Jednou totiž představují vnitřní odpory napěťových zdrojů,
podruhé vnitřní odpory zdrojů proudových.27. 3.Elektrotechnika 1
Pro dvě jednoduché smyčky pak dostáváme maticovou rovnici
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⋅⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
++−
−++
2
1
2
1
5425
5531
U
U
I
I
RRRR
RRRR
s
s
. 3. větvi, která obsahuje ideální zdroj
proudu, proud již známou veličinou. 3. 3.
Po vyřešení smyčkových proudů můžeme pro proudy větvové psát:
13 sII sII 125 III III III . 3.
Pozor!
Rezistory Obr.29: Graf obvodu můstkového zapojení dle Obr.28a,
mají pouze stejné hodnoty odporů.28b nejsou totožné rezistory Obr.
I
Is1
Is2
. pro smyčky, jejichž hlavních větvích nevyskytuje ideální proudový zdroj, tj. Označíme-li původním zapojení Obr. 3.29, můžeme sestavit rovnice dle II. 3. 3.
Můžeme ovšem postupovat následujícím způsobem. K.
z. jako oka podle grafu obvodu Obr.27 tři nezávislé
smyčky, např. Tato větev proto musí být považována vždy za
nezávislou (hlavní větev).27 Obr.
Po úpravě dostáváme soustavu rovnic maticovém tvaru
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⋅⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
++−
−++
2
1
2
1
5425
5531
IR
IR
I
I
RRRR
RRRR
s
s
. pro
smyčky proudy Is1 Is2.27
Můžeme psát
– pro smyčku 1
0)()( 5213111 =−++− RIIRIRII ssss ,
– pro smyčku 2
0)()( 4251222 =+−+− RIRIIRII ssss . Proud považován také proud smyčkový, ovšem známé
velikosti objeví pravé straně soustavy rovnic). proto třeba dát pozor při výpočtu proudů I2,
které jsou vyznačeny Obr.
Obdrželi jsme stejný výsledek jako při užití metody přemístění ideálního proudového zdroje,
neboť vnitřní napětí náhradních napěťových zdrojů jsou rovny IRU IRU .
Obr
