Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 87 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
48 . jednotlivých bodech, odpovídajících úsekům H1 ‚ sestrojíme magnetizační křivce tečny. Tím mění tvar hysterézní smyčky, která tomto případě nazývá dynamická hysterézní smyčka. obr.47. 2.48. Pro lepší orientaci přeneseme tyto tečny do libovolného bodu ose mimo magnetizační charakteristiku. maximální hodnotu indukce Bm. 2. Část maximální hysterézní smyčky mezi a Hc druhém kvadrantu nazýváme demagnetizační charakteristikou, která velký význam při hodnocení tvrdých feromagnetických materiálů.Vliv prostředí elektromagnetické pole 77 Podobně postupujeme při konstrukci závislosti dynamické permeability. Získanou hodnotu přeneseme rovnoběţkami na původní souřadnice sestrojíme křivku, která bude mít maximum inflexním bodě magnetizační křivky obr.  Hysterézní smyčka Fero- ferimagnetické látky vyznačují tím, ţe při vratných změnách indukce nevrací výchozí hodnoty obr. Jestliţe jiţ průsečíky hysterézní smyčky osami nemění při dalším zvětšování Hm své souřadnice, dostali jsme maximální hysterézní smyčku. Při dalším sniţování intenzity pole záporných hodnot dostáváme tvar křivky třetím kvadrantu. komutační křivce, která velmi podobná křivce prvotní magnetizace. Statické dynamické smyčky různých magnetických materiálů mohou být symetrické nesymetrické vzhledem ose mohou mít rozličný tvar.2. Její průsečíky osami B nazýváme koercitivní silou remanentní indukcí Br.2. V jednotkové vzdálenosti tohoto bodu sestrojíme opět rovnoběţku s osou níţ dostáváme měřítku m mB/mH závislosti délce zvolené jednotky přímo hodnotu dynamické permeability. Volíme-li stále větší Hm, dostaneme stále větší hysterézní smyčky. případě, jde cyklické přemagnetování vzorků, přispívají jejímu ohřevu ztráty vířivými proudy, ztráty magnetické viskozity a rezonančních jevů. Zmagnetovaný materiál můţeme zbavit remanentní magnetizace jen mnohonásobnou cyklickou přemagnetizací při postupném zmenšování intenzity H. vypnutí zdroje vnějšího magnetického pole zůstává látce remanentní indukce Br, kterou moţno přemagnetovat záporně orientovaným polem intenzitou, rovnající intenzitě koercitivního pole Hc. Vrcholy všech těchto smyček při různých hodnotách Hm,Bm leţí tzv. Po dosaţení intenzity pole H indukce při monotónním poklesu intenzity magnetického pole mění jiţ podle jiné křivky, která částí magnetické hysterézní smyčky pro danou maximální hodnotu intenzity pole Hm, resp. Plocha hysterézní smyčky reprezentuje hysterézní ztráty.47 obr