27
Můžeme psát
– pro smyčku 1
0)()( 5213111 =−++− RIIRIRII ssss ,
– pro smyčku 2
0)()( 4251222 =+−+− RIRIIRII ssss .28a,
mají pouze stejné hodnoty odporů. 3.
z. jako oka podle grafu obvodu Obr.
I
Is1
Is2
.28b nejsou totožné rezistory Obr.29: Graf obvodu můstkového zapojení dle Obr. 3. pro smyčky, jejichž hlavních větvích nevyskytuje ideální proudový zdroj, tj. Označíme-li původním zapojení Obr. 3. 3.27.Elektrotechnika 1
Pro dvě jednoduché smyčky pak dostáváme maticovou rovnici
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⋅⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
++−
−++
2
1
2
1
5425
5531
U
U
I
I
RRRR
RRRR
s
s
.
Obr.29, můžeme sestavit rovnice dle II.
Po úpravě dostáváme soustavu rovnic maticovém tvaru
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⋅⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
++−
−++
2
1
2
1
5425
5531
IR
IR
I
I
RRRR
RRRR
s
s
. proto třeba dát pozor při výpočtu proudů I2,
které jsou vyznačeny Obr. větvi, která obsahuje ideální zdroj
proudu, proud již známou veličinou. Proud považován také proud smyčkový, ovšem známé
velikosti objeví pravé straně soustavy rovnic).
Můžeme ovšem postupovat následujícím způsobem. 3. Jednou totiž představují vnitřní odpory napěťových zdrojů,
podruhé vnitřní odpory zdrojů proudových.27 Obr.
Pozor!
Rezistory Obr. pro
smyčky proudy Is1 Is2. K.
Obdrželi jsme stejný výsledek jako při užití metody přemístění ideálního proudového zdroje,
neboť vnitřní napětí náhradních napěťových zdrojů jsou rovny IRU IRU . 3.27 tři nezávislé
smyčky, např. 3. 3. Tato větev proto musí být považována vždy za
nezávislou (hlavní větev).
Po vyřešení smyčkových proudů můžeme pro proudy větvové psát:
13 sII sII 125 III III III
