Po úpravě dostáváme soustavu rovnic maticovém tvaru
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⋅⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
++−
−++
2
1
2
1
5425
5531
IR
IR
I
I
RRRR
RRRR
s
s
. K. pro smyčky, jejichž hlavních větvích nevyskytuje ideální proudový zdroj, tj. 3. proto třeba dát pozor při výpočtu proudů I2,
které jsou vyznačeny Obr. Proud považován také proud smyčkový, ovšem známé
velikosti objeví pravé straně soustavy rovnic).
Můžeme ovšem postupovat následujícím způsobem. 3.
Pozor!
Rezistory Obr. Jednou totiž představují vnitřní odpory napěťových zdrojů,
podruhé vnitřní odpory zdrojů proudových. jako oka podle grafu obvodu Obr. 3. Označíme-li původním zapojení Obr.29: Graf obvodu můstkového zapojení dle Obr.
z. 3.29, můžeme sestavit rovnice dle II.
Obr.27 tři nezávislé
smyčky, např. 3.27. pro
smyčky proudy Is1 Is2.
Po vyřešení smyčkových proudů můžeme pro proudy větvové psát:
13 sII sII 125 III III III .
Obdrželi jsme stejný výsledek jako při užití metody přemístění ideálního proudového zdroje,
neboť vnitřní napětí náhradních napěťových zdrojů jsou rovny IRU IRU . 3. 3. 3.28b nejsou totožné rezistory Obr.
I
Is1
Is2
.Elektrotechnika 1
Pro dvě jednoduché smyčky pak dostáváme maticovou rovnici
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⋅⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
++−
−++
2
1
2
1
5425
5531
U
U
I
I
RRRR
RRRR
s
s
.28a,
mají pouze stejné hodnoty odporů.27
Můžeme psát
– pro smyčku 1
0)()( 5213111 =−++− RIIRIRII ssss ,
– pro smyčku 2
0)()( 4251222 =+−+− RIRIIRII ssss .27 Obr. Tato větev proto musí být považována vždy za
nezávislou (hlavní větev). větvi, která obsahuje ideální zdroj
proudu, proud již známou veličinou
