Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
51
obr.
magnetizace Časová závislost jen naznačuje postupnou změnu ale výstupem podstatě
sekvence ustálených stavů které závisí jen hodnotě předešlých lokálních extrémních
hodnotách Hex, tj.
Pole permanentního magnetu
Zatím jsme spojovali vektory poli elektrickém poli magnetickém pouze vnějším polem
(intenzitami).kvadrantu.2.
Je třeba říci, kdyţ píšeme jednotlivé veličiny jako funkce času, potom zevšeobecněný Preisachův
model statickým modelem, který nerespektuje rychlost časové změny intenzity pole resp. pole ţeleze současně vzroste zápornou hodnotu Hž.46, jehoţ výstup Y(t) není jen funkcí okamţité hodnoty vstupu X(t), ale prehistorie.Vliv prostředí elektromagnetické pole
81
přičemţ vţdy platí Pravděpodobnost výskytu kvazi-domen
charakterizovaných dvojicí hodnot (a,b) označíme p(a,b) dvojicí (hc,hm) zase
P(hc,hm).114)
obr. 2. 2.
V kaţdém vnitřním bodě magnetu potom
B o(H Mo) (2.
Pokud částice vyskytuje větším souboru částic, posouvá její hysterézní smyčka nuly ose
intenzity Hysterony chovají jako elementární paměť. Vně uvnitř magnetu opět pole ale rozdíl těchto vektorů dává uvnitř
feromagnetika jakýsi pevný vektor Mo, který lze označit jako intenzitu magnetizace, která není v
ţádném vztahu Naopak lze pokládat zdroj pole.2. Zmagnetované feromagnetické
těleso však můţe vytvářet magnetické pole bez vnějšího buzení těleso stavu permanentní
magnetizace. hysterézní smyčka elementární částice -
hysteronu pravoúhlá. Hodnoty závisí daného obvodu rozměrech vzduchové
mezery, coţ dokazuje vztah:
0 žžv lHHNI (2. Vztah výsledného pole uvnitř tělesa k
intenzitě pole vytvářeného vnějšími zdroji nezávisí jen na
magnetizaci Mo, ale tvaru tělesa. bodech obratu Tato skutečnost zatím zúţuje rozsah pouţitelnosti modelu na
kvazistacionární, dostatečně pomalu probíhající procesy. jedno kvazi-doménové částice tedy existují jen dva stavy
polarizace +Ms -Ms, přičemţ přechází skokem opačného stavu, jestliţe
hodnota pole přeroste Hk. Stav popsán demagnetizační
charakteristikou II. Materiál demagnetuje indukce klesne niţší hodnotu indukce ţeleze Bž.52
. Tj.
Mnoţina paralelně zapojených hysteronů tvoří hysterézní převodník -
obr. Popíšeme-li
totiţ vlastnosti hysteronu operátorem ab který pro nabývá hodnotu +1, pro b
hodnotu pro hodnotu podle prehistorie, tak jsou hysterézním převodníku při
vstupu X(t) všechny hysterony, pro které platí stavu +Ms, dále ty, pro které platí ve
stavu -Ms konečně ty, pro které splněno jsou stavu +Ms nebo -Ms podle prehistorie.2.52b. Takto chápané veličiny můţeme nazvat indukované.113)
Tato indukovaná magnetizace funkcí výsledné intenzity v
příslušném bodě. Intenzita
mag.52.
Zmagnetujeme-li proudem prstenec (toroid) magneticky
tvrdého feromagnetického materiálu (nebo nad)
saturační bod, zůstane vypnutí proudu ţeleze ještě
nenulová remanentní indukce Br, ale intenzita pole zde
bude nulová jak vyplývá tvaru hysterézní smyčky obr. Abychom tento prstenec mohli
prakticky vyuţít jako permanentní magnet, musíme jej pochopitelně přerušit vzduchovou mezerou -
obr. Jestliţe poli permanentního magnetu
superponováno nějaké vnější pole, pak velikost magnetizace zvětší indukovanou magnetizaci M
