Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál pro distanční formustudia předmětu Elektrotechnika 1. Spolu s dalšími základními předměty jako Matematika 1,Fyzika 1 a Počítače a programování 1 vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné provšechny elektrotechnické obory, které jsou potřebné k dalšímu studiu předmětů specializacíve vyšších ročnících studia.
4. Křivka,
která prochází vrcholy těchto jednotlivých smyček (na obrázku zakreslena silnou čarou), se
nazývá křivkou komutační. elementárních hysterezních smyček. 4. znamená, jedné hodnotě H
mohou odpovídat dvě více hodnot závislosti předchozím průběhu magnetování
(tj. Při nulové hodnotě skončí bodě Br, což jeden význačných bodů na
hysterezní smyčce, tzv.
Při malých změnách intenzity magnetického pole podle Obr.21 )
která limitě stává tzv.8 také indukce
mění intervalu podle malých, tzv. jeho historii).7 uveden. vratnou permeabilitou
H
B
H
v
∆
∆
=
→∆ 0
limµ 4. koercivita,
což velikost intenzity magnetického pole, která nezbytná odmagnetování materiálu po
jeho předchozím zmagnetování (tj. Veličina tzv. snížení magnetické indukce nulu). Změníme-li rozkmit magnetizačního proudu tím maximální velikost intenzity
Hmax, dostaneme vždy jinou hysterezní smyčku, jak tomu příkladu Obr.8: inkrementální permeabilitě
0
∆B
∆H
. (Pozn. 4.
Pracovní bod pohybuje maximálním záporným hodnotám bodu (-Hmax, -Bmax), přičemž
při nulové hodnotě projde druhým význačným bodem -Hc. remanentní (zbytková) magnetická indukce. Při poklesu intenzity magnetického pole neprobíhá změna indukce po
stejné křivce jako při jejím nárůstu, pracovní bod pohybuje horní větvi hysterezní
smyčky. 4. inkrementální (přírůstkovou) permeabilitu
H
B
i
∆
∆
=µ 4. Poté obrátíme směr
intenzity opačný (prakticky změnou směru proudu cívce, kterou toto pole vytváříme). velmi podobná křivce prvotní magnetizace praxi jsou také
často zaměňovány. Tato celková závislost )(HfB nazývá hysterezní smyčka, jejíž
příklad Obr. Intenzita pak
dále mění maximálních záporných maximálních kladných hodnot.
Začneme-li magnetovat dokonale odmagnetovaný feromagnetický materiál, viz Obr.7b. Pro vyjádření
takového dynamického chování definujeme tzv.126 Elektrotechnika 1
Ve skutečnosti totiž není celková závislost magnetické indukce intenzitě magnetického
pole feromagnetických materiálů jednoznačnou funkcí. 4. Je-li uvedený cyklus
několikrát opakován (zhruba krát), dosáhne stavu, kdy hysterezní smyčka souměrná
podle počátku.22 )
Obr.7a, pohybuje pracovní bod počátku souřadnic křivce prvotní magnetizace do
bodu (Hmax, Bmax).: Uvedené změny musí probíhat relativně malou rychlostí, jinak se
uplatnily ztráty vířivými proudy, které způsobily rozšíření deformaci tvaru hysterezní
smyčky)
