Elektrotechnika 1

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál pro distanční formustudia předmětu Elektrotechnika 1. Spolu s dalšími základními předměty jako Matematika 1,Fyzika 1 a Počítače a programování 1 vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné provšechny elektrotechnické obory, které jsou potřebné k dalšímu studiu předmětů specializacíve vyšších ročnících studia.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UTEE - Lubomír Brančík

Strana 120 z 160

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Vzhledem rozdílné magnetické vodivosti materiálu jádra vzduchové mezery je efektivní průřez vzduchové mezery větší než průřez jádra jasně patrné průběhu indukčních čar okolí vzduchové mezery, jak vidět detailního nákresu Obr. Průřez čistého železa zde menší než průřez vzduchové mezery při zanedbání okrajového efektu platí vvzz SSkS 4. 4.87 0. Tomuto toku, který obvykle snažíme nejvíce potlačit, říká rozptylový tok Φr.1 ) kde cΦ Φ =τ a c r Φ Φ =σ 4.3 ) Předpokládáme, magnetický tok jádře roven magnetickému toku vzduchové mezeře, neboť hlediska jeho průtoku jsou obě části magnetického obvodu řazeny sebou (sériově). Proto můžeme souladu vztahem 1.2b.2: Rozptyl magnetického toku vzduchové mezeře Je-li však délka vzduchové mezery mnohem menší než příčné rozměry průřezu jádra, často se rozptyl praxi zanedbává volí Jiná situace nastává, není-li jádro monolitem, ale složeno vzájemně izolovaných transformátorových plechů (což provádí kvůli zmenšení ztrát vířivými proudy při střídavém magnetování), viz Obr. Magnetická indukce B r je pak považována shodnou velikosti všech bodech příčného průřezu Sz kolmou jeho rovině. 4. Jádro přerušeno relativně malou mezerou, která představuje budoucí pracovní prostor, kterém mají projevovat požadované silové účinky. a) b) Obr. kz .120 Elektrotechnika 1 Takovýmto materiálům říká feromagnetické. Magnetický obvod tvaru toroidu zvláštní význam tom, zde lze dosáhnout rozptylu prakticky nulového 1≈τ 0≈σ Pokud totiž vinutí cívky jednovrstvé, tenkého drátu a se závity těsně vedle sebe, magnetické pole nemůže vybočovat vně jádra.2 ) jsou činitelé rozptylu.2a. Magnetomotorické napětí NIFm vytvořené proudem cívce závity musí být v rovnováze součtem všech úbytků magnetických napětí vyvolaných průchodem toku Φ. U magnetického obvodu jádrem pravoúhlého tvaru dochází rozptylu také jeho rozích. Je-li navíc střední průměr toroidu mnohem větší než jeho tloušťka rozdíl délkách indukčních čar zanedbatelný magnetické pole uvnitř toroidu lze považovat homogenní. Jádrem včetně vzduchové mezery protéká hlavní magnetický tok Jelikož materiál jádra není dokonale magneticky vodivý, menší část celkového magnetického toku Φc buzeného proudem uzavírá kratší cestou nejbližším okolí závitů cívky.4 ) kde činitel plnění (obvykle pohybuje rozmezí 0.35 psát zBS=Φ 4.95). 4. Zřejmě platí rovnice ccrc Φ−=Φ=Φ−Φ=Φ )1( 4