3. pro smyčky, jejichž hlavních větvích nevyskytuje ideální proudový zdroj, tj. pro
smyčky proudy Is1 Is2. Proud považován také proud smyčkový, ovšem známé
velikosti objeví pravé straně soustavy rovnic). 3.29: Graf obvodu můstkového zapojení dle Obr. Tato větev proto musí být považována vždy za
nezávislou (hlavní větev). větvi, která obsahuje ideální zdroj
proudu, proud již známou veličinou.28a,
mají pouze stejné hodnoty odporů.28b nejsou totožné rezistory Obr.27 Obr. 3.
Pozor!
Rezistory Obr.Elektrotechnika 1
Pro dvě jednoduché smyčky pak dostáváme maticovou rovnici
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⋅⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
++−
−++
2
1
2
1
5425
5531
U
U
I
I
RRRR
RRRR
s
s
. Jednou totiž představují vnitřní odpory napěťových zdrojů,
podruhé vnitřní odpory zdrojů proudových.
Po vyřešení smyčkových proudů můžeme pro proudy větvové psát:
13 sII sII 125 III III III .
Po úpravě dostáváme soustavu rovnic maticovém tvaru
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⋅⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
++−
−++
2
1
2
1
5425
5531
IR
IR
I
I
RRRR
RRRR
s
s
. 3.
I
Is1
Is2
. 3. Označíme-li původním zapojení Obr. 3.27 tři nezávislé
smyčky, např. 3. K.27
Můžeme psát
– pro smyčku 1
0)()( 5213111 =−++− RIIRIRII ssss ,
– pro smyčku 2
0)()( 4251222 =+−+− RIRIIRII ssss .27. proto třeba dát pozor při výpočtu proudů I2,
které jsou vyznačeny Obr. 3. jako oka podle grafu obvodu Obr.
Obr.
z.29, můžeme sestavit rovnice dle II.
Můžeme ovšem postupovat následujícím způsobem.
Obdrželi jsme stejný výsledek jako při užití metody přemístění ideálního proudového zdroje,
neboť vnitřní napětí náhradních napěťových zdrojů jsou rovny IRU IRU
