14 )
Za předpokladu, části magnetického obvodu průřezu délce magnetické
permeabilitě homogenní magnetické pole, platí pro jeho magnetický odpor (srov. 4. Proto pro úbytek magnetického napětí určité části
magnetického obvodu magnetickém odporu můžeme obecně psát
Φ= 4.5 )
kde délka střední indukční čáry jádře (na Obr.12 )
kde celkový magnetický odpor magnetického obvodu
mvmzm RRR 4. 4. Magnetické
permeability jsou
00 µµµµµ rzzv ==& 4.10 4.8 4.Elektrotechnika 121
Zanedbáme-li rozptylový tok pak platí
v
v
v
z
z
z
vvzzmvmzm l
B
l
B
lHlHUUF
µµ
+=+=+= 4.12 vyjádřením tzv.1 vyznačena čárkovaně). Hopkinsonova zákona, který obdobou Ohmova zákona
z elektrických obvodů.8 )
a podobně
Φ=
Φ
= mzz
zz
mz Rl
S
U
µ
.15 )
.8 mvR magnetický odpor (reluktance) vzduchové mezery
v
v
mv
S
l
R
0µ
= 4.11 ))
S
l
S
l
Rm ν
µ
==
1
.9 mzR magnetický odpor feromagnetické části obvodu
zz
z
mz
S
l
R
µ
= 4.
Z výše uvedeného odvození ovšem patrné, Hopkinsonův zákon platí také pro jednotlivé
části magnetického obvodu. rovnice vyplývá užívaná jednotka pro magnetický odpor 1−
⋅WbA .5 proto platí
Φ=
Φ
= mvv
v
mv Rl
S
U
0µ
, 4. rovnice
( 4.13 )
Rovnice 4.9 rovnice 4.10 )
a podobně vztahu 4.6 )
velikosti magnetických indukcí jednotlivých částech obvodu pak
z
z
v
v
S
B
S
B
Φ
=
Φ
= 4.7 )
Podle 4.9 )
Ve vztahu 4.5 nakonec dostáváme
Φ= 4.11 )
Dosazením 4. 4
