Po seznání stručného účelu a přehledného rozdělení elektroměrů obírá se autor ve spise elektromagnetickými a elektrotechnickými měřickými základy, jež tvoří podstatu elektroměrové techniky i praxe, která se ve spise uvádí povšechným vývojem elektroměrů cizích i zdejších tak, jak je postupem času požadoval rozvíjející se elektrárenský provoz.Po dokonalém přehledu postupného vývoje elektroměrové techniky rozebírá autor velmi podrobně podstatu a činnost indukčních elektroměrů, nejrozšířenějších to měřicích přístrojů vůbec. Dále uvádí princip a ...
Autor: ESČ Praha Cyril Macháček
Strana 174 z 534
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
á-li
však íti kotouč žádný točivý ent, usí hnací agnetické spolu ve
fázi; sinus roven nule, takže pak
p zatížení bez indukce nebo kapacity
se nem ěří žádná jalová práce. bylo i
zde dosaženo kladného točivého entu, aby tudíž kotouč otáčel vpřed, zam ění
se přívod vývodem buď cívky proudu nebo cívky apětí; obr.
U jalového elektrom ěru pro
dukční zatížení jsou však vztah zá
kladních prv poněkud jin Podm ín
kou pro vytvoření kladného točivého
m entu norm álního činného elektro
m ěru bylo, aby hnací <£/ vždy před
bíhal hnací (pjj. Vektorové vztahy klad ích prvků
jalového elektrom :
a) itn tíže ní,
b) pro kčn tíže í. 194a.
U vedené základní podm ínky činnosti názorněji vysvitnou vektorových ia
gram obr. proto nutné,
aby jalové elektrom ěry ěly štítcích příslušná označení, zda jsou pro kapacitní
či pro indukční zatížení. -li však fázi C7, jalo práce rovna nule
a proto kotouč jalového elektrom ěru usí tohoto stav klidu.
173
. 194b kreslen
diagram opačném yslu proudu cívce proudu. ento obecný po
žadavek tak plní jsm právě
seznali jalového elektrom ěru pro
kapacitní zatížení, avšak nebylo tom při indukčním zatížení, neboť elek tro
m posunem při indukčním zatížení záporný točivý ent.
U važujm nejdříve jalo elektrom pro kapacitní zatížení, jehož časové roz
ložení základních veličin zakresleno obr.
V případě, přívod vývodem některé cívek nebyl zam ěněn, otáčel by
se kotouč elektrom ěru indukčním zatížení opačném yslu. Činný elektrom vektory
hnacího toku jád ětí <Pu hnacího toku jád proudu řig polohách,
značených hořejším diagram tečkované (viz též obr. i(p potom ezi
cími posun 180°, kdežto při indukčním zatížení ezi nim posun 180° (p. 178), při čemž kotouč elek
tro ěru největší ent.
A tohoto stav dosáhlo r
m álního errarisova elektrom ěru, třeba
n čiti hnacího
p ětí zároveň vektor hnacího toku
jád proudu původních tečkova
ných poloh protivném ěru, se
ztotožní, takže vektorů ětí a
proudu odchylují stejn úhel ô. 194. 194.
T akový elektrom při ohm ickém zatí
žení stojí ěří správně při kapacitním
zatížení, kdy proud předbíhá své
p ětí (viz spodní diagram Mezi
cím tudíž vždy úhel, jak ý
předbíhá proud ětí ejvětšího
m entu dosáhne jako činného
elektrom ěru, jestliže ezi úhel
90°, čistě kapacitním jalovém
proudu, předbíhajícím své ětí 90°.
O br.
2\ Vektorové vztahy základních prvků.těchto posunech ezi hnacím toky usí ovšem při zatížení bez indukce
nebo acity \(p 0°) točivý ent roven tom dosáhne, při
indukčním kapacitním zatížení, nej většího entu při 90°
