Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál pro distanční formustudia předmětu Elektrotechnika 1. Spolu s dalšími základními předměty jako Matematika 1,Fyzika 1 a Počítače a programování 1 vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné provšechny elektrotechnické obory, které jsou potřebné k dalšímu studiu předmětů specializacíve vyšších ročnících studia.
Celkový magnetický odpor roven součtu magnetických odporů jádra vzduchové mezery
Obr.124 Elektrotechnika 1
Příklad 4.
Feromagnetika jsou však nelineární nemohou být proto charakterizovány jediným
parametrem.3 Magnetické vlastnosti látek
Podle chování materiálů magnetickém poli, které závisí velikosti jejich relativní
permeability, rozdělujeme na:
diamagnetické 1<rµ (málo odlišná jedničky),
paramagnetické 1>rµ (řádově jednotkách),
feromagnetické 1>>rµ (řádově tisících). Jejich permeabilita závislá magnetické indukci, tuto závislost však nelze
udat analyticky.4mm,
viz Obr.5. Střední indukční čára feromagnetickém materiálu délku ls=80mm, průřez
magnetického obvodu délce konstantní S=25mm2
, relativní permeabilita µr=200.32
1211 −
⋅⋅=⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
+=+= WbA
l
SSS
l
R
r
ss
r
m &δ
µµ
δ
µµµ
. zřejmé, že
v každém bodě magnetizační čáry bude vykazovat feromagnetikum různou permeabilitu.
4. Určete
magnetický odpor obvodu jeho změnu při změně vzduchové mezery ±50%. Jedná látky vysokou magnetickou vodivostí, jimiž dosáhnout
silného magnetického pole pracovní oblasti pomoci malého budicího proudu.
Magnetický odpor při změně délky vzduchové mezery ±50% změní asi ±33%.
Diamagnetické paramagnetické látky jsou lineární, jejich permeabilita nezávisí intenzitě
magnetického pole. 4. Vlastnosti feromagnetických látek proto udávají experimentálně určenou
magnetizační křivkou, viz Obr.
δ
ls/2 ls/2
17
000
1082.δ
µ
l
Sµ
R
r
s
m 17
0
105. 4.
Velikost vzduchové mezery tedy rozhodující vliv velikost magnetického odporu celého
obvodu (feromagnetické jádro dobře magneticky vodivé, µr>>1, tedy jen málo přispívá k
výslednému magnetickému odporu).5: výpočtu magnetického odporu jádra
Pro zadané změny délky vzduchové mezery pak můžeme psát
– změna +50% změna -50%
17
0
10153
1 −
⋅⋅=⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
+=′ WbA.1
Dvě magnetická jádra tvaru jsou sebe oddělena vzduchovou mezerou δ=0. Pro použití magnetických obvodech pak mají největší význam látky
feromagnetické. závislost magnetické indukce intenzitě
magnetického pole )(HfB Magnetizační křivka svůj typický průběh: mírném
ohybu počátku přechází strmé zhruba lineární části, při větších hodnotách magnetické
indukce čára ohýbá oblasti nasycení opět přibližně přímkový průběh.6. 4.2
1 −
⋅⋅=⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
+=′′ WbA
l
S
R
r
s
m δ
µµ
