Elektrotechnika 1

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál pro distanční formustudia předmětu Elektrotechnika 1. Spolu s dalšími základními předměty jako Matematika 1,Fyzika 1 a Počítače a programování 1 vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné provšechny elektrotechnické obory, které jsou potřebné k dalšímu studiu předmětů specializacíve vyšších ročnících studia.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UTEE - Lubomír Brančík

Strana 131 z 160

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
13a vyznačena čárkovaně) lze určit jako mlttba r tbltal vvz 8978.UUF mvmzm 22079=+= .Elektrotechnika 131 Tato čára, především pak rozích, kde dochází prudkým změnám směru magnetického pole a zvýšenému rozptylu, zohledňuje pravděpodobný zakřivený tvar indukčních čar.11. Navíc délka střední indukční čáry rozích jádra mnohem menší srovnání její délkou celkovou, takže chyby nebývají zpravidla příliš výrazné.3).0)4(2 4 2 4)2(2)2(2 =−+−+=⋅+−+−−= &π π , kde indukční čára rozích jádra byla aproximována čtvrtkružnicemi poloměru 2tr . Hledaný magnetovací proud vinutím pak velikost ANFI 08. Dobrou aproximací čtvrtkružnice, kterou také při řešení použijeme.13b uvedeno náhradní elektrické schéma magnetického obvodu, vyznačením jeho lineární (vzduch) nelineární (železo) části. Řešení založíme analogii magnetického elektrického obvodu dle Obr. Velikost magnetovacího proudu vypočítáme vztahu NFI Při určování můžeme postupovat také takto (způsob řešení ekvivalentní Příklad 4. Příklad 4. 4.2== . Předpokládáme však stejný magnetický materiál. Můžeme psát T k B Sk SB S B z v vz vv z z 556.14a skládá několika větví rozdílnými geometrickými parametry (délka, průřez). Pro magnetické napětí vzduchové mezeře dostáváme Al B lHldHU v v vv l vmv v 4. Celkovou délku střední indukční čáry (na Obr. 4.0=== Φ = , neboť sériovém magnetickém obvodu platí Φ=Φ=Φ pro železné jádro uvažujeme stejný průřez vzz SkS celé jeho délce. Protože magnetomotorické napětí budicího vinutí rovno součtu magnetických napětí všech částech obvodu, platí ∫ +=⋅+⋅=⋅= l l mvmzv l zm vz UUldHldHldHF rrrrrr . Intenzita magnetického pole určí magnetizační křivky dynamových plechů pro danou hodnotu magnetické indukce viz Obr. 4. stejných důvodů platí pro magnetické napětí železném jádře rovnice zz l zmz lHldHU z =⋅= ∫ rr . .5 Složitější magnetický obvod podle Obr.89== & a pro magnetomotorické napětí budicího vinutí A. 4. Obr. 4.14b,c. magnetizační křivky pak odečteme hodnotu intenzity 1 100 − = AmHz Pro magnetické napětí železného jádra obdržíme AlHU zzmz 78.1989 0 ===⋅= & rr µ , neboť integrujeme směru indukční čáry, kde intenzita konstantní. htSv průřez uvažovaný pro vzduchovou mezeru (rozptyl zde zanedbáváme)