27
Můžeme psát
– pro smyčku 1
0)()( 5213111 =−++− RIIRIRII ssss ,
– pro smyčku 2
0)()( 4251222 =+−+− RIRIIRII ssss .29: Graf obvodu můstkového zapojení dle Obr.29, můžeme sestavit rovnice dle II. 3. 3. K.Elektrotechnika 1
Pro dvě jednoduché smyčky pak dostáváme maticovou rovnici
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⋅⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
++−
−++
2
1
2
1
5425
5531
U
U
I
I
RRRR
RRRR
s
s
.
Obr.28b nejsou totožné rezistory Obr.
Můžeme ovšem postupovat následujícím způsobem. Proud považován také proud smyčkový, ovšem známé
velikosti objeví pravé straně soustavy rovnic). proto třeba dát pozor při výpočtu proudů I2,
které jsou vyznačeny Obr.
I
Is1
Is2
. 3. jako oka podle grafu obvodu Obr. 3.
Po úpravě dostáváme soustavu rovnic maticovém tvaru
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⋅⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
++−
−++
2
1
2
1
5425
5531
IR
IR
I
I
RRRR
RRRR
s
s
. 3.27 Obr. Označíme-li původním zapojení Obr. pro smyčky, jejichž hlavních větvích nevyskytuje ideální proudový zdroj, tj.
Po vyřešení smyčkových proudů můžeme pro proudy větvové psát:
13 sII sII 125 III III III . 3.27 tři nezávislé
smyčky, např. větvi, která obsahuje ideální zdroj
proudu, proud již známou veličinou.
Pozor!
Rezistory Obr. Jednou totiž představují vnitřní odpory napěťových zdrojů,
podruhé vnitřní odpory zdrojů proudových. Tato větev proto musí být považována vždy za
nezávislou (hlavní větev).28a,
mají pouze stejné hodnoty odporů.
z.27. pro
smyčky proudy Is1 Is2.
Obdrželi jsme stejný výsledek jako při užití metody přemístění ideálního proudového zdroje,
neboť vnitřní napětí náhradních napěťových zdrojů jsou rovny IRU IRU . 3. 3
