Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 142 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
,().3-19)
a odražená část opět postupuje zpět, tj. Vedení délky vzdáleném konci
zkratováno, zatěžovací odpor R2=0 činitel odrazu ρ2= -1.
Časové průběhy napětí u1(t) proudu i1(t) začátku (blízkém konci) vedení jsou
nakresleny obr. 4.
.2-5a vlnovým odporem činitelem šíření je
napájeno zdroje napětí, které čase t=0 mění skokem konstantní hodnotu Vnitřní
odpor zdroje roven vlnovému odporu, Ri=Rv. okamžiku t=0 napětí u1(t) skokem změní nuly U/2,
protože vstupní odpor vedení vnitřním odporem zdroje napětí tvoří dělič dělicím poměrem
½. Skutečnost, vedení vzdáleném konci zkratováno, zatím
nemůže projevit.3-18a)
a proud konci vedení
)1).,(),( 2
2
2
tlu
RR
RR
tluRtlitlu p
v
v
pvrr ρ=
+
−
== (6.3-16b)
Zlomek
2
2
2
ρ=
+
−
v
v
RR
RR
(6.3-2
Bezeztrátové vedení obr.3-18b)
Odražená vlna šíří směrem vzdáleného konce vedení blízkému konci rychlostí v.
Příklad 6.(,(),(),(),( 2ρ−=+= tlitlitlitli prp (6.
Poznámka:
Činitelé odrazu mohou nabývat hodnot mezi (pro případ, zakončovací odpor resp. zakončovací
odpor nekonečně veliký). R2
je roven nule) případě, vedení příslušném konci naprázdno, tj. uplynutí dalšího intervalu τl
dorazí počátek vedení.
Celkové napětí vzdáleném konci rovno součtu napětí postupné odražené vlny
)1).).2-5b,c. Zde se
vlna napětí odrazí záporným znaménkem běží zpět. 4.
Jakmile dorazí blízký konec bodu x=0, odrazí tentokrát činitelem odrazu (na
blízkém konci)
v
v
RR
RR
+
−
=
1
1
1ρ (6. směrem rostoucího x.142 Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně
),(. Teprve okamžiku t=2τl napětí u1(t)=0, zkrat konci vedení
se projeví jeho začátku. Proudová vlna naproti tomu odrazí činitelem odrazu rovným
+1, takže okamžiku t=2τl, kdy zpětná vlna dospěje blízký konec vedení, vstupní
proud omezen pouze vnitřním odporem zdroje roven U/Rv. Proud i1(0)=U/(2Rv).(,(),(),(),( 2ρ+=+= tlutlutlutlu prp (6.3-17)
udává činitel odrazu (na vzdáleném konci vedení). uplynutí doby rovné dospěje vlna vzdálený konec vedení
