11 ))
S
l
S
l
Rm ν
µ
==
1
. 4.5 nakonec dostáváme
Φ= 4.9 )
Ve vztahu 4.8 4.12 vyjádřením tzv.11 )
Dosazením 4.15 )
. 4.10 )
a podobně vztahu 4. Magnetické
permeability jsou
00 µµµµµ rzzv ==& 4.
Z výše uvedeného odvození ovšem patrné, Hopkinsonův zákon platí také pro jednotlivé
části magnetického obvodu. Hopkinsonova zákona, který obdobou Ohmova zákona
z elektrických obvodů.5 proto platí
Φ=
Φ
= mvv
v
mv Rl
S
U
0µ
, 4.1 vyznačena čárkovaně).7 )
Podle 4.13 )
Rovnice 4.5 )
kde délka střední indukční čáry jádře (na Obr.Elektrotechnika 121
Zanedbáme-li rozptylový tok pak platí
v
v
v
z
z
z
vvzzmvmzm l
B
l
B
lHlHUUF
µµ
+=+=+= 4.8 )
a podobně
Φ=
Φ
= mzz
zz
mz Rl
S
U
µ
. rovnice
( 4.9 mzR magnetický odpor feromagnetické části obvodu
zz
z
mz
S
l
R
µ
= 4.9 rovnice 4.10 4. rovnice vyplývá užívaná jednotka pro magnetický odpor 1−
⋅WbA .6 )
velikosti magnetických indukcí jednotlivých částech obvodu pak
z
z
v
v
S
B
S
B
Φ
=
Φ
= 4. 4.14 )
Za předpokladu, části magnetického obvodu průřezu délce magnetické
permeabilitě homogenní magnetické pole, platí pro jeho magnetický odpor (srov.8 mvR magnetický odpor (reluktance) vzduchové mezery
v
v
mv
S
l
R
0µ
= 4. Proto pro úbytek magnetického napětí určité části
magnetického obvodu magnetickém odporu můžeme obecně psát
Φ= 4.12 )
kde celkový magnetický odpor magnetického obvodu
mvmzm RRR 4
