Elektrotechnika 121
Zanedbáme-li rozptylový tok pak platí
v
v
v
z
z
z
vvzzmvmzm l
B
l
B
lHlHUUF
µµ
+=+=+= 4.11 ))
S
l
S
l
Rm ν
µ
==
1
.8 )
a podobně
Φ=
Φ
= mzz
zz
mz Rl
S
U
µ
.8 mvR magnetický odpor (reluktance) vzduchové mezery
v
v
mv
S
l
R
0µ
= 4. Hopkinsonova zákona, který obdobou Ohmova zákona
z elektrických obvodů. rovnice
( 4. 4. rovnice vyplývá užívaná jednotka pro magnetický odpor 1−
⋅WbA .12 )
kde celkový magnetický odpor magnetického obvodu
mvmzm RRR 4. Magnetické
permeability jsou
00 µµµµµ rzzv ==& 4.6 )
velikosti magnetických indukcí jednotlivých částech obvodu pak
z
z
v
v
S
B
S
B
Φ
=
Φ
= 4.14 )
Za předpokladu, části magnetického obvodu průřezu délce magnetické
permeabilitě homogenní magnetické pole, platí pro jeho magnetický odpor (srov.7 )
Podle 4.15 )
.9 )
Ve vztahu 4.5 nakonec dostáváme
Φ= 4.8 4.9 rovnice 4.9 mzR magnetický odpor feromagnetické části obvodu
zz
z
mz
S
l
R
µ
= 4.5 )
kde délka střední indukční čáry jádře (na Obr.10 4.13 )
Rovnice 4.11 )
Dosazením 4.1 vyznačena čárkovaně).10 )
a podobně vztahu 4. 4.
Z výše uvedeného odvození ovšem patrné, Hopkinsonův zákon platí také pro jednotlivé
části magnetického obvodu.12 vyjádřením tzv. 4. Proto pro úbytek magnetického napětí určité části
magnetického obvodu magnetickém odporu můžeme obecně psát
Φ= 4.5 proto platí
Φ=
Φ
= mvv
v
mv Rl
S
U
0µ
, 4
