Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál pro distanční formustudia předmětu Elektrotechnika 1. Spolu s dalšími základními předměty jako Matematika 1,Fyzika 1 a Počítače a programování 1 vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné provšechny elektrotechnické obory, které jsou potřebné k dalšímu studiu předmětů specializacíve vyšších ročnících studia.
htSv průřez uvažovaný pro vzduchovou
mezeru (rozptyl zde zanedbáváme). Obr.13b uvedeno náhradní elektrické schéma magnetického
obvodu, vyznačením jeho lineární (vzduch) nelineární (železo) části. Navíc délka střední indukční
čáry rozích jádra mnohem menší srovnání její délkou celkovou, takže chyby nebývají
zpravidla příliš výrazné. Předpokládáme však stejný magnetický materiál.2== . 4.0)4(2
4
2
4)2(2)2(2 =−+−+=⋅+−+−−= &π
π
,
kde indukční čára rozích jádra byla aproximována čtvrtkružnicemi poloměru 2tr . Dobrou
aproximací čtvrtkružnice, kterou také při řešení použijeme.
Velikost magnetovacího proudu vypočítáme vztahu NFI Při určování můžeme
postupovat také takto (způsob řešení ekvivalentní Příklad 4.
Příklad 4. Můžeme psát
T
k
B
Sk
SB
S
B
z
v
vz
vv
z
z 556.0===
Φ
= ,
neboť sériovém magnetickém obvodu platí Φ=Φ=Φ pro železné jádro uvažujeme
stejný průřez vzz SkS celé jeho délce.UUF mvmzm 22079=+= .
Hledaný magnetovací proud vinutím pak velikost
ANFI 08. 4. magnetizační křivky pak odečteme hodnotu intenzity
1
100 −
= AmHz Pro magnetické napětí železného jádra obdržíme
AlHU zzmz 78.11.
Celkovou délku střední indukční čáry (na Obr.
Řešení založíme analogii magnetického elektrického obvodu dle Obr.13a vyznačena čárkovaně) lze určit jako
mlttba
r
tbltal vvz 8978. stejných důvodů
platí pro magnetické napětí železném jádře rovnice
zz
l
zmz lHldHU
z
=⋅= ∫
rr
. 4.14a skládá několika větví rozdílnými
geometrickými parametry (délka, průřez).
Pro magnetické napětí vzduchové mezeře dostáváme
Al
B
lHldHU v
v
vv
l
vmv
v
4.Elektrotechnika 131
Tato čára, především pak rozích, kde dochází prudkým změnám směru magnetického pole
a zvýšenému rozptylu, zohledňuje pravděpodobný zakřivený tvar indukčních čar.
. 4.3).14b,c.5
Složitější magnetický obvod podle Obr.89== &
a pro magnetomotorické napětí budicího vinutí
A.1989
0
===⋅= &
rr
µ
,
neboť integrujeme směru indukční čáry, kde intenzita konstantní.
Intenzita magnetického pole určí magnetizační křivky dynamových plechů pro danou
hodnotu magnetické indukce viz Obr. 4. Protože magnetomotorické
napětí budicího vinutí rovno součtu magnetických napětí všech částech obvodu, platí
∫ +=⋅+⋅=⋅=
l l
mvmzv
l
zm
vz
UUldHldHldHF
rrrrrr
