Část elektrického obvodu,
vyvedená svorkám představuje vzhledem zátěži zdroj elektrické energie. proto, protože vnitřní
odpor ideálního zdroje napětí roven nule. 3.49: větám náhradních zdrojích
část
lineárního
obvodu
a
b
U R
I
. dvojnásobnou aplikaci vzorce
pro proudový dělič, viz Příklad 3. 3.49.
3.48b).5.6. Praktické uplatnění nalezne také při analýze přechodných dějů, dále při analýze
periodického ustáleného stavu, kdy obvod buzen dvěma (nebo více) zdroji nestejných
frekvencí aj.1, souvislosti metodou postupného zjednodušování obvodu. Naopak necháme obvodu působit zdroj proudu
vpravo.
Obr.7.
Celkový proud pak roven algebraickému součtu proudů dílčích, tzn. kdy bereme ohled na
jejich směry vzhledem směru proudu výsledného. některými jeho dalšími aplikacemi setkáme kurzu Elektrotechnika 2.Elektrotechnika 1
Poté vyřadíme zdroj napětí tím, jej zkratujeme (Obr.
Po připojení větve rezistorem část elektrického obvodu začne přes tento rezistor
procházet proud objeví něm napětí viz Obr. Pro jejich objasnění můžeme
postupovat následovně. těchto
případech saháme některé univerzální metodě. však zřejmé, že
použití této metody nebylo efektivní pro řešení obvodů více nezávislými zdroji.
Princip superpozice však teorii obvodů velký význam při různých teoretických úvahách
a odvozeních.
Další příklad použití principu superpozice při analýze elektrických obvodů byl diskutován
v kap. 3. 3. Dále nutno pamatovat, nelze žádném
případě vyřazovat zdroje řízené, které svoji funkci musí plnit při působení dílčích zdrojů
nezávislých. Nejprve proud dělí mezi rezistor sériově-
paralelní kombinaci rezistorů 312 RRR Proud který protéká rezistorem pak
vstupním proudem pro následný proudový dělič tvořený rezistory Sloučením obou
mezivýsledků pak dostaneme
31
1
31
31
24
4
3
RR
R
RR
RR
RR
IR
I
+
⋅
+
++
=′′ . Pro výpočet dílčího proudu můžeme použít např.2 Věty náhradních zdrojích
Věty náhradních zdrojích, Théveninova Nortonova, patří velmi užitečným často
užívaným nástrojům při analýze lineárních elektrických obvodů. našem případě tedy
333 III ′′+′=
