Proud považován také proud smyčkový, ovšem známé
velikosti objeví pravé straně soustavy rovnic).
I
Is1
Is2
. jako oka podle grafu obvodu Obr. 3.27
Můžeme psát
– pro smyčku 1
0)()( 5213111 =−++− RIIRIRII ssss ,
– pro smyčku 2
0)()( 4251222 =+−+− RIRIIRII ssss . Jednou totiž představují vnitřní odpory napěťových zdrojů,
podruhé vnitřní odpory zdrojů proudových.29, můžeme sestavit rovnice dle II. 3. Tato větev proto musí být považována vždy za
nezávislou (hlavní větev). 3.
Obr. 3. 3.
Po vyřešení smyčkových proudů můžeme pro proudy větvové psát:
13 sII sII 125 III III III .
Pozor!
Rezistory Obr.
z.
Obdrželi jsme stejný výsledek jako při užití metody přemístění ideálního proudového zdroje,
neboť vnitřní napětí náhradních napěťových zdrojů jsou rovny IRU IRU .27. pro smyčky, jejichž hlavních větvích nevyskytuje ideální proudový zdroj, tj.29: Graf obvodu můstkového zapojení dle Obr. 3. větvi, která obsahuje ideální zdroj
proudu, proud již známou veličinou. Označíme-li původním zapojení Obr. proto třeba dát pozor při výpočtu proudů I2,
které jsou vyznačeny Obr.
Po úpravě dostáváme soustavu rovnic maticovém tvaru
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⋅⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
++−
−++
2
1
2
1
5425
5531
IR
IR
I
I
RRRR
RRRR
s
s
.Elektrotechnika 1
Pro dvě jednoduché smyčky pak dostáváme maticovou rovnici
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⋅⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
++−
−++
2
1
2
1
5425
5531
U
U
I
I
RRRR
RRRR
s
s
. K. 3.27 tři nezávislé
smyčky, např. pro
smyčky proudy Is1 Is2.
Můžeme ovšem postupovat následujícím způsobem.28b nejsou totožné rezistory Obr.28a,
mají pouze stejné hodnoty odporů. 3.27 Obr
