Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál pro distanční formustudia předmětu Elektrotechnika 1. Spolu s dalšími základními předměty jako Matematika 1,Fyzika 1 a Počítače a programování 1 vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné provšechny elektrotechnické obory, které jsou potřebné k dalšímu studiu předmětů specializacíve vyšších ročnících studia.
dobré
si pamatovat fyzikální skutečnost, vodič proudem vytláčen zesíleného magnetického
pole pole zeslabeného. 1. 1. splněno, je-li
přímý vodič kolmý indukční čáry. 1. Dvěma dlouhými rovnoběžnými vodiči protéká stejnosměrný ustálený
proud: jednou souhlasným směrem (Obr.28 popisuje např..9a.28 )
Síla F
r
má směr kolmý rovině vymezené vektory v
r
a B
r
, orientace určena pravidlem
„pravotočivého šroubu“, velikost dána vztahem αsin.8a),
které vektorově sčítá magnetickým polem původním, což vede deformaci výsledného
magnetickéhom pole.10a), pak nesouhlasným směrem (Obr.29 přes tuto délu, tj. 1.
Obr.29 )
kde bylo vztahu 1.
Směr síly, kterou magnetické pole působí vodič protékaný proudem, také určit podle
Flemingova pravidla levé ruky: položíme-li levou ruku vodič tak, aby prsty ukazovaly
směr proudu indukční čáry vstupovaly dlaně, ukazuje natažený palec směr síly.. situaci silového působení volný elektron uvnitř
obrazové elektronky nebo elektronového mikroskopu. při vyšetřování silového působení elektrických motorech
nebo ručkových měřicích přístrojích. Vztah 1. 1. 1. 1. Velikost síly pak rovna BliF . Příklad je
uveden Obr.Elektrotechnika 17
Síla působící magnetickém poli pohybující náboj úměrná velikosti náboje q
a vektorovému součinu rychlosti náboje magnetické indukce daném bodě
][ BvqF
rrr
×= 1.
Lze také vyjádřit sílu působící element vodiče ld
r
protékaného proudem jako
][ BldiFd
rrr
×= 1.9b Síla, která působí celý proudovodič délky pak
rovna integrálu 1.
∫ ×=
l
BldiF )(
rrr
.30 )
pro velikost síly αsinBliF praxi konstrukční uspořádání elektrických strojů voleno
tak, aby při daném proudu dosáhlo největších silových účinků.10.30 )
Tento vztah může uplatnit např. BvqF jak znázorněno na
Obr.9: Silové působení magnetického pole
Uvažujeme-li navíc vodič přímý magnetické pole homogenní, dostáváme rovnice 1. 1.10b).
a) b)
B
r
v
r
α
F
r
q
B
r
ld
r
α
i
Fd
r
.28 dosazeno dtldv
rr
= dtidq elementu vodiče totiž
uvažován náboj dq), viz Obr.
Z téhož důvodu sebe budou silově působit také dva vodiče protékané proudem. Proud vodiče totiž budí své vlastní magnetické pole (Obr
