Elektrotechnika 1
Pro dvě jednoduché smyčky pak dostáváme maticovou rovnici
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⋅⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
++−
−++
2
1
2
1
5425
5531
U
U
I
I
RRRR
RRRR
s
s
. Označíme-li původním zapojení Obr.
Pozor!
Rezistory Obr.28b nejsou totožné rezistory Obr. Jednou totiž představují vnitřní odpory napěťových zdrojů,
podruhé vnitřní odpory zdrojů proudových. proto třeba dát pozor při výpočtu proudů I2,
které jsou vyznačeny Obr. K.
Po vyřešení smyčkových proudů můžeme pro proudy větvové psát:
13 sII sII 125 III III III .
z. 3. 3. 3.27
Můžeme psát
– pro smyčku 1
0)()( 5213111 =−++− RIIRIRII ssss ,
– pro smyčku 2
0)()( 4251222 =+−+− RIRIIRII ssss .
Obdrželi jsme stejný výsledek jako při užití metody přemístění ideálního proudového zdroje,
neboť vnitřní napětí náhradních napěťových zdrojů jsou rovny IRU IRU . 3. 3. jako oka podle grafu obvodu Obr.27.29: Graf obvodu můstkového zapojení dle Obr. 3.29, můžeme sestavit rovnice dle II.
Po úpravě dostáváme soustavu rovnic maticovém tvaru
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⋅⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
++−
−++
2
1
2
1
5425
5531
IR
IR
I
I
RRRR
RRRR
s
s
.
Obr.
I
Is1
Is2
. Tato větev proto musí být považována vždy za
nezávislou (hlavní větev). větvi, která obsahuje ideální zdroj
proudu, proud již známou veličinou. Proud považován také proud smyčkový, ovšem známé
velikosti objeví pravé straně soustavy rovnic). pro
smyčky proudy Is1 Is2.27 Obr. 3.28a,
mají pouze stejné hodnoty odporů. pro smyčky, jejichž hlavních větvích nevyskytuje ideální proudový zdroj, tj. 3.
Můžeme ovšem postupovat následujícím způsobem.27 tři nezávislé
smyčky, např
