Po úpravě dostáváme soustavu rovnic maticovém tvaru
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⋅⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
++−
−++
2
1
2
1
5425
5531
IR
IR
I
I
RRRR
RRRR
s
s
.
Můžeme ovšem postupovat následujícím způsobem.27 Obr. 3. Proud považován také proud smyčkový, ovšem známé
velikosti objeví pravé straně soustavy rovnic). Jednou totiž představují vnitřní odpory napěťových zdrojů,
podruhé vnitřní odpory zdrojů proudových.Elektrotechnika 1
Pro dvě jednoduché smyčky pak dostáváme maticovou rovnici
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⋅⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
++−
−++
2
1
2
1
5425
5531
U
U
I
I
RRRR
RRRR
s
s
. 3. 3. jako oka podle grafu obvodu Obr.
Pozor!
Rezistory Obr. větvi, která obsahuje ideální zdroj
proudu, proud již známou veličinou. 3. 3.28b nejsou totožné rezistory Obr.29: Graf obvodu můstkového zapojení dle Obr.
I
Is1
Is2
. pro
smyčky proudy Is1 Is2. 3.27.
Po vyřešení smyčkových proudů můžeme pro proudy větvové psát:
13 sII sII 125 III III III .
Obr.
z.27
Můžeme psát
– pro smyčku 1
0)()( 5213111 =−++− RIIRIRII ssss ,
– pro smyčku 2
0)()( 4251222 =+−+− RIRIIRII ssss . 3.27 tři nezávislé
smyčky, např. pro smyčky, jejichž hlavních větvích nevyskytuje ideální proudový zdroj, tj.
Obdrželi jsme stejný výsledek jako při užití metody přemístění ideálního proudového zdroje,
neboť vnitřní napětí náhradních napěťových zdrojů jsou rovny IRU IRU . Tato větev proto musí být považována vždy za
nezávislou (hlavní větev). proto třeba dát pozor při výpočtu proudů I2,
které jsou vyznačeny Obr. 3.28a,
mají pouze stejné hodnoty odporů.29, můžeme sestavit rovnice dle II. K. Označíme-li původním zapojení Obr
