Elektrotechnika 1

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál pro distanční formustudia předmětu Elektrotechnika 1. Spolu s dalšími základními předměty jako Matematika 1,Fyzika 1 a Počítače a programování 1 vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné provšechny elektrotechnické obory, které jsou potřebné k dalšímu studiu předmětů specializacíve vyšších ročnících studia.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UTEE - Lubomír Brančík

Strana 131 z 160

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Elektrotechnika 131 Tato čára, především pak rozích, kde dochází prudkým změnám směru magnetického pole a zvýšenému rozptylu, zohledňuje pravděpodobný zakřivený tvar indukčních čar.13a vyznačena čárkovaně) lze určit jako mlttba r tbltal vvz 8978. Celkovou délku střední indukční čáry (na Obr.0=== Φ = , neboť sériovém magnetickém obvodu platí Φ=Φ=Φ pro železné jádro uvažujeme stejný průřez vzz SkS celé jeho délce. 4. 4. Řešení založíme analogii magnetického elektrického obvodu dle Obr.14b,c. 4. Obr.3). magnetizační křivky pak odečteme hodnotu intenzity 1 100 − = AmHz Pro magnetické napětí železného jádra obdržíme AlHU zzmz 78. Velikost magnetovacího proudu vypočítáme vztahu NFI Při určování můžeme postupovat také takto (způsob řešení ekvivalentní Příklad 4. 4. Navíc délka střední indukční čáry rozích jádra mnohem menší srovnání její délkou celkovou, takže chyby nebývají zpravidla příliš výrazné.11.2== . Můžeme psát T k B Sk SB S B z v vz vv z z 556. htSv průřez uvažovaný pro vzduchovou mezeru (rozptyl zde zanedbáváme). Hledaný magnetovací proud vinutím pak velikost ANFI 08.5 Složitější magnetický obvod podle Obr. .1989 0 ===⋅= & rr µ , neboť integrujeme směru indukční čáry, kde intenzita konstantní.89== & a pro magnetomotorické napětí budicího vinutí A.14a skládá několika větví rozdílnými geometrickými parametry (délka, průřez). Dobrou aproximací čtvrtkružnice, kterou také při řešení použijeme. stejných důvodů platí pro magnetické napětí železném jádře rovnice zz l zmz lHldHU z =⋅= ∫ rr .13b uvedeno náhradní elektrické schéma magnetického obvodu, vyznačením jeho lineární (vzduch) nelineární (železo) části. 4. Pro magnetické napětí vzduchové mezeře dostáváme Al B lHldHU v v vv l vmv v 4. Příklad 4. Intenzita magnetického pole určí magnetizační křivky dynamových plechů pro danou hodnotu magnetické indukce viz Obr.0)4(2 4 2 4)2(2)2(2 =−+−+=⋅+−+−−= &π π , kde indukční čára rozích jádra byla aproximována čtvrtkružnicemi poloměru 2tr . Předpokládáme však stejný magnetický materiál.UUF mvmzm 22079=+= . Protože magnetomotorické napětí budicího vinutí rovno součtu magnetických napětí všech částech obvodu, platí ∫ +=⋅+⋅=⋅= l l mvmzv l zm vz UUldHldHldHF rrrrrr