28b nejsou totožné rezistory Obr.
Obr. pro smyčky, jejichž hlavních větvích nevyskytuje ideální proudový zdroj, tj. 3.
Obdrželi jsme stejný výsledek jako při užití metody přemístění ideálního proudového zdroje,
neboť vnitřní napětí náhradních napěťových zdrojů jsou rovny IRU IRU .
Po vyřešení smyčkových proudů můžeme pro proudy větvové psát:
13 sII sII 125 III III III . 3. 3.
Pozor!
Rezistory Obr.29, můžeme sestavit rovnice dle II.
z.27 Obr. 3.Elektrotechnika 1
Pro dvě jednoduché smyčky pak dostáváme maticovou rovnici
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⋅⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
++−
−++
2
1
2
1
5425
5531
U
U
I
I
RRRR
RRRR
s
s
. K. pro
smyčky proudy Is1 Is2.27. Proud považován také proud smyčkový, ovšem známé
velikosti objeví pravé straně soustavy rovnic). větvi, která obsahuje ideální zdroj
proudu, proud již známou veličinou. Tato větev proto musí být považována vždy za
nezávislou (hlavní větev).
Po úpravě dostáváme soustavu rovnic maticovém tvaru
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⋅⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
++−
−++
2
1
2
1
5425
5531
IR
IR
I
I
RRRR
RRRR
s
s
.28a,
mají pouze stejné hodnoty odporů. 3.
I
Is1
Is2
. 3.
Můžeme ovšem postupovat následujícím způsobem.29: Graf obvodu můstkového zapojení dle Obr. proto třeba dát pozor při výpočtu proudů I2,
které jsou vyznačeny Obr. jako oka podle grafu obvodu Obr. Označíme-li původním zapojení Obr.27
Můžeme psát
– pro smyčku 1
0)()( 5213111 =−++− RIIRIRII ssss ,
– pro smyčku 2
0)()( 4251222 =+−+− RIRIIRII ssss .27 tři nezávislé
smyčky, např. 3. Jednou totiž představují vnitřní odpory napěťových zdrojů,
podruhé vnitřní odpory zdrojů proudových. 3
