větvi, která obsahuje ideální zdroj
proudu, proud již známou veličinou.Elektrotechnika 1
Pro dvě jednoduché smyčky pak dostáváme maticovou rovnici
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⋅⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
++−
−++
2
1
2
1
5425
5531
U
U
I
I
RRRR
RRRR
s
s
. pro
smyčky proudy Is1 Is2.29, můžeme sestavit rovnice dle II.29: Graf obvodu můstkového zapojení dle Obr.28a,
mají pouze stejné hodnoty odporů.
z. Proud považován také proud smyčkový, ovšem známé
velikosti objeví pravé straně soustavy rovnic).27 tři nezávislé
smyčky, např. Označíme-li původním zapojení Obr. proto třeba dát pozor při výpočtu proudů I2,
které jsou vyznačeny Obr.28b nejsou totožné rezistory Obr. 3. Jednou totiž představují vnitřní odpory napěťových zdrojů,
podruhé vnitřní odpory zdrojů proudových. 3. 3.27. pro smyčky, jejichž hlavních větvích nevyskytuje ideální proudový zdroj, tj. 3. 3.
Obdrželi jsme stejný výsledek jako při užití metody přemístění ideálního proudového zdroje,
neboť vnitřní napětí náhradních napěťových zdrojů jsou rovny IRU IRU .
Po úpravě dostáváme soustavu rovnic maticovém tvaru
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⋅⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
++−
−++
2
1
2
1
5425
5531
IR
IR
I
I
RRRR
RRRR
s
s
.27
Můžeme psát
– pro smyčku 1
0)()( 5213111 =−++− RIIRIRII ssss ,
– pro smyčku 2
0)()( 4251222 =+−+− RIRIIRII ssss .
Pozor!
Rezistory Obr.
Po vyřešení smyčkových proudů můžeme pro proudy větvové psát:
13 sII sII 125 III III III . 3. Tato větev proto musí být považována vždy za
nezávislou (hlavní větev). 3.
Můžeme ovšem postupovat následujícím způsobem.
Obr. K.27 Obr.
I
Is1
Is2
. jako oka podle grafu obvodu Obr. 3
