Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál pro distanční formustudia předmětu Elektrotechnika 1. Spolu s dalšími základními předměty jako Matematika 1,Fyzika 1 a Počítače a programování 1 vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné provšechny elektrotechnické obory, které jsou potřebné k dalšímu studiu předmětů specializacíve vyšších ročnících studia.
Tato celková závislost )(HfB nazývá hysterezní smyčka, jejíž
příklad Obr.7b. 4. Intenzita pak
dále mění maximálních záporných maximálních kladných hodnot.
Začneme-li magnetovat dokonale odmagnetovaný feromagnetický materiál, viz Obr.
Pracovní bod pohybuje maximálním záporným hodnotám bodu (-Hmax, -Bmax), přičemž
při nulové hodnotě projde druhým význačným bodem -Hc.7a, pohybuje pracovní bod počátku souřadnic křivce prvotní magnetizace do
bodu (Hmax, Bmax).22 )
Obr. elementárních hysterezních smyček. koercivita,
což velikost intenzity magnetického pole, která nezbytná odmagnetování materiálu po
jeho předchozím zmagnetování (tj. 4.8 také indukce
mění intervalu podle malých, tzv. Při nulové hodnotě skončí bodě Br, což jeden význačných bodů na
hysterezní smyčce, tzv.7 uveden. jeho historii). 4. vratnou permeabilitou
H
B
H
v
∆
∆
=
→∆ 0
limµ 4.126 Elektrotechnika 1
Ve skutečnosti totiž není celková závislost magnetické indukce intenzitě magnetického
pole feromagnetických materiálů jednoznačnou funkcí. velmi podobná křivce prvotní magnetizace praxi jsou také
často zaměňovány. snížení magnetické indukce nulu). Pro vyjádření
takového dynamického chování definujeme tzv. inkrementální (přírůstkovou) permeabilitu
H
B
i
∆
∆
=µ 4. Při poklesu intenzity magnetického pole neprobíhá změna indukce po
stejné křivce jako při jejím nárůstu, pracovní bod pohybuje horní větvi hysterezní
smyčky. znamená, jedné hodnotě H
mohou odpovídat dvě více hodnot závislosti předchozím průběhu magnetování
(tj.8: inkrementální permeabilitě
0
∆B
∆H
. remanentní (zbytková) magnetická indukce. Je-li uvedený cyklus
několikrát opakován (zhruba krát), dosáhne stavu, kdy hysterezní smyčka souměrná
podle počátku.
Při malých změnách intenzity magnetického pole podle Obr. 4.
4. Poté obrátíme směr
intenzity opačný (prakticky změnou směru proudu cívce, kterou toto pole vytváříme).21 )
která limitě stává tzv.: Uvedené změny musí probíhat relativně malou rychlostí, jinak se
uplatnily ztráty vířivými proudy, které způsobily rozšíření deformaci tvaru hysterezní
smyčky). (Pozn. Veličina tzv. Změníme-li rozkmit magnetizačního proudu tím maximální velikost intenzity
Hmax, dostaneme vždy jinou hysterezní smyčku, jak tomu příkladu Obr. Křivka,
která prochází vrcholy těchto jednotlivých smyček (na obrázku zakreslena silnou čarou), se
nazývá křivkou komutační
