Elektrotechnika 1

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál pro distanční formustudia předmětu Elektrotechnika 1. Spolu s dalšími základními předměty jako Matematika 1,Fyzika 1 a Počítače a programování 1 vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné provšechny elektrotechnické obory, které jsou potřebné k dalšímu studiu předmětů specializacíve vyšších ročnících studia.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UTEE - Lubomír Brančík

Strana 35 z 160

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
2.15a a příklad weberampérové charakteristiky Obr.15: Nelineární induktor příklad weberampérové charakteristiky U nelineárního induktoru zavádí statická dynamická indukčnost, které jsou závislé na poloze pracovního bodu, podobně jako tomu bylo pro nelineární rezistor kapacitor. Praktické důvody však vedou tomu, pro tyto účely daleko častěji používá kondenzátorů.24 ) dynamická pak di id iLd )( )( Ψ = 2.15b. Statická indukčnost definována jako i i iLs )( )( Ψ = 2.23 ) Ze vztahu vyplývá, stavovými (tedy spojitými) veličinami jsou spřažený magnetický tok proud induktorem, zatímco napětí induktoru může být obecně funkcí nespojitou.26 ) kde jsme dosadili vztahu( 2.5) rovnic pro kapacitor induktor vyplývá, i cívka podobně jako kondenzátor použít pro integraci nebo derivování signálu.25 Můžeme ale také psát, při uvážení 2. duality, viz kap. 3.24 rovnici dt tdi di idL iiLiiL dt d dt td tu s ss )()( )(])([ )( )( ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ +== Ψ = 2. 2.25 ) Budeme-li nyní uvažovat dynamickou indukčnost, můžeme pro napětí induktoru psát dt tdi iL dt tdi di id dt td tu d )( )( )()()( )( = Ψ = Ψ = 2.28 ) a) u(t) i(t) L i Ψ 0 b) . Lze také uvažovat nelineární induktor, jehož schématická značka Obr.27 ) odkud plyne vzájemný vztah mezi dynamickou statickou indukčností di idL iiLiL s sd )( )()( 2. 2.7.Elektrotechnika 35 Při odvození vztahu pro energii akumulovanou magnetickém poli induktoru opět vycházíme integrálu okamžitého výkonu, při využití vztahu 2. Z podobnosti (tzv. Obr.21 Dostáváme )( 2 1 )()()()()( 2 0 )( 0 tLidiiLdiutW t ti m === τττττ 2