3.27
Můžeme psát
– pro smyčku 1
0)()( 5213111 =−++− RIIRIRII ssss ,
– pro smyčku 2
0)()( 4251222 =+−+− RIRIIRII ssss .27. 3. pro
smyčky proudy Is1 Is2. 3.
Obr. 3. jako oka podle grafu obvodu Obr. 3.29: Graf obvodu můstkového zapojení dle Obr.27 Obr. Označíme-li původním zapojení Obr. 3.
Můžeme ovšem postupovat následujícím způsobem.
Pozor!
Rezistory Obr.
Po vyřešení smyčkových proudů můžeme pro proudy větvové psát:
13 sII sII 125 III III III .28b nejsou totožné rezistory Obr. Jednou totiž představují vnitřní odpory napěťových zdrojů,
podruhé vnitřní odpory zdrojů proudových.
Obdrželi jsme stejný výsledek jako při užití metody přemístění ideálního proudového zdroje,
neboť vnitřní napětí náhradních napěťových zdrojů jsou rovny IRU IRU . 3. Proud považován také proud smyčkový, ovšem známé
velikosti objeví pravé straně soustavy rovnic).
I
Is1
Is2
. proto třeba dát pozor při výpočtu proudů I2,
které jsou vyznačeny Obr. pro smyčky, jejichž hlavních větvích nevyskytuje ideální proudový zdroj, tj.28a,
mají pouze stejné hodnoty odporů.
Po úpravě dostáváme soustavu rovnic maticovém tvaru
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⋅⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
++−
−++
2
1
2
1
5425
5531
IR
IR
I
I
RRRR
RRRR
s
s
.Elektrotechnika 1
Pro dvě jednoduché smyčky pak dostáváme maticovou rovnici
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⋅⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
++−
−++
2
1
2
1
5425
5531
U
U
I
I
RRRR
RRRR
s
s
.29, můžeme sestavit rovnice dle II. Tato větev proto musí být považována vždy za
nezávislou (hlavní větev).27 tři nezávislé
smyčky, např. větvi, která obsahuje ideální zdroj
proudu, proud již známou veličinou. 3. K.
z
