Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál pro distanční formustudia předmětu Elektrotechnika 1. Spolu s dalšími základními předměty jako Matematika 1,Fyzika 1 a Počítače a programování 1 vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné provšechny elektrotechnické obory, které jsou potřebné k dalšímu studiu předmětů specializacíve vyšších ročnících studia.
4. 4.
Intenzita magnetického pole určí magnetizační křivky dynamových plechů pro danou
hodnotu magnetické indukce viz Obr. Navíc délka střední indukční
čáry rozích jádra mnohem menší srovnání její délkou celkovou, takže chyby nebývají
zpravidla příliš výrazné.
.0===
Φ
= ,
neboť sériovém magnetickém obvodu platí Φ=Φ=Φ pro železné jádro uvažujeme
stejný průřez vzz SkS celé jeho délce. 4.3).13b uvedeno náhradní elektrické schéma magnetického
obvodu, vyznačením jeho lineární (vzduch) nelineární (železo) části. 4.2== .5
Složitější magnetický obvod podle Obr.
Velikost magnetovacího proudu vypočítáme vztahu NFI Při určování můžeme
postupovat také takto (způsob řešení ekvivalentní Příklad 4. Můžeme psát
T
k
B
Sk
SB
S
B
z
v
vz
vv
z
z 556.14b,c. Obr. 4.13a vyznačena čárkovaně) lze určit jako
mlttba
r
tbltal vvz 8978.
Pro magnetické napětí vzduchové mezeře dostáváme
Al
B
lHldHU v
v
vv
l
vmv
v
4. htSv průřez uvažovaný pro vzduchovou
mezeru (rozptyl zde zanedbáváme). Protože magnetomotorické
napětí budicího vinutí rovno součtu magnetických napětí všech částech obvodu, platí
∫ +=⋅+⋅=⋅=
l l
mvmzv
l
zm
vz
UUldHldHldHF
rrrrrr
.89== &
a pro magnetomotorické napětí budicího vinutí
A.UUF mvmzm 22079=+= .
Hledaný magnetovací proud vinutím pak velikost
ANFI 08. Dobrou
aproximací čtvrtkružnice, kterou také při řešení použijeme.
Příklad 4.1989
0
===⋅= &
rr
µ
,
neboť integrujeme směru indukční čáry, kde intenzita konstantní.14a skládá několika větví rozdílnými
geometrickými parametry (délka, průřez).11.
Celkovou délku střední indukční čáry (na Obr. magnetizační křivky pak odečteme hodnotu intenzity
1
100 −
= AmHz Pro magnetické napětí železného jádra obdržíme
AlHU zzmz 78. Předpokládáme však stejný magnetický materiál. stejných důvodů
platí pro magnetické napětí železném jádře rovnice
zz
l
zmz lHldHU
z
=⋅= ∫
rr
.0)4(2
4
2
4)2(2)2(2 =−+−+=⋅+−+−−= &π
π
,
kde indukční čára rozích jádra byla aproximována čtvrtkružnicemi poloměru 2tr .Elektrotechnika 131
Tato čára, především pak rozích, kde dochází prudkým změnám směru magnetického pole
a zvýšenému rozptylu, zohledňuje pravděpodobný zakřivený tvar indukčních čar.
Řešení založíme analogii magnetického elektrického obvodu dle Obr
