16b)
Zlomek
2
2
2
ρ=
+
−
v
v
RR
RR
(6
