větvi, která obsahuje ideální zdroj
proudu, proud již známou veličinou. 3. Tato větev proto musí být považována vždy za
nezávislou (hlavní větev).
Po úpravě dostáváme soustavu rovnic maticovém tvaru
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⋅⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
++−
−++
2
1
2
1
5425
5531
IR
IR
I
I
RRRR
RRRR
s
s
. jako oka podle grafu obvodu Obr. proto třeba dát pozor při výpočtu proudů I2,
které jsou vyznačeny Obr. pro smyčky, jejichž hlavních větvích nevyskytuje ideální proudový zdroj, tj. 3. 3.
z.
Můžeme ovšem postupovat následujícím způsobem.
I
Is1
Is2
.29, můžeme sestavit rovnice dle II.
Obdrželi jsme stejný výsledek jako při užití metody přemístění ideálního proudového zdroje,
neboť vnitřní napětí náhradních napěťových zdrojů jsou rovny IRU IRU . 3.29: Graf obvodu můstkového zapojení dle Obr. Označíme-li původním zapojení Obr. pro
smyčky proudy Is1 Is2.28a,
mají pouze stejné hodnoty odporů. 3.
Pozor!
Rezistory Obr. Jednou totiž představují vnitřní odpory napěťových zdrojů,
podruhé vnitřní odpory zdrojů proudových. 3.Elektrotechnika 1
Pro dvě jednoduché smyčky pak dostáváme maticovou rovnici
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⋅⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
++−
−++
2
1
2
1
5425
5531
U
U
I
I
RRRR
RRRR
s
s
. K.
Obr.27 tři nezávislé
smyčky, např.
Po vyřešení smyčkových proudů můžeme pro proudy větvové psát:
13 sII sII 125 III III III .27. Proud považován také proud smyčkový, ovšem známé
velikosti objeví pravé straně soustavy rovnic). 3.27
Můžeme psát
– pro smyčku 1
0)()( 5213111 =−++− RIIRIRII ssss ,
– pro smyčku 2
0)()( 4251222 =+−+− RIRIIRII ssss . 3.28b nejsou totožné rezistory Obr.27 Obr
