Elektrotechnika 1

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Předkládaná skripta slouží jako základní studijní materiál v prezenční i kombinované formě studia předmětu Elektrotechnika 1.

Autor: doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. doc. Ing. Miloslav Steinbauer, Ph.D.

Strana 18 z 161

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
28 popisuje např. Lze také vyjádřit sílu působící element vodiče ld r protékaného proudem jako ][ BldiFd rrr ×= 1. 1. 1.9a. splněno, je-li přímý vodič kolmý indukční čáry. 1. Obr. a) b) B r v r α F r q B r ld r α i Fd r .30 ) Tento vztah může uplatnit např.Elektrotechnika 17 Síla působící magnetickém poli pohybující náboj úměrná velikosti náboje q a vektorovému součinu rychlosti náboje magnetické indukce daném bodě ][ BvqF rrr ×= 1. ∫ ×= l BldiF )( rrr . 1. Dvěma dlouhými rovnoběžnými vodiči protéká stejnosměrný ustálený proud: jednou souhlasným směrem (Obr. při vyšetřování silového působení elektrických motorech nebo ručkových měřicích přístrojích. Směr síly, kterou magnetické pole působí vodič protékaný proudem, také určit podle Flemingova pravidla levé ruky: položíme-li levou ruku vodič tak, aby prsty ukazovaly směr proudu indukční čáry vstupovaly dlaně, ukazuje natažený palec směr síly. Z téhož důvodu sebe budou silově působit také dva vodiče protékané proudem. 1. 1.30 ) pro velikost síly αsinBliF praxi konstrukční uspořádání elektrických strojů voleno tak, aby při daném proudu dosáhlo největších silových účinků. 1.10a), pak nesouhlasným směrem (Obr. Příklad je uveden Obr.10b)..8a), které vektorově sčítá magnetickým polem původním, což vede deformaci výsledného magnetickéhom pole. BvqF jak znázorněno na Obr. situaci silového působení volný elektron uvnitř obrazové elektronky nebo elektronového mikroskopu.28 ) Síla F r má směr kolmý rovině vymezené vektory v r a B r , orientace určena pravidlem „pravotočivého šroubu“, velikost dána vztahem αsin.29 přes tuto délu, tj..10.9: Silové působení magnetického pole Uvažujeme-li navíc vodič přímý magnetické pole homogenní, dostáváme rovnice 1. 1. dobré si pamatovat fyzikální skutečnost, vodič proudem vytláčen zesíleného magnetického pole pole zeslabeného. Vztah 1.28 dosazeno dtldv rr = dtidq elementu vodiče totiž uvažován náboj dq), viz Obr.9b Síla, která působí celý proudovodič délky pak rovna integrálu 1.29 ) kde bylo vztahu 1. Velikost síly pak rovna BliF . Proud vodiče totiž budí své vlastní magnetické pole (Obr