27.29, můžeme sestavit rovnice dle II. 3. K.
Pozor!
Rezistory Obr.
Můžeme ovšem postupovat následujícím způsobem. větvi, která obsahuje ideální zdroj
proudu, proud již známou veličinou.29: Graf obvodu můstkového zapojení dle Obr.
I
Is1
Is2
.
z. 3. 3. 3.
Po vyřešení smyčkových proudů můžeme pro proudy větvové psát:
13 sII sII 125 III III III . pro
smyčky proudy Is1 Is2. Tato větev proto musí být považována vždy za
nezávislou (hlavní větev). Označíme-li původním zapojení Obr.27 Obr.Elektrotechnika 1
Pro dvě jednoduché smyčky pak dostáváme maticovou rovnici
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⋅⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
++−
−++
2
1
2
1
5425
5531
U
U
I
I
RRRR
RRRR
s
s
. 3.
Obdrželi jsme stejný výsledek jako při užití metody přemístění ideálního proudového zdroje,
neboť vnitřní napětí náhradních napěťových zdrojů jsou rovny IRU IRU . proto třeba dát pozor při výpočtu proudů I2,
které jsou vyznačeny Obr. Proud považován také proud smyčkový, ovšem známé
velikosti objeví pravé straně soustavy rovnic). 3.
Obr. 3.
Po úpravě dostáváme soustavu rovnic maticovém tvaru
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⋅⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
++−
−++
2
1
2
1
5425
5531
IR
IR
I
I
RRRR
RRRR
s
s
. pro smyčky, jejichž hlavních větvích nevyskytuje ideální proudový zdroj, tj.27
Můžeme psát
– pro smyčku 1
0)()( 5213111 =−++− RIIRIRII ssss ,
– pro smyčku 2
0)()( 4251222 =+−+− RIRIIRII ssss . 3.28b nejsou totožné rezistory Obr. jako oka podle grafu obvodu Obr.27 tři nezávislé
smyčky, např.28a,
mají pouze stejné hodnoty odporů. Jednou totiž představují vnitřní odpory napěťových zdrojů,
podruhé vnitřní odpory zdrojů proudových
