ELEKTROTECHNIKA II

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.

Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.

Strana 141 z 186

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
3-4a). Na vzdáleném konci vedení bodě x=l postupující vlna napětí vlna proudu opožděna oproti napětí proudu blízkém konci T=l/v=τl. Můžeme jej představit jako sériové spojení vlnového odporu odporu R2-Rv (obr.3-14).3.3-4c.). 6. Situaci zachycuje náhradní schéma obr. 6. Protože vedení představuje pro tuto vlnu odpor Rv, proud odražené vlny x=l roven ),(.3-4b).6.1.,( 1 ). Uvažujme nyní, zatěžovací odpor různý (obr. Úbytek rozdílovém odporu -Rv představuje pak něco nového, narušuje dosavadní hladký postup vlny zleva doprava. Jakmile vlna up(l,t), ip(l,t) dorazí konec, celá její energie ztratí zatěžovacím odporu.3. Úbytek ip(l,t).Rv vyvolaný postupnou vlnou proudu napětí, které bodě x=l bylo, kdyby vedení dále pokračovalo nekonečna.(,(),( 2 2 2 2 2 tli RR RR tli RR RRtlitli p v v p v vpr ρ−= + − −= + −−= (6.4 Odraz vlny vedení: vedení zakončené ,b) náhradní schéma, c) náhradní schéma zdrojem napětí odraženou vlnu proudu ir, která bude postupovat opačným směrem která reprezentována druhým členem rovnici (6.3-16a) a napětí . Tento úbytek vyvolá u (t)i u (t)i u (t)i u1(t) u1(t) u1(t) l a) b) c) Obrázek 6.).Elektrotechnika 141 6.2 Vedení konečné délky Jestliže některé vzdálenosti x=l vedení ukončíme odříznutou (nekonečně dlouhou) část nahradíme odporem velikosti Rv, vlna úseku x=0 x=l šíří jako dříve