28b nejsou totožné rezistory Obr.
Pozor!
Rezistory Obr.27 tři nezávislé
smyčky, např.
z. jako oka podle grafu obvodu Obr.
Obdrželi jsme stejný výsledek jako při užití metody přemístění ideálního proudového zdroje,
neboť vnitřní napětí náhradních napěťových zdrojů jsou rovny IRU IRU . 3. větvi, která obsahuje ideální zdroj
proudu, proud již známou veličinou. 3.
Po úpravě dostáváme soustavu rovnic maticovém tvaru
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⋅⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
++−
−++
2
1
2
1
5425
5531
IR
IR
I
I
RRRR
RRRR
s
s
. pro
smyčky proudy Is1 Is2. 3.28a,
mají pouze stejné hodnoty odporů.27
Můžeme psát
– pro smyčku 1
0)()( 5213111 =−++− RIIRIRII ssss ,
– pro smyčku 2
0)()( 4251222 =+−+− RIRIIRII ssss . 3.29, můžeme sestavit rovnice dle II.Elektrotechnika 1
Pro dvě jednoduché smyčky pak dostáváme maticovou rovnici
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⋅⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
++−
−++
2
1
2
1
5425
5531
U
U
I
I
RRRR
RRRR
s
s
.
Obr. Proud považován také proud smyčkový, ovšem známé
velikosti objeví pravé straně soustavy rovnic).29: Graf obvodu můstkového zapojení dle Obr. Jednou totiž představují vnitřní odpory napěťových zdrojů,
podruhé vnitřní odpory zdrojů proudových. 3. K.27. Označíme-li původním zapojení Obr.27 Obr.
Po vyřešení smyčkových proudů můžeme pro proudy větvové psát:
13 sII sII 125 III III III .
Můžeme ovšem postupovat následujícím způsobem. 3.
I
Is1
Is2
. 3. pro smyčky, jejichž hlavních větvích nevyskytuje ideální proudový zdroj, tj. 3. proto třeba dát pozor při výpočtu proudů I2,
které jsou vyznačeny Obr. Tato větev proto musí být považována vždy za
nezávislou (hlavní větev)
