Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 141 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
6.1. Na
vzdáleném konci vedení bodě x=l postupující vlna napětí vlna proudu opožděna oproti
napětí proudu blízkém konci T=l/v=τl.3-4c.,(
1
).
Uvažujme nyní, zatěžovací odpor různý (obr.3-16a)
a napětí
. Úbytek
ip(l,t).Rv vyvolaný postupnou vlnou proudu napětí, které bodě x=l bylo, kdyby
vedení dále pokračovalo nekonečna. Jakmile vlna up(l,t), ip(l,t) dorazí konec, celá
její energie ztratí zatěžovacím odporu.3.2 Vedení konečné délky
Jestliže některé vzdálenosti x=l vedení ukončíme odříznutou (nekonečně dlouhou)
část nahradíme odporem velikosti Rv, vlna úseku x=0 x=l šíří jako dříve.). Můžeme jej
představit jako sériové spojení vlnového odporu odporu R2-Rv (obr.Elektrotechnika 141
6. Protože
vedení představuje pro tuto vlnu odpor Rv, proud odražené vlny x=l roven
),(.).6.(,(),( 2
2
2
2
2 tli
RR
RR
tli
RR
RRtlitli p
v
v
p
v
vpr ρ−=
+
−
−=
+
−−= (6.4 Odraz vlny vedení: vedení zakončené ,b) náhradní schéma,
c) náhradní schéma zdrojem napětí
odraženou vlnu proudu ir, která bude postupovat opačným směrem která reprezentována
druhým členem rovnici (6. Situaci zachycuje náhradní schéma obr.3. Úbytek rozdílovém odporu -Rv představuje pak
něco nového, narušuje dosavadní hladký postup vlny zleva doprava.3-14).3-4a). 6. Tento úbytek vyvolá
u (t)i
u (t)i
u (t)i
u1(t)
u1(t)
u1(t)
l
a)
b)
c)
Obrázek 6.3-4b)
