Elektrotechnika 1

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál pro distanční formustudia předmětu Elektrotechnika 1. Spolu s dalšími základními předměty jako Matematika 1,Fyzika 1 a Počítače a programování 1 vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné provšechny elektrotechnické obory, které jsou potřebné k dalšímu studiu předmětů specializacíve vyšších ročnících studia.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UTEE - Lubomír Brančík

Strana 131 z 160

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
11. . Intenzita magnetického pole určí magnetizační křivky dynamových plechů pro danou hodnotu magnetické indukce viz Obr. Dobrou aproximací čtvrtkružnice, kterou také při řešení použijeme. magnetizační křivky pak odečteme hodnotu intenzity 1 100 − = AmHz Pro magnetické napětí železného jádra obdržíme AlHU zzmz 78. stejných důvodů platí pro magnetické napětí železném jádře rovnice zz l zmz lHldHU z =⋅= ∫ rr .89== & a pro magnetomotorické napětí budicího vinutí A.2== . Příklad 4. 4. 4. Navíc délka střední indukční čáry rozích jádra mnohem menší srovnání její délkou celkovou, takže chyby nebývají zpravidla příliš výrazné. Velikost magnetovacího proudu vypočítáme vztahu NFI Při určování můžeme postupovat také takto (způsob řešení ekvivalentní Příklad 4.1989 0 ===⋅= & rr µ , neboť integrujeme směru indukční čáry, kde intenzita konstantní.5 Složitější magnetický obvod podle Obr.14a skládá několika větví rozdílnými geometrickými parametry (délka, průřez). Předpokládáme však stejný magnetický materiál.13a vyznačena čárkovaně) lze určit jako mlttba r tbltal vvz 8978.13b uvedeno náhradní elektrické schéma magnetického obvodu, vyznačením jeho lineární (vzduch) nelineární (železo) části. Pro magnetické napětí vzduchové mezeře dostáváme Al B lHldHU v v vv l vmv v 4. 4.3). 4. htSv průřez uvažovaný pro vzduchovou mezeru (rozptyl zde zanedbáváme).0=== Φ = , neboť sériovém magnetickém obvodu platí Φ=Φ=Φ pro železné jádro uvažujeme stejný průřez vzz SkS celé jeho délce. Řešení založíme analogii magnetického elektrického obvodu dle Obr.0)4(2 4 2 4)2(2)2(2 =−+−+=⋅+−+−−= &π π , kde indukční čára rozích jádra byla aproximována čtvrtkružnicemi poloměru 2tr .UUF mvmzm 22079=+= .14b,c. 4. Obr. Můžeme psát T k B Sk SB S B z v vz vv z z 556. Hledaný magnetovací proud vinutím pak velikost ANFI 08. Protože magnetomotorické napětí budicího vinutí rovno součtu magnetických napětí všech částech obvodu, platí ∫ +=⋅+⋅=⋅= l l mvmzv l zm vz UUldHldHldHF rrrrrr .Elektrotechnika 131 Tato čára, především pak rozích, kde dochází prudkým změnám směru magnetického pole a zvýšenému rozptylu, zohledňuje pravděpodobný zakřivený tvar indukčních čar. Celkovou délku střední indukční čáry (na Obr