Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 141 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
1. Tento úbytek vyvolá
u (t)i
u (t)i
u (t)i
u1(t)
u1(t)
u1(t)
l
a)
b)
c)
Obrázek 6.4 Odraz vlny vedení: vedení zakončené ,b) náhradní schéma,
c) náhradní schéma zdrojem napětí
odraženou vlnu proudu ir, která bude postupovat opačným směrem která reprezentována
druhým členem rovnici (6.3-14).). Protože
vedení představuje pro tuto vlnu odpor Rv, proud odražené vlny x=l roven
),(. 6.3. Jakmile vlna up(l,t), ip(l,t) dorazí konec, celá
její energie ztratí zatěžovacím odporu. Na
vzdáleném konci vedení bodě x=l postupující vlna napětí vlna proudu opožděna oproti
napětí proudu blízkém konci T=l/v=τl. Úbytek rozdílovém odporu -Rv představuje pak
něco nového, narušuje dosavadní hladký postup vlny zleva doprava.3-4a).Rv vyvolaný postupnou vlnou proudu napětí, které bodě x=l bylo, kdyby
vedení dále pokračovalo nekonečna.,(
1
).(,(),( 2
2
2
2
2 tli
RR
RR
tli
RR
RRtlitli p
v
v
p
v
vpr ρ−=
+
−
−=
+
−−= (6.2 Vedení konečné délky
Jestliže některé vzdálenosti x=l vedení ukončíme odříznutou (nekonečně dlouhou)
část nahradíme odporem velikosti Rv, vlna úseku x=0 x=l šíří jako dříve.3-4b). 6.3-4c.). Můžeme jej
představit jako sériové spojení vlnového odporu odporu R2-Rv (obr. Úbytek
ip(l,t).3.
Uvažujme nyní, zatěžovací odpor různý (obr. Situaci zachycuje náhradní schéma obr.3-16a)
a napětí
.6.Elektrotechnika 141
6
