Elektrotechnika 1

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál pro distanční formustudia předmětu Elektrotechnika 1. Spolu s dalšími základními předměty jako Matematika 1,Fyzika 1 a Počítače a programování 1 vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné provšechny elektrotechnické obory, které jsou potřebné k dalšímu studiu předmětů specializacíve vyšších ročnících studia.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UTEE - Lubomír Brančík

Strana 126 z 160

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
snížení magnetické indukce nulu). Křivka, která prochází vrcholy těchto jednotlivých smyček (na obrázku zakreslena silnou čarou), se nazývá křivkou komutační. inkrementální (přírůstkovou) permeabilitu H B i ∆ ∆ =µ 4. elementárních hysterezních smyček. Při malých změnách intenzity magnetického pole podle Obr.8 také indukce mění intervalu podle malých, tzv. 4. 4. velmi podobná křivce prvotní magnetizace praxi jsou také často zaměňovány. Tato celková závislost )(HfB nazývá hysterezní smyčka, jejíž příklad Obr. znamená, jedné hodnotě H mohou odpovídat dvě více hodnot závislosti předchozím průběhu magnetování (tj. Intenzita pak dále mění maximálních záporných maximálních kladných hodnot. remanentní (zbytková) magnetická indukce. Při nulové hodnotě skončí bodě Br, což jeden význačných bodů na hysterezní smyčce, tzv.126 Elektrotechnika 1 Ve skutečnosti totiž není celková závislost magnetické indukce intenzitě magnetického pole feromagnetických materiálů jednoznačnou funkcí. Při poklesu intenzity magnetického pole neprobíhá změna indukce po stejné křivce jako při jejím nárůstu, pracovní bod pohybuje horní větvi hysterezní smyčky. Změníme-li rozkmit magnetizačního proudu tím maximální velikost intenzity Hmax, dostaneme vždy jinou hysterezní smyčku, jak tomu příkladu Obr.22 ) Obr. koercivita, což velikost intenzity magnetického pole, která nezbytná odmagnetování materiálu po jeho předchozím zmagnetování (tj.: Uvedené změny musí probíhat relativně malou rychlostí, jinak se uplatnily ztráty vířivými proudy, které způsobily rozšíření deformaci tvaru hysterezní smyčky).21 ) která limitě stává tzv. Začneme-li magnetovat dokonale odmagnetovaný feromagnetický materiál, viz Obr. Poté obrátíme směr intenzity opačný (prakticky změnou směru proudu cívce, kterou toto pole vytváříme). Veličina tzv.7 uveden. 4. vratnou permeabilitou H B H v ∆ ∆ = →∆ 0 limµ 4. Pro vyjádření takového dynamického chování definujeme tzv. 4. (Pozn. 4.7b.8: inkrementální permeabilitě 0 ∆B ∆H . jeho historii). Je-li uvedený cyklus několikrát opakován (zhruba krát), dosáhne stavu, kdy hysterezní smyčka souměrná podle počátku. Pracovní bod pohybuje maximálním záporným hodnotám bodu (-Hmax, -Bmax), přičemž při nulové hodnotě projde druhým význačným bodem -Hc.7a, pohybuje pracovní bod počátku souřadnic křivce prvotní magnetizace do bodu (Hmax, Bmax)